Оптический производстенный контроль - Малакара Д.
Скачать (прямая ссылка):
11. Johnson В. K. Optics and Optical Instruments, Dover, New York. 1947, Chap. II, Focal Length Measurement, and Chap. VIII, Optical Glass: its Working and Testing.
12. KtngsIake R., Ed. Applied Optics and Optical Engineering, Academic Press, New York, 5 vqIs., 1965—1969. See R. D. Geiser, Chap. 11, Vol. I, Precision and Ac-curacv; R. M. Scott, Chap. 2, Vol. Ill, Optical Manufacturing; R. R. Shannon, Chap. 5, Vol. Ill, The Testing of Complete Objectives; A. W. Young, Chap. 7. Vol. IV, Optical Workshop Instruments.
13. LeppeIrnier O. W., MuIIenhoff D. J. A Technique to Measure the Wedge Angle of Optical Flats, Appl. Opt., 9, 509—510 (1970).
14. MaIacara D., Harris O. Interferometric Measurement of Angles, Appl. Opt., 9, 1630—1633 (1970).
15. Met V. Determination of Small Wedge Angles Using a Gas Laser. Appl. Opt., 5, 1242—1244 (19661.
16. Murty M. V. R. K- Interference between Wavefronts Rotated or Reversed with Respect to Each Other and Its Relation ot Spatial Coherence, J. Opt. Soc. Am., 54, 1187—1190 (1964).
17. Patson O. E. A Method о і Checking Focal Length while Grinding, Sky Telesc, 26, 358—360 (1963).
18. Rank D. H. Measurement of the Radius of Curvature of Concave Spheres, J. Opt. Soc. Am., 36, 108—110 (1946).
19. Ratajczyk F., Bodner Z. An AutocolIimation Measurement of the Right Angle Error with the Help of Polarized Light, Appl. Opt. 5, 755—758 (1966).
20. Saunders J. B. Suggested Arrangement of Mirrors to Form Multiple Reference Angles. J. Opt. Soc. Am,, 51, 859—862 (І96П.
21. Sen D., Puntambekar P. N. Shearing Interferometers for Testing Corner Cubes and Right Angle Prisms, Appl. Opt., 5, 1009—1014. (1966).
22. Tew E. J., Jr. Measurement Techniques Used in the Optical Workshop, Appl. Opt.. 5, 695—700 (1966).
23. Tsuruta T., Ichihara Y. Accurate Measurement of Lens Thickness by Using White Light Fringes, Jap. J. Appl. Phys., 14, Suppl. 14—1, 369—372 (1975).
24. Twyman F. Prism and Lens Making, 2nd ed.. Hilger and Watts, London, 1957.
25. LI. S. Department of Defense, Militarv Handbook 141 (Mil. HDBK-I4I), 1963.
26. Wasilik H., Bolmquist T. D., WiIhtt C. S. Measurement of Parallelism of the Surfaces of a Transparent Sample Using Two-Beam Nonlocalized Fringes Produced by a Laser, Appl. Opt., 10, 2107—2112 (1971). Приложения
: Приложение 1
ОПТИЧЕСКАЯ ПОВЕРХНОСТЬ И ЕЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ
А 1.1. Определение оптической поверхности. Оптическая поверхность вращения определяется соотношением, в котором г принята за ось вращения:
2 =-^-T7r- + .4^4 + Л256 4- A3SH + AiS1O, (А1.1)
1-і-[1 — (АГ-Ь 1) с2 1/2 1 1 1 г ' 14
где S2 = X2+ у2, с= і/г (г—радиус кривизны), А и A2, Л3 и A4 — коэффициенты асферической деформации; K=—е2 — функция эксцентриситета е коникоида, или коническая постоянная. Если все /4, = 0, поверхность представляет собой один из следующих копикоидов вращения:
гиперболоид при Д'< —1; параболоид при К=- —1;
эллипсоид вращения вокруг главной оси при —1 </<<0; сфера при K = O;
эллипсоид вращения вокруг малой оси при К>0.
Легко видеть, что константа К не определена для плоской поверхности (с = 0).
Для копикоидов вращения выражение для z упрощается по сравнению с общим выражением А1Л:
г= V-Vr1-(K^l)S2] . (Al.2)
Это выражение справедливо для всех коннкоидов, кроме параболоида, для которого
z=S2l(2r). (А 1.3)
Поверхность аксикона, имеющую форму конуса, можно представить в виде гиперболоида с бесконечно большой кривизной (рис. А1.1):
/e=-(l+tg20)<-l; с=ЩК+ l)b\. (А 1.4)
А!.2. Параметры асферических поверхностей. Положения их фокусов являются функциями г и Д' н определяются следующими выражениями (рис. А1.2):
Cll=TKK+ 1); (А 1.5)
¦ (А 1.6)
d3, d4=-=— О ± V=K); (А 1.7)
к +1
d5=r?- (Al.8)
d6, d7=——(V=K ± 1). (Al.9)
К + 1
379' Рис. А!.!. Поверхность аксикона
Рис. Al.2. Параметры коникоидов:
а — эллипсоид (К>0); б— эллипсоид { — \<К<0): 'элоид (К=—1); г — гиперболоид (Д'< <-1)
А1.3. Некоторые полезные разложения г. Иногда удобно рассматривать асферическую или коническую оптическую поверхность как совокупность ближайшей сферы и некоторых деформирующих членов:
Z = -
C S 2
где
или в виде
где
1 +(1_С262)
1/2
- BlS4^B2Sr' -I- 53SM- BiS10, (А 1.10)
?,=^ + 1(/(- + 1)-11^/8; B2 = A2JrIiK + 1Я-l]cV16; 53=Л3 + 5[(/С+1)3-1]с7128; ?4 = Л4 + 7 [(К + 1 )4 — 1 ]с°/256,
= D2S2 + DiS4 + D656 + D8C3 + A0S1", D2 = с/2;
Л=-?-(4-^ + ^=4-
2 v 2
До=— (jlY+Bt=H-
10 2 I 2 J 256
¦в,;
\-В3; f Bi.
(Al.11) (Al. 12) (Al. 13) (А 1.14)
(А 1.15)
(Al.16) (Al. 17)
(А 1.18)
(Al.19)
(Al.20)
зьо Al.4. Аберрации нормалей к поверхности. Нормаль к оптической поверхности пересекает ее ось на расстоянии Zn от ее вершины, для вычисления которого необходимо знать значение производной г по 5:
di
cS
dS [ 1 — (/\ H- 1) C2 S2]1 Тогда Z11 определяется из
z„=
72- + 4АtS3 -f 6A2S5 + 8Л357 + KM4S".
(Al.21)
S
dz/dS
а для конических сечений, как показали Бушредер и др. [1], имеет вид:
