Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Лифшиц И.М. -> "Введение в теорию неупорядоченных систем "

Введение в теорию неупорядоченных систем - Лифшиц И.М.

Введение в теорию неупорядоченных систем

Автор: Лифшиц И.М.
Другие авторы: Гредескул С.А., Пастур Л.А.
Издательство: М.: Наука
Год издания: 1982
Страницы: 360
Читать: 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145
Скачать: vvedenievteoriyuneuporyadochennihsistem1982.djvu

м. лифшиц, с. а. гредескул, л. а. пастур
ВВЕДЕНИЕ В ТЕОРИЮ НЕУПОРЯДОЧЕННЫХ СИСТЕМ
MOCKBA "НАУКА"
Г 1АВНАЯ РЕДАКЦИЯ ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ЛИТЕРАТУРЫ
1982
22.37 Л 64
УДК 529.2
ЛИФШИЦ И. М., ГРЕДЕСКУЛ С. А., ПАСТУР Л. А. Введение в теорию
неупорядоченных систем.-М.: Наука. Главная редакция физико-математической
литературы, 1982.-360 с.
В монографии дано последовательное изложение основ квантовой теории
неупорядоченных систем (твердых растворов, аморфных тел и т. п.). Она
включает основные результаты, полученные к настоящему времени в этой
теории в рамках одночастичного приближения. Такое приближение, являясь
часто вполне оправданным не только качественно, но и количественно,
позволяет на разумном уровне строгости изучить основные особенности
поведения и способы описания таких систем.
Обсуждаются общие свойства неупорядоченных систем. Подробно исследуется
поведение плотности состояний и пространственно-временных корреляторов на
характерных участках спектра - вблизи флуктуационных и устойчивых границ,
в примесной зоне, в окрестности границы затравочного спектра.
Значительное внимание уделяется свойствам одномерных систем, особенно
.локализации состояний и проводимости в таких системах. Излагается теория
прохождения частиц через слои неупорядоченных сред.
Рис. 17, таблиц 2, библ. 217 назв.
(c) Издательство "Наука". Главная редакция физико-математической
литературы, 1982
Жизнь - без начала и конца. Нас всех подстерегает случай.
А. Блок
ПРЕДИСЛОВИЕ
Структура и свойства неупорядоченных конденсированных систем в последние
десятилетия привлекают к себе все более пристальное внимание как физиков,
так и представителей смежных наук. Причинами этого являются, с одной
стороны, успехи физики твердого тела и ее многочисленные приложения и, с
другой стороны, то, что именно неупорядоченные системы (кристаллы с
примесями, жидкие металлы, аморфные тела и т. п.) являются, если можно
так выразиться, системами общего положения, а упорядоченные структуры
типа совершенной кристаллической решетки представляют собой, строго
говоря, идеализированные объекты. Однако построенная к настоящему времени
теория упорядоченных конденсированных систем существенным образом
использует идеальность их структуры и поэтому не может быть без серьезных
изменений перенесена на неупорядоченные системы. В самом деле, хорошо
известно, какую роль в электронной теории металлов или в динамической
теории кристаллической решетки играет представление о наличии
трансляционной симметрии. Это предположение позволяет описывать
низколежащие уровни макроскопической системы в терминах тех или иных
квазичастиц, характеризуемых квазиимпульсом и законом дисперсии.
Соответствующая систематика состояний имеет достаточно простую и
универсальную структуру и делает очень наглядными статистическую картину
элементарных возбуждений и механизм кинетических явлений, связанный с
этими возбуждениями. В частности, понятия столкновений квазичастиц и
длины их свободного пробега в кинетике вводятся по отношению к изменению
квазиимпульса частицы, и вся существующая терминология целиком опирается
на эти понятия.
Энергетический спектр низколежащих состояний неупорядоченной
конденсированной системы имеет более сложный характер. Прежде всего,
существуют ветви спектра, отвечающие од-частичной картине, т. е. аналоги
квазичастиц. Однако в силу отсутствия трансляционной симметрии
систематика даже од-чнстпчных состояний в неупорядоченных системах
оказывается ¦ лее наглядной, а структура спектра- более разнообразной,
3
чем в упорядоченном случае. Так, кроме состояний, амплитуда которых имеет
один и тот же порядок величины во всем объеме кристалла (аналогов
блоховских функций в упорядоченной системе), существуют локализованные
состояния. Доля их при достаточной степени неупорядоченности может быть
весьма велика (так, в одномерном случае локализованы все состояния), и
тогда они оказывают существенное влияние на картину кинетических явлений.
Кроме квазичастиц в неупорядоченных системах могут существовать
возбуждения и другого типа. Например, в системе взаимодействующих между
собой электронов в случайном поле примесей существенную роль, как
оказывается, играют корреляционные эффекты. При этом двум состояниям
системы с близкими энергиями отвечают два различных способа распределения
электронов по примесным узлам, а плотность одночастичных состояний ведет
себя не так, как получаемая в одночастичной картине,- в спектре
появляется так называемая кулоновская щель
[>]•
Существенную роль могут играть также возбуждения, обусловленные локальной
перестройкой частиц, образующих остов. Эти возбуждения связаны с
квантовыми переходами всей системы между конфигурациями, отличающимися
друг от друга положением небольшого числа остовных частиц. Если энергии,
отвечающие этим конфигурациям, близки, а разделяющий их энергетический
барьер не слишком велик, то время перехода мало по сравнению с
< 1 > 2 3 4 5 6 7 .. 145 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed