Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Мирошников М.М. -> "Теоретические основы оптико-электронных приборов" -> 29

Теоретические основы оптико-электронных приборов - Мирошников М.М.

Мирошников М.М. Теоретические основы оптико-электронных приборов — Л.: Машиностроение, 1977. — 600 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriticheskieosnovi1977.djvu
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 180 >> Следующая

В двухканальных схемах сканирования с многогранной пира-дой используется одно сканирующее зеркало 3 многогранная зеркальная пирамида (рис. 73), грань которой последова-*ельно работает на два" оптических канала lull, включающих
Рис. 72. Двухкаиальная схема сканирования с многогранными
призмами
Рис. 73. Двухканальная схема сканирования с многогранной пирамидой
°бъективы 0бх, Об2 и приемники Прх, Пр2. Сигналы от приемников каждого канала поступают на общий усилитель УС через Переключатель каналов ПК. Так как угловой размер проекции входного зрачка объектива каждого канала на сканирующее
зеркало может быть выбран равным ylvl2, то общим угол обзора в этом случае соответствует угловому размеру грани фс =*уг I т. е. г) =1.
В ряде практических применений большая сложность двухканальных систем полностью окупается меньшими габаритными
размерами сканирующего зеркала, либо большим углом обзора, который в этом случае удается реализовать.
§ Б. ТРАЕКТОРИЯ СКАНИРОВАНИЯ МНОГОГРАННЫМИ ВРАЩАЮЩИМИСЯ ЗЕРКАЛАМИ
Рассмотрим форму строки, прочерчиваемой мгновенным полем зрения в плоскости предметов, удаленной от сканирующего зеркала на расстояние Н, если сканирование осуществляется вращающейся призмой узким полем с угловыми размерами Ьх и 6,у (рис. 74). В этом случае плоскость чувствительной площадки приемника излучения в процес-Рис. 74. Форма строки при сканировании мно- се сканирования остается гогранной зеркальной призмой всегда перпендикулярной
оптической оси объектива, т. е. при угле визирования ф/2 она располагается по отношению к плоскости предметов под углом ф/2.
В центре ноля обзора имеем:
аХо — НЬХ\ аУй = НЬу.
При отклонении сканирующего луча на угол ф/2 происходит искажение формы линейного поля зрения так, что его размеры оказываются равными:
ау = ed, = be = НЬу sec (ф/2); ах = ab = be!cos (ф/2) = [Н/cos2 (ф/2) 1 Ьх = Нбх sec2 (ф/2).
Координата центра линейного поля зрения (половина ширины полосы сканирования):
BJ2 = Н tg (ф/2).
92
Полученные соотношения, определяющие зависимость раз-
меров
линейного поля зрения ах и ау и ширины полосы сканиро-
шя В от угла обзора, позволяют сделать следующие выводы. Всл I Величина линейного 0 д оазрешения (размеры линей- */а%
.ого поля зрения) в пло- Sa7 кости расположения объектов ухудшается с увеличе- 6 нием угла обзора, причем
ухудшение вдоль оси у (по 5 кадру) происходит но закону sec (ф/2), а вдоль оси х (но строке)—по закону sec2 (ф/2). J Соответствующие зависимости а„/аУо =sec (ф/2) и aJaXo = 2
sec2 (ф/2) приведены на рис. 75. /
2. Увеличение размеров линейного поля зрения с увеличением угла обзора приводит к наложению строк, за счет которого один и тот же объект сканируется дважды: двумя следующими друг за другом строками (1-я и 2-я строки на рис. 76). Наложение строк приводит к искажению изображения регистрируемого объекта, так что один объект, попадающий в зону наложения, будет изображаться в двух строках на экране индикаторного устройства, и, следовательно, его
изображение практически не i будет отличаться от изобра-
жения двух объектов, находящихся вне зоны наложе-
ния, но в пределах двух соседних строк сканирования.
Количественно величину наложения можно выразить шириной крестообразно заштрихованной зоны Д а на
рис. 76.
На краю поля обзора в соответствии с обозначениями, принятыми на рис. 76, имеем
Аа = be = be -f cd + de = 2be -f cd — 2 (bd — cd) -f cd =
= 2bd — cd,
Ho cd = аУо\ bd = ciy/2, следовательно, Дa = ay — аУо.
0 10 20 JO 40 50 60 70 80 90$ °
?>-
Рис. 75. Зависимость размеров мгновенного поля зрении от угла обзора при сканировании многогранной зеркальной призмой:
1 — ах/ахп — sec2 (ф/2) \2 — ау/ауо = sec (ф/2;
I — ауо/ау =1 — cos (ф/2)
3 — 6а
~я стропа
Рис. 76. Наложение строк при сканировании многогранной призмой
93
Рис. 77. Форма растра при сканировании многогранной призмой в приборе с многоэлементным приемником излучения
Рис. 78. Форма растра при сканировании многогранной пирамидой в приборе с многоэлементным приемником излучения
94
]3 относительных единицах
8 а = A alay = 1 — aBJay,
тяк как
аУп={НЬи\ аи = НЬу sec (ср/2), ба == 1 — cos (ф/2).
Соответствующая зависимость (кривая 5) представлена на рис. 75. форма растра, образуемого мгновенным полем зрения в плоскости предметов при сканировании многогранной призмой в приборе с многоэлементным приемником излучения имеет вид, изображенный на рис. 77.
При сканировании зеркальной пирамидой (рис. 78) отдельные строки, прочерчиваемые в плоскости расположения объектов проекцией приемной площадки, практически не искривляются, однако происходит наклон всего линейного ряда приемных площадок на угол “ф в направлении сканирования. Угол -ф примерно равен углу визирования ф/2, несколько превышая его, например при ф/2 = 45J “ф = 54° 45', при ф/2 — 60° яр — 75° 55' и т. д.
§6. ЧЕРЕССТРОЧНОЕ СКАНИРОВАНИЕ В СИСТЕМЕ С МНОГОЭЛЕМЕНТНЫМ ПРИЕМНИКОМ
Эффективность использования оптико-электронных приборов осуществляющих обзор пространства с неподвижного основания может быть существенно повышена за счет применения чересстрочной развертки сканирующего луча.
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 180 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed