Теоретическая физика - Ландау Л.Д.
ISBN 5-02-014422-3
Скачать (прямая ссылка):
А>^=о, (30,6)
или
(А) — ро) 5 = 0. (30,7)
Для плоской волны имеем отсюда
(па)|р = 1р. (30,8)
Но Уг па есть оператор проекции спина на направление движения. Поэтому уравнения (30,3) и (30,8) означают, что состояния частицы с определенным импульсом автоматически оказываются спиральными — проекция спина вдоль направления движения имеет в них определенное значение. При этом, если спии частицы противоположен импульсу (спиральность —1/г), то спин античастицы направлен вдоль импульса (спиральность -Н/г).
Частицами с такими свойствами являются, возможно, существующие в природе нейтрино. При этом частицу со спираль-
ДВУХКОМПОНЕНТНЫЕ ФЕРМИОНЫ
139
ностью —Vs условно принято называть нейтрино, а частицу со спиральностью Ч-'/г — антинейтрино').
В связи с невырожденностью состояний нейтрино по направлениям спина напомним сделанное в § 8 замечание о том, что частице с массой 0 свойственна лишь аксиальная симметрия относительно направления импульса. В случае истинно нейтральной частицы — фотона — в эту симметрию входят как вращения вокруг оси, так и отражения в проходящих через ось плоскостях. В случае же нейтрино симметрия относительно отражений отсутствует, и мы имеем дело лишь с группой вращений вокруг оси, сохраняющей проекцию момента на ось, но не меняющей ее знака. Симметрия относительно отражений существует лишь при условии одновременной замены частицы античастицей.
Надо также отметить, что обязательная продольная поляризация означает, что у нейтрино евин вообще не отделим от орбитального момента (как и у фотона с обязательной попереч-ностью полей, см. § 6).
С помощью одного спинора tj (или |) можно образовать всего четыре билинейные комбинации, составляющие вместе 4-вектор
1* = (х\ц,'г\аг\). (30,9)
Легко проверить, что в силу уравнений
(А) + ре) л — 0, т)‘ (Д) — ро) = О
имеет место уравнение непрерывности дц/м- = 0, т. е. играет
роль 4-вектора плотности тока частиц.
Плоские волны нейтрино удобно нормировать способом, аналогичным тому, как это было сделано в § 23 для частиц с массой:
<30'10>
причем’спинорные амплитуды нормированы инвариантным условием
и*±р(1, о)и±р = 2{е, р). (30,11)
При этом плотность частиц и плотность их тока: j°= 1, j ==
= Р/е = п.
') Существование нейтрино было предсказано теоретически Паули для объяснения свойств Р-распада (1931). Уравнение (30,1) впервые рассматривалось Вейлем (Н. Weyl, 1929). Основанную на этих уравнениях теорию нейтрино сформулировали Л. Д. Ландау, Ли, Янг и Салам (Т. D. Lee, С. N. Yang, A. Salam) в 1957 г.
Экспериментально вопрос о равенстве нулю массы нейтрино до настоящего времени не выяснен окончательно. В дальнейшем мы будем употреблять термин «нейтринс» условно для обозначения частицы, описываемой уравнением (30,3),
140
ФЕРМИОНЫ
[ГЛ. III
Поскольку свободное нейтрино с заданным импульсом всегда полностью поляризовано, в этом случае не существует понятия о смешанном (по спину) состоянии. Тем не менее может оказаться удобным ввести двухрядную поляризационную «матрицу плотности», определенную просто как спинор второго ранга
(зо,12)
(при этом Spp = 2e). Выражение для этой матрицы можно написать, заметив, что она должна удовлетворять уравнениям
(е + рог) р = р (е + ро) = 0.
Отсюда видно, что
р = е — рог. (30,13)
При расмотрении различных процессов взаимодействия нейтрино могут фигурировать наряду с другими частицами (со спином Уг). обладающими массой и поэтому описывающимися четырехкомпонентными волновыми функциями. В таких случаях удобно соблюсти единообразие обозначений, введя формально и для нейтрино «биспинорную» волновую функцию, две из компонент которой, однако, равны нулю: г|з= (®) . Но такая форма г]),
вообще говоря, нарушится при переходе к другому (не спинор-ному) представлению. Это затруднение можно обойти, заметив, что в спинорном представлении имеем тождественно
где ? — произвольный «балластный» спинор, выпадающий из ответа (матрица у5 из (22,18)). Поэтому условие истинной «двух-компонентности» нейтрино будет соблюдено при описании его четырехкомпонентным \|з в любом представлении, если понимать под решение уравнения Дирака с т = 0:
(УР) Ф — 0, (30,14)
подчиненное дополнительному условию */г(1 + y5)i|> = Ф> или
= (30,15)
Это условие можно учесть, условившись производить во всех формулах, куда входят гр и -ф, следующую замену:
(3016)
Так, 4-вектор плотности тока запишется в виде (замена (30,16) в выражении фу^)
•И 1 7 /« /. I ..я\ ... 1 -
ВОЛНОВОЕ УРАВНЕНИЕ ДЛЯ ЧАСТИЦЫ СО СПИНОМ 3/2
141
В соответствии с этим же правилом четырехрядная матрица плотности нейтрино должна быть записана как
В спинорном представлении она сводится, как и должно быть, к двухрядной матрице (30,13)
Аналогичные формулы для антинейтрино отличаются от написанных изменением знака перед у5.
Нейтрино — электрически нейтральная частица. Нейтрино с описанными выше свойствами не является, однако, истинно нейтральной частицей. Отметим в этой связи, что «нейтринное поле», описываемое двухкомпонентным спинором, по числу возможных для него состояний частиц (но, разумеется, не по другим своим физическим свойствам) эквивалентно истинно нейтральному полю, описываемому четырехкомпонентным биспинором. Вместо состояний частиц и античастиц с определенными спи-ральностями здесь имелось бы столько же состояний одной частицы с двумя возможными значениями спиральности и автоматически соблюдалась бы симметрия по отношению к инверсии. Отметим, однако, что равенство нулю массы «четырехкомпонентного» нейтрино имело бы, так сказать, «случайный» характер, поскольку оно не было бы связано со свойствами симметрии описывающего его волнового уравнения (допускающего также и отличную от нуля массу). Поэтому учет различных взаимодействий такой частицы автоматически привел бы к появлению хотя и малой, но все же не равной строго нулю массы покоя.
