Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Лозанский Э.Д. -> "Теория искры" -> 58

Теория искры - Лозанский Э.Д.

Лозанский Э.Д., Фирсов О.Б. Теория искры — М.: Атомиздат, 1975. — 272 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaiskri1975.djvu
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 106 >> Следующая


6. Манджавидзе 3. Ш., Ройнишвили В. H., Джавришвили А. К. Некоторые характеристики и возможности разрядно-конденсационной камеры. — «Приборы и техника эксперимента», 1970, т. 1, с. 46.

7. Лёб Л. Основные процессы электрических разрядов в газах. Пер. с англ. Под ред. Н. А. Капцова. М., Гостехиздат, 1950.

8. Phelps А. V. Role of molecular ions, metastable molecules and resonance radiation in the breakdown of rare gases. —«Phys. Rev.», 1960, v. 117, p. 619.

150
9. Lleweliyn-Jones F. Ionization and Breakdown in Gases. London, Methuen, 1957.

10. Schade R. Building-up Time of Glow Discharge. — «Z. Phys.», 1937, Bd 104, S. 487.

11. Schade R. Discharges in the rare gases. —«Z. Phys.», 1938, Bd 108,

S. 353.

12. Мик Дж., Крэгс Дж: Электрический пробой в газах. Пер. с англ. Под ред. В. С. Комелькова. М., Изд-во иностр. лит., I960.

13. Лозанский Э. Д. Теория самостоятельного разряда при давлениях порядка атмосферного. — «Журн. техн. физ.», 1975, т. 45, № 12.

14. Raether Н. Ionizing Radiation Accompanying a Spark Rischarge. — «Z. Phys.», 1938, Bd HO, S. 611.

15. Przybylski A. Investigation of the «gas-ionizing» radiation of a discharge. — «Z. Phys.», 1958, Bd 151, S. 264.

16. Бойс Д. Спектроскопия в вакуумной ультрафиолетовой области спектра. — «Успехи физ. наук», 1946, т. 30, с. 245.

17. Хастед Дж. Физика атомных столкновений. Пер. с англ. Под ред. Н. В. Федоренко. М., «Мир», 1965.

18. Лозанский Э. Д. К вопросу о природе фотоионизирующего излучения при стримерном пробое газа. — «Журн. техн. физ.», 1968, т. 38, с. 1563.

19. Гейтлер В. Квантовая теория излучения. Пер. с англ. Под ред. акад. Н. Н. Боголюбова. М., Изд-во иностр. лит., 1956.

20. Градштейн И. С., Рыжик И. М. Таблицы интегралов, сумм, рядов и произведений. М., «Наука», 1971.

21. Ловитт У. В. Линейные интегральные уравнения. Пер. с англ. Под ред. А. О. Гельфонда. М., Гостехиздат, 1957.

22. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Квантовая механика, нерелятивистская теория. М., Физматгиз, 1963.

23. Лозанский Э. Д., Понтекорво Д. Б. Отклонения от законов Пашена и Таунсенда в разряде при давлениях порядка атмосферного. — Докл. на IV Всесоюзной конференции по низкотемпературной плазме. Киев,

1975.

24. Dutton J., Harris F. М., Hughes D. В. The Electrical Breakdown of Nitrous Oxide at High Voltage. — Proc. of II Intern. Conf. on Gas Discharge. London, 1972, p. 273.
ГЛАВА 5

ЛАВИНО-СТРИМЕРНЫИ ПЕРЕХОД

5.1. Влияние пространственного заряда. Краткий обзор

В предыдущих разделах пренебрегалось влиянием пространствен-ного заряда лавины на развитие разряда, однако, как показывает опыт, при переходе к более длинным промежуткам и давлению порядка атмосферного поле пространственного заряда начинает оказывать существенное влияние на разряд и в некоторых случаях приводит к возникновению совершенно нового вида разряда, так называемого стримерного пробоя газа.

Как уже упоминалось выше, теория Таунсенда в этих условиях становится неприменимой. Время формирования разряда оказывается на два порядка меньше, чем время, определяемое из теории Таунсенда и, кроме того, пробивное напряжение перестает зависеть от материала катода, что указывает на второстепенную или вообще пренебрежимую роль вторичных процессов на катоде. Как было показано в разд. 4.7, эти противоречия можно устранить, если предположить, что вторичные процессы на катоде заменяются фотоионизацией газа.

Однако теория, развитая в разд. 4.7, справедлива только для не очень длинных промежутков, а также при отсутствии в разрядном промежутке сколько-нибудь заметного перенапряжения, что позволяет пренебречь влиянием поля пространственного заряда лавины на развитие разряда. Между тем в длинных искровых промежутках, а также в перенапряженных промежутках пространственный заряд неизбежно будет накапливаться, что приведет к формированию значительного поля пространственного заряда, оказывающего существенное влияние на дальнейшее развитие разряда.

Дело в том, что как условие (4.12), так и условие (4.83) являются условиями самостоятельности разряда, но лишь приближенно усло-зиями пробоя. Во внешней цепи всегда имеется некоторое сопротивление, на котором при возрастании тока падает все большее и большее напряжение. При этом на разрядном промежутке напряжение снижается, а тем самым снижается и значение коэффициента ионизации а, что может привести к прекращению разряда. Условия (4.12) и

(4.83) написаны для однородного поля. Если поле на пути электрона меняется, то эти условия примут несколько иной вид. Так, условие

(4.12) приближенно запишется в виде

152
в предположении, что поле меняется только вдоль оси z. На самом деле, поле с учетом пространственного заряда зависит также и от других координат. Пусть, например, отклонение напряженности поля от его среднего значения E0 мало, тогда a (E) можно разложить в ряд и ограничиться тремя членами разложения:

a (E) = a (E0) + a' (E0) (E-E0) + (E-E0Y +... (5.2)

Отсюда

d d

J a (z) dz =s da (E0) + - J (Е—E0)2dz. (5.3)
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 106 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed