Механика электромагнитных сплошных сред - Можен М.
ISBN 5-03002227-9
Скачать (прямая ссылка):
6319.
Pouget J., Askar A., Maugin G. A. (1986b). Lattice model for elastic
ferroelectric crystals: continuum approximation. - Phys. Rev., B33, p.
6320-6325.
Pouget J., Maugin G. A. (1980). Coupled acoustic-optic modes in
deformable ferroelectrics. - J. Acoust. Soc. Amer., 68, p. 588-601.
Pouget J., Maugin G. A. (1981a). Bleustein - Gulyaev surface modes in
elastic ferroelectrics. - J. Acoust. Soc. Amer., 69, p. 1304-1318.
Pouget J" Maugin G. A. (1981b). Piezoelectric Rayleigh waves in elastic
ferroelectrics.-J. Acoust. Soc. Amer., 69, p. 1319-1325.
Pouget J., Maugin G. A. (1984). Solitons and electroacoustic interactions
in ferroelectric crystals - I. Single solitons and domain walls. - Phys.
Rev., B30, p. 5306-5325.
Pouget J., Maugin G. A. (1985a). Solitons and electroacoustic
interactions in ferroelectric crystals - II. Interactions between
solitons and radiations.- Phys. Rev., B31, p. 4633-4651.
Pouget J., Maugin G. A. (1985b). Influence of an external electric field
on the motion of a ferroelectric domain wall. - Phys. Lett., A109, p.
389-392.
Rimai L., Parsons J. L., Hickott J. T. (1968). Raman spectrum of long
wavelength phonons in tetragonal barium titanate. - Phys. Rev., 168, p.
623-630.
Sakurai J., Cowley R. A., Dolling G. (1970). Crystal dynamics and the
ferroelectric phase transition of sodium nitrite. - J. Phys. Soc. Japan,
28, p. 1426-1445.
Salt D. (1968). A note on the principle of virtual work for dielectric
materials. - Int. J. Engng. Sci,, 6, p. 721-724.
Schwartz J. (1969), Solution of the equations of equilibrium of elastic
dielectrics: Stress functions, concentrated force, surface energy. - Int.
J. Solids and Structures, 5, p. 1209-1220.
Scott J. F. (1974). Soft-mode spectroscopy: experimental studies of
structural phase transition. - Rev. Modern Phys., 46, p. 83-128.
Shirane E., Axe J. D., Harada J., Linz A. (1970). Inelastic neutron
scattering from single-domain BaTi03. - Phys. Rev., B2, p. 3651-3657.
Suhubi E. S. (1969). Elastic dielectrics with polarization gradients. -
Int. J. Engng. Sci., 7, p. 993-997.
Suzuki S., Takagi M. (1971). Topographic study on ferroelectric NaN02
crystals. I. Structure of 180° domain walls.- J. Phys. Soc. Japan, 30, p.
188- 202.
Toledano J. C., Toledano P. (1986). The Landau theory of phase
transitions. Lecture Notes in Physics, vol. 3 - Singapore: World
Scientific Publ.
Tosi M. (1964). Cohesion of atomic solids in the Born model. - In: Solid
State Physics, vol. 16, p. 92-127, -New York: Acad. Press.
Tran C. D., Gerbaux X., Hadni A. (1981). Application of the pyroelectrics
probe technique to the study of domain wall motion in ferroelectric NaN02
and TGS. - Ferroelectrics, 33, p. 31-35.
Voigt W. (1899). Zur Theorie der magneto-optischen Erscheinungen. - Ann.
der Physik, 67, p. 345-365.
Voigt W. (1928). Lehrbuch der Krystallphisik. - Leipzig: Teubner-Verlag.
Андерсон П. В. (1960). В: Физика диэлектриков. Ред. Г. И. Скамови. - М.:
Акад. наук СССР, Физический институт им. Лебедева.
Иванов А. Г., Лисицын Я. В., Новицкий Е. 3. (1968). Поляризация
диэлектриков при ударной нагрузке.-Ж. экспер. и теорет. физ., 27, с. 158-
165.
Санников Д. Г. (1962а). Дисперсия в сегнетоэлектриках. - Ж. экспер. и
теорет. физ., 14, с. 98-101.
Санников Д. Г. (19626). Электромагнитные и акустические волны в
сегнетоэлектриках.- Физика твердого тела, 4, с. 1187-1192.
ПРИЛОЖЕНИЯ
§ A.I. Понятия векторного и тензорного анализа
bij - символ Кронекера: = |
В этой книге используется как прямая, символическая запись' тензорных
соотношений, так и более простая запись в компо-1 нентах. Изложение этих
двух формализмов можно найти в стандартных учебниках по линейной алгебре
и тензорному анализу, например в книгах [Brillouin, 1964;
Lichnerowicz, 1967;
Beju et al., 1983]. Основные векторные и тензорные понятия
вводятся следующим образом.
Все латинские индексы принимают значения I, 2, 3.
1 при i = /,
О при i Ф-'i
eilk - символ альтернирования:
= +1, если числа i, j, k различны и образуют четную подстановку,
= -1, если числа i, /', k различны и
образуют нечетную подстановку Декартов ортонормированный базис: {е,-; г =
1, 2, 3 | е,- • е;=б,-Д
Векторное поле V - 2 Угег - V (правило суммирования Эйн-
/-1
штейна по немым индексам) (А. I. 1)
Скалярное произведение V • W = VtWг (А. 1.2)
Векторное произведение (V X W),- = enkVjWk (А. I. 3)
Тензорное произведение (V (r) W),7 - Vj (A. I. 4)
Частная производная по дф _ . ,д j g,
пространственной коорди- dxt v • • J
нате
Оператор градиента Уф = фгег (А. 1.6)
Оператор дивергенции V • V = Vlt г (А. 1.7)
Ротор вектора (V X V)4 = eljkVk, / (А. 1.8)
Лапласиан Аф = У2ф = ф>л (A.I.9)
Производная вдоль единич- DnV - (п • V) V - (д/дп) V (А. 1.10) ного
вектора п
§ А. II. Теоремы переноса в механике сплошных сред 537
Запись с оператором набла [(ГА) • В]* = Л/ *5/ (А. 1.11)
[(В.У)А]г = А,>, (А. 1.12)
Декартовы тензоры l = Tti... *ег (r) в/ (r) ... <g>e* (А. 1.13)
