Механика электромагнитных сплошных сред - Можен М.
ISBN 5-03002227-9
Скачать (прямая ссылка):
Warsaw, P. W. N. and Amsterdam, Elsevier (Chapter 8: Electromechanical
and mag-netomechanical coupling).
Tieresten H. F. (1964). Coupled magnetomechanical equations for
magnetically saturated insulators. - J. Math. Phys., 5, p. 1298-1318.
Tiersten H. F. (1965a). Variational principle for saturated
magnetoelastic insulators. - J. Math. Phys., 6, p. 779-787.
Tiersten H. F. (1965b). Thickness vibrations of saturated magnetoelastic
plates. - J. Appl. Phys., 36, p. 2250-2259.
Tiersten H. F. (1970). Surface coupling in magnetoelastic insulators. -
In: Surface Mechanics, p. 120-143. - New York: ASME Publ.
Van de Ven A. A. F. (1975). Interaction of electromagnetic and elastic
fields in solids. Ph. D. Thesis. - The Netherlands: Technical University
of Eindhoven.
Van de Ven A. A. F. (1978). Magnetoelastic buckling of thin plates in a
uniform transverse magnetic field. - J. Elasticity, 8, p. 297-312.
Van de Ven A. A. F. (1984). The influence of finite specimen dimensions
on the magnetoelastic buckling of a cantilever. - In: The Mechanical
Behavior of Electromagnetic Solid Continua. Ed. G. A. Maugin, p. 421-
426.- Amsterdam: North-Holland.
Vittoria C., Craig J. N., Bailey G. C. (1974). General dispersion law in
a ferromagnetic cubic magnetoelastic conductor. - Phys. Rev., BIO, p.
3945- 3956.
Wallerstein D. V., Peach M. O. (1972). Magnetoelastic buckling of beams
and thin plates of magnecfially soft materials. - J. Appl. Mech., Trans.
ASME, 39, p. 451-455.
Wang G. C. (1970). Scalar-valued isotropic functions. - Arch. Ration.
Mech. and Analysis, 36, p. 166-223.
Weiner J. H. (1983). Statistical mechanics of elasticity. - New York: J.
Wiley.
Wolfram Т., De Wames R. E. (1970). Linewidth and dispersion of the
virtual magnon surface state in thick ferromagnetic films. - Phys. Rev.,
Bl, p. 4358-4360.
Агранович 3. С., Деревянко H. И. (1976). Деформирование намагниченного
тела действием внешнего магнитного поля. - Прикл. мех., 11, с. 3-8.
Ахиезер А. И., Барьяхтар В. Г., Палетминский С. В. (1958). Связанные
магнитоупругие волны в ферромагнетиках и ферроакустический резонанс. - Ж.
экспер. и теор. физ., 35, с. 228-239.
Гуревич А. Г. (1973). Магнитный резонанс в ферритах и
антиферромагнетиках.- М.: Наука.
Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. (1935). К теории дисперсии магнитной
проницаемости в ферромагнитных телах. - Физ. журн., 8, с. 153.
Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. (1988). Теория поля. - М.: Наука'
Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. (1982). Электродинамика сплошных сред.-М.:
Наука.
Пелетминский С. В. (1959). Связанные магнитоупругие колебания в
антиферромагнетиках. - Ж. зкспер. и теор. физ., 37, с. 452-457.
Сиротин Ю. И., Шаскольская М. П. 1979. Основы кристаллофизики.-М.: Наука.
Филиппов Б. М. (1967). Поверхностные спиновые волны. - Физ. твердого
тела, 9, с. 5.
ГЛАВА 7
УПРУГИЕ ИОННЫЕ КРИСТАЛЛЫ, СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКИ И КЕРАМИКИ
§ 7.1. Введение
В классической теории пьезоэлектричества (гл. 4) в кристаллах с
центральной симметрией нет прямой связи между механическим перемещением и
электрической поляризацией. Однако если в число параметров энергии
деформированного и поляризующегося кристалла ввести градиент поляризации
наряду с обычными параметрами деформации и поляризации, то такая связь
появится даже в материалах с самой высокой симметрией (например, с
центральной или изотропной). Эта идея была высказана Миндлином [Mindlin,
1968], ее обоснование было дано в динамике решеток кристаллов ионного
типа при описании в так называемом длинноволновом приближении.
В Это же время физики, занимающиеся исследованием твердого тела
[Anderson, 1960; Cochran, 1960, Санников, 1962а, b; Scott, 1974],
обнаружили существование нового типа волн (мягкая сегнетоэлектрическая
мода), связанного с внутренней структурой кристаллов сегнетоэлектрика.
Этот новый тип волн имеет дисперсию, и его описание требует введения в
феноменологическую модель градиентов поляризации. Такая мода также может
взаимодействовать с упругими (акустическими) явлениями [Dvorak, 1967,
1968; Fleury, Lazay, 1971].
Общие балансные уравнения обычного вида, описывающие все эти своеобразные
электромеханические эффекты, формулируются в точно таком же стиле, в
каком постулируются общие балансные уравнения механики сплошных сред
независимо от конкретных микроскопических механизмов, определяющих
поведение среды [Collet, Maugin, 1974; Maugin, 1976, 1977а, b; Maugin,
Collet, 1974]. После этого каждый тип упругих кристаллов (ионных
диэлектриков, сегнетоэлектриков смещенного типа, сегнетоэлектриков с
молекулярной группой, керамик) может быть охарактеризован дополнительной
системой соответствующих рабочих гипотез; выведенные в результате
уравнения
28 Ж- Можен
434 Гл. 7. Упругие ионные кристаллы, сегнетоэлектрики и керамики
частного вида могут получить обоснование на микроскопическом уровне,
например в рамках приближенной теории динамики решеток. В этой главе
представлены общие уравнения, а также их специализированная форма для
