Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Миленин В.М. -> "Плазма газоразрядных источников света низкого давления" -> 23

Плазма газоразрядных источников света низкого давления - Миленин В.М.

Миленин В.М. , Тимофеев Н.А. Плазма газоразрядных источников света низкого давления. Под редакцией Мызникова Т.В. — Л.: Ленинградский университет, 1991. — 240 c.
ISBN 5-288-00727-6
Скачать (прямая ссылка): plazmagor1991.djvu
Предыдущая << 1 .. 17 18 19 20 21 22 < 23 > 24 25 26 27 28 29 .. 73 >> Следующая

Экспериментальная проверка возможности применения законов подобия для описания характеристик положительного отолба газового разряда опиоана в работе [2]. На основе данных работ [32, 76 , 97 , 98, 121-124], авторами которых достаточно подробно исследованы электрокинетичеокие и оптические характеристики плазмы газового разряда в смеои паров ртути о инертными газами, о помощью законов подобия [46 , 95 J были рассчитаны характеристики плазмы и проведено сравнение данных раочета о данными, полученными экспериментально.
Некоторые из этих результатов представлены на рио.1.8, Хорошее соглаоие результатов раочета интеноивноотей Jj^ опектралышх линий ртути о Д « 435,8 и Я а 546,1 нм, проведенного о помощью законов подобия (пунктирные кривые), о данными, полученными экспериментально (точки [2] и оплошные кривые) - см. рио.1.8, a ^ свидетельствует не только о возможности использования этих законов, но и о том, что в возбуждении данных линий главную роль играют процеосы, учтенные нами в выражении (1.73). На рио.1.8,?,в приведены результаты измерения (точки) и раочета (сплошные кривые) концентра-
72
ции (лв) и температуры электронов UT6),а также КПД излучения люминесцентной дампы (ті) в завиоимооти от давления инертного газа (р)-рио.1.8,?, полученные авторами публикации [122], и от радиуса разрядной трубки - ом. рио.1'.8,?, для разряда поотоянного тока в оме-
__і - «- I_і_і_
0 4 6 р,торр О Z Ь Я, ом
Рио.1.8.
си ртути о неоном. Там показаны результаты раочета е помощью законов подобия (пунктирные кривые). Наблюдается хорошее во-гласив данных раочета и измерений.
Подобная методика получения информации о характеристиках плазмы применима и для более общего случая законов подобия [23 , 74]. Но при этом возможно получение лишь одно! дополнительной зависимости, а не двух, как для оме си паров ртути о инертными газами [46 , 95]. 73
Законы подобия и многокомпонентные смеси. Законы подобия и приведенные соображения могут быть чрезвычайно полезны при исследовании разрядов в сложных смесях, например смеси паров ртути с несколькими инертными газами. Раосмотрим для определенности разряд в тройной смеси паров ртути о неоном и аргоном, который удобен еще и тем, что для него еоть данные экспериментальных исследований - см. работы [29, 31, 121, 122].
Характеристики плазмы на оои прямого разряда в тройной смеси зависят от трех комбинаций внешних параметров,а не двух: Z1 и Z2, как в случае бинарных омеоей. Положим, что нас интересуют завиоимооти от процентного содержания неона в смеои. Положим также, что измерены характеристики плазмы в завиоимооти от разрядного тока (?), давления аргона Cp1) в разряде Hg-Ar и давления неона (р2) в разряде Hg-Ne. В этом случае в качестве внешних переменных удобно взять следующие комбинации из Щ,рі,р2і * и Я : ^fW0PiR2* <^2"^Р2^2* ^з = = z2jz\ * і/(NfF3). Указанный выбор внешних параметров удобен тем, что изменения ^1. и ^ однозначно связаны о изменениями pv р2 и і соответственно.
Завиоимооти инвариантных характеристик плазмы от разрядного тока і в разряде Hg-Ne и Hg-Ar будут носить одинаковый характер. Действительно, любая инвариантная характеристика положительного отолба Hg-Ne-Ar-разряда является функцией только q,v<J,2 и fyy Чаотные олучаи Hg-Ne или Hg-Ar-разряда получаются при ^1= 0 или ^2= 0, Параметр при этом не затрагивается, поэтому, учитывая, что і входит только в можно сделать вывод об одинаковых зависимостях инвариантных характеристик плазмы от тока в обоих разрядах.
С зависимостью инвариантных характеристик плазмы от давлений инертных газов положение неоколько сложнее. В кинетическом уравнении, определяющем вид функции распределения электронов по окороотям в плазме газоразрядных источников овета низкого давления, упругие столкновения электронов о атомами инертного газа необходимо, учитывать лишь в члене, опиоывающем взаимодейотвие электронов о электричеоким полем. В разделе 2 было показано, что влияние электричеокого поля на вид отноше-
74
иия f0(u)/NQ слабое, следовательно, будет слабым также и влияние сорта инертного газа на вид функции распределения.
Сорт инертного газа (здеоь Ne или Ar) в силу того, что он играет лишь роль "буфера", влияет на подвижнооть ионов ртути (bj), диффундирующих в режиме амбиполярной диффузии к стенкам разрядной трубки в инородном (инертном) газе, и на подвижность электронов (Ье). Подвижнооть ионов ртути обратно пропорциональна частоте столкновений ионов с атомами инертных газов (см. раздел 3), поэтому Ъ{ в плазме разряда в тройной смеси Hg-Ne -Лг будет следующей функцией P1 и р2 :
b'iIePiift+PwPa- <!.•*>
где (I11 и (Ji2 обусловлены функциями распределения тяжелых чач тиц по скоростям (в нашем случае эти распределения можно очи-тать максвелловокими о температурой стенок разрядной трубки), массами сталкивающихоя частиц и поляризуемостью атомов инертного газа. Очевидно, что коэффициенты (S^ и ?i2 не зависят от плазменных характеристик, связанных о электронами.
Подвижнооть электронов, пооле интегрирования по чаотям выражения (1.30), в бинарном разряде Hg+ инертный газ можно представить как
Предыдущая << 1 .. 17 18 19 20 21 22 < 23 > 24 25 26 27 28 29 .. 73 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed