Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Лифшиц Е.М. -> "Статистическая физика. Часть 2. Теория конденсированного состояния " -> 3

Статистическая физика. Часть 2. Теория конденсированного состояния - Лифшиц Е.М.

Лифшиц Е.М., Питаевский Л.П. Статистическая физика. Часть 2. Теория конденсированного состояния — Москва, 2000. — 449 c.
Скачать (прямая ссылка): statisticheskayafizika2000.pdf
Предыдущая << 1 .. 2 < 3 > 4 5 6 7 8 9 .. 172 >> Следующая

элементарных возбуждений тела и потому являются тем языком, на котором
свойства этих возбуждений наиболее естественно описывать. Поэтому в
настоящем томе методическим вопросам - теории гриновских функций
макроскопических тел - уделено значительное внимание. Хотя основные идеи
метода одни и те же для всех систем, конкретный вид диаграммной техники
различен в разных случаях. Представляется естественным в этой связи
развивать эти методы на примере тех же изотропных квантовых жидкостей,
где сущность метода выявляется в чис-
ПРЕДИСЛОВИЕ
9
том виде, без усложнений, вносимых пространственной неоднородностью,
наличием нескольких сортов частиц и т. п.
По аналогичным причинам микроскопическую теорию сверхпроводимости мы
излагаем на простой модели изотропного ферми-газа со слабым
взаимодействием, отвлекаясь от усложнений, связанных с наличием
кристаллической решетки и кулоновским взаимодействием.
В связи с главами, посвященными электронам в кристаллической решетке и
теории магнетизма, подчеркнем лишний раз, что предлагаемая книга-часть
курса теоретической физики и ни в коей мере не призвана заменить собой
курс теории твердого тела. В соответствии с этим здесь рассматриваются
лишь вопросы наиболее общего характера и не затрагиваются как вопросы,
требующие использования конкретных экспериментальных данных, так и те из
расчетных методов, которые не имеют под собой ясной теоретической базы.
Напомним также, что к данному тому не относятся кинетические свойства
твердых тел, которые мы предполагаем рассмотреть в следующем,
заключительном томе курса.
Наконец, в этой книге излагаются также теория электромагнитных флуктуаций
в материальных средах и теория гидродинамических флуктуаций. Первая из
них входила ранее в состав VIII тома. Ее перенесение в настоящий том
вызвано необходимостью применения гриновских функций, что позволяет
придать всей теории более простой и удобный для применения вид. Кроме
того, естественно рассматривать электромагнитные и гидродинамические
флуктуации в одном томе.
Л. Д. Ландау отсутствует среди фактических авторов этой книги. Но
читатель легко заметит, сколь часто встречается его имя в тексте книги;
ему лично или в сотрудничестве с его учениками принадлежит значительная
доля излагаемых здесь результатов. Многолетнее общение с ним дает нам
основание надеяться, что нам удалось верно отразить его точки зрения по
этим вопросам-разумеется, с учетом также и того нового, что было внесено
в них за 15 лет, прошедших со дня, когда так трагически прервалась его
деятельность.
Мы хотели бы поблагодарить А. Ф. Андреева, И. Е. Дзяло-шинского и И. М.
Лифшица за постоянное обсуждение вопросов, рассмотренных в этой книге. Мы
извлекли также много пользы из известной книги А. А. Абрикосова, Л. П.
Горькова и И. Е. Дзялошинского-одной из первых книг в физической
литературе, посвященных новым методам статистической физики. Наконец, мы
благодарны Л. П. Горькову и Ю. Л. Климонтовичу, прочитавшим книгу в
рукописи и сделавшим ряд замечаний.
Апрель 1977 г.
Е. М. Лифшиц, Л. П. Питаевский
НЕКОТОРЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ
Векторные индексы обозначаются латинскими буквами i, k,... Спиновые
индексы обозначаются греческими буквами а, р, . . . По всем дважды
повторяющимся индексам подразумевается суммирование.
"4-векторы" (см. примечание на стр. 68) обозначаются заглавными буквами
X, Р, ...
Элемент объема dV или d3x.
Предел при стремлении величины к нулю сверху или снизу:
4- 0 или - 0.
Операторы обозначаются буквами со шляпкой Гамильтониан Н, Н' = Н-цЫ.
Оператор возмущений V. ^-операторы в шредингеровском представлении тф,
тф+; в гейзенберговском представлении Ф+; в мацубаровском
представлении ?Л1, Ч*-711.
Гриновские функции G, D. Температурные гриновские функции Ъ, S).
Термодинамические величины обозначаются так же, как в томе V, в том
числе: температура Т, объем V, давление Р, химический потенциал (л.
Напряженность и индукция магнитного поля Н и В; внешнее магнитное поле
§*.
Ссылки на номера параграфов и формул других томов этого курса снабжены
римскими цифрами: I - "Механика", 1973;
II - "Теория поля", 1973; III - "Квантовая механика", 1974; IV-
"Релятивистская квантовая теория", 1968, 1971; V-"Статистическая физика",
часть 1, 1976; VI - "Механика сплошных сред", 1954; VIII -
"Электродинамика сплошных сред", 1959.
ГЛАВА I
НОРМАЛЬНАЯ ФЕРМИ-ЖИДКОСТЬ
§ 1. Элементарные возбуждения в квантовой ферми-жидкости
При температурах настолько низких, что де-бройлевская длина волны,
отвечающая тепловому движению атомов жидкости, становится сравнимой с
межатомными расстояниями, макроскопические свойства жидкости определяются
квантовыми эффектами. Теория таких квантовых жидкостей представляет
значительный принципиальный интерес, хотя в природе существуют лишь два
объекта такого рода, являющиеся жидкостями в буквальном смысле этого
слова;-это- жидкие изотопы гелия (Не3 и Не4) при температурах ~ 1-2 К.
Все другие вещества затвердевают значительно раньше, чем становятся
Предыдущая << 1 .. 2 < 3 > 4 5 6 7 8 9 .. 172 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed