Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Луизов А.В. -> "Цвет и свет" -> 11

Цвет и свет - Луизов А.В.

Луизов А.В. Цвет и свет — Л.: Энергоатомиздат, 1989. — 256 c.
ISBN 5-283-04410-5
Скачать (прямая ссылка): cvetisvet1986.djvu
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 76 >> Следующая

31
цветов ещг много оттенков. Будут, например, зеленые, приближающиеся к желтому или голубсрлу. Испытуемый раздвинет уже положенные карточки и найдет место промежуточным тонам. Он получит довольно длинный ряд карточек, отличающихся по цветовому тону.
И все же много карточек остается непристроеп-ными. Вот, например, зеленая карточка с таким же цветовым тоном, как одна из уже положенных. Но она бледнее, зеленый цвет у нее менее насыщен, менее чист. Она не то что зеленая, а зеленоватая. Пожалуй, ее стоит положить не справа или слева, а ниже основной зеленой. Еще более бледную можно положить еще ниже. Выход найден! Карточки, отличающиеся по чистоте цвета, образуют вертикальные ряды. Итак, карточки по горизонтальным направлениям отличаются по цветовому тону, а по вертикальным — по чистоте цвета. Цвет занял некоторую плоскость.
Но и это еще не все. Остаются карточки, не отличающиеся от уже положенных ни по цветовому тону, ни по чистоте и все же не такие, как положенные: они темнее или светлее их. Ведь есть цвет темно- и светло-зеленый и между очень темным и очень светлым еще ряд ступеней. Хотелось бы поместить более светлые карточки выше уже лежащих на столе, а более темные — ниже. Таким образом, цвета, отличающиеся по яркости, займут вертикальные столбцы, перпендикулярные к плоскости стола. Для размещения всех градаций цвета мало линии, мало и плоскости, необходимо еще и третье измерение. Цвет занимает объем в пространстве, цвет — трехмерен. И мы уже нашли один из способов численного выражения цвета, три координаты, его определяющие: цветовой тон, или доминирующая длина волны Я; чистота цвета р; яркость L.
Доминирующая длина волны — это длина волны того чисто спектрального излучения, к которой ближё всего измеряемый цвет. Любой цвет можно считать смесью чисто спектрального цвета с белым. Чем меньше примесь белого, тем чище цвет. У чисто спектрального р = 1, у белого р — 0. У любого реального цвета р лежит в пределах от 0 до единицы. Если р— 0, цвет называют ахроматическим, если р> 0 — хроматическим [39].
4.3. КОЭФФИЦИЕНТ ДИФФУЗНОГО ОТРАЖЕНИЯ
Поскольку L — яркость, она может неограниченно возрастать от 0 до очень больших значений. Однако для несамосветящихся объектов вместо яркости обычно указывают другую характеристику.
У несамосветящегося объекта самого по себе, соб-ственно, нет определенного цвета. У него есть только присущий ему спектральный коэффициент диффузного отражения1 р(Я). Цвет появится только после того, как объект будет освещен излучением того или иного спектрального состава.
Спектральный состав излучения, как мы уже знаем, характеризуется спектральной плотностью его мощности Рх. Интегральный коэффициент диффузного отражения р для данного объекта и данного излучения можно найти по формуле
[ Р. р (Я) V (Я) d-k
Р = ^---------------. (4.1)
У Рк V (Я) dl
Здесь в знаменателе стоит световой поток, падающий на тело, а в числителе — отраженный; р — это и есть та характеристика, которой для несамосветящегося тела обычно заменяют яркость. Преимущество коэффициента отражения перед яркостью заключается в том, что он не может превышать единицу и ни одна из координат цвета (Я, р, р) теперь не уходит в бесконечность.
Итак, цвет несамосветящегося объекта может быть характеризован тремя координатами: доминирующей длиной волны Я, чистотой цвета р и интегральным коэффициентом диффузного отражения р. Неопределенность, связанная с зависимостью цвета от спектральной плотности мощности Рх освещаю-Щего света, может быть снята указанием на один из стандартных источников (о них см. главу 13), для которого дается р. Вместе с тем замена координаты L координатой р позволяет снять зависимость цвета объекта от его освещенности Е. Однако при любом Уровне освещенности, если она одинакова для рас-
1 Эта величина зависит еще от угла падения освещающего света и^ от угла, под которым свет рассеивается. Но об этом речь пойдет дальше,
2 А* В, Луизов 33
сматриваемых объектов, яркости их будут пропор,] циональны р каждого из них.
Система координат К, р и р очень наглядна, так! как такие свойства объекта, как его цветовой тоы| чистота цвета и яркость (пропорциональная р) mi ощущаем непосредственно. Однако ее большой не до] статок состоит в том, что по осям координат отло! жены различные физические величины, различной| размерности. Производить расчеты в такой систему координат чрезвычайно сложно. Скоро мы познакс мимся с другими системами, но сначала нужно полу-J чить более глубокие сведения о механизме восприя^ тия цвета органом зрения.
Глава
Цветовое зрение!
5.1. ЗАРОЖДЕНИЕ ТРЕХКОМПОНЕНТНОЙ ТЕОРИИ ЦВЕТОВОГО ЗРЕНИЯ
Сколько-нибудь обоснованные представления о ме ханизме цветового зрения могли возникнуть не рань^ ше, чем стало хоть что-либо известно о природ/ света. Поэтому классические опыты Ньютона по раз{^ ложению белого света на его составляющие и полу! чению снова составного излучения из его частей сле| дует считать первыми шагами к решению проблем! о восприятии цвета глазом. Столь же важны были опыты Ньютона по интерференции (кольца Ньюто! на), по существу, позволившие ему впервые измерить] длину световой волны и связать с длиной волны цве1 излучения.
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 76 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed