Курс общей физики. Механика и молекулярная физика - Ландау Л.Д.
Скачать (прямая ссылка):
§ 28. Уравнение движения вращающегося тела
Уравнение движения материальной точки связывает, как мы знаем, скорость изменения ее импульса с действующей на нее силой (§ 7). Поступательное движение твердого тела мало чем отличается от движения материальной точки и уравнение этого движения заключается в такой же связи между полным импульсом тела P=MV и полной действующей на него силой F:
Для вращательного движения аналогичную роль играет уравнение, связывающее скорость изменения момента импульса тела с моментом действующих на него сил. Выясним, как выглядит эта связь, причем снова ограничимся простейшим случаем вращения тела вокруг определенной закрепленной оси (ось Z).
Момент импульса тела относительно оси вращения мы уже определили. Обратимся теперь к действующим на тело силам. Ясно, что силы, направленные параллельно оси вращения, могут только сдвинуть тело вдоль этой оси, но не могут произвести вращения тела. Мы можем поэтому не принимать во внимание таких сил и рассматривать только силы, лежащие в плоскости, перпендикулярной оси вращения. 92
ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА
[гл. III
Момент Kz такой силы F относительно оси Z дается величиной векторного произведения [гF], где г— вектор расстояния точки приложения силы от оси. По определению векторного произведения имеем
Kz= Fr sin 6,
где 0— угол между F її г (на рис. 4 ось Z перпендикулярна плоскости чертежа и проходит через точку О; А есть точка
приложения силы). Иначе можно записать
Kz = hFF,
где hF= г sin 0— плечо сапы относительно оси (расстояние от оси до направления действия силы).
Согласно установленной в § 15 связи между скоростью изменения момента импульса и моментом действующих сил мы равенство
. dQ т,
или Ili = Kz.
Это и есть уравнение движения вращающегося тела. Про. №
изводную -JJ можно назвать угловым ускорением. Мы видим, что оно определяется моментом действующей на тело силы, подобно тому как ускорение поступательного движения определяется самой силой.
Если на тело действует несколько сил, то под Kz в написанном уравнении следует, конечно, понимать сумму их моментов. При этом надо помнить о векторном происхождении величины Kz и приписывать разные знаки моментам сил, стремящимся повернуть тело в противоположных направлениях вокруг оси. Положительный знак имеют моменты сил, под действием которых тело поворачивается в направлении, отвечающем условленному направлению отсчета угла ф поворота тела вокруг оси (ф есть тот угол, производная которого по времени есть угловая скорость
вращения тела:
Рис. 4.
можем написать теперь dLz
dt
= K2 § 28] УРАВНЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ ВРАЩАЮЩЕГОСЯ ТЕЛА 87
Отметим также, что в твердом теле можно, не изменяя свойств движения, любым образом смещать точку приложения силы вдоль направления ее действия. Очевидно, что такой перенос не изменит плеча силы, а потому не изменится и ее момент.
Условие равновесия тела, могущего вращаться вокруг некоторой оси, заключается, очевидно, в равенстве нулю суммы моментов действующих на него сил. Это — так называемый закон моментов. Его частным случаем является известное правило рычага, устанавливающее условие равновесия стержня, могущего вращаться вокруг одной из своих точек.
Существует простая связь между моментом действующей на тело силы и работой, производимой ею при вращении тела. Работа, производимая силой F при повороте тела вокруг оси на бесконечно малый угол dtp (рис. 4), равна произведению перемещения ds = г dtp точки А приложения силы на составляющую Fs=F sin 9 силы вдоль направления движения:
Fsds= Fr sin Qd<p = Kzdtp.
Мы видим, что момент силы относительно оси совпадает о производимой ею работой, отнесенной к единичному угловому перемещению. С другой стороны, произведенная над телом работа равна убыли его потенциальной энергии. Поэтому можно написать, что Kzd<p = —dU, откуда
Таким образом, момент силы равен взятой с обратным знаком производной от потенциальной энергии по углу поворота тела вокруг данной оси. Обратим внимание на анало-
д, ~ г dU
гию между этим соотношением и формулой г=— связывающей саму силу с изменением потенциальной энергии при движении материальной точки или при поступательном перемещении тела.
Легко убедиться в том, что уравнение движения вращающегося тела находится, как и должно было быть, в согласии с законом сохранения энергии. Полная энергия тела есть
/ Q2 88
ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА
[гл. III
а ее сохранение выражается равенством
По правилу дифференцирования функции от функции имеем
dU_dU гіф _ к 0
dt — гіф dt a^"-
Производная же -^-Q2=2Q Подставив эти выражения и
сократив общий множитель ?2, мы снова получим известное
уже нам уравнение I ^ =Kz.
В конце § 15 было указано, что существует связь между законом сохранения момента импульса замкнутой системы и изотропией пространства. Установление этой связи сводится к доказательству того, что обращение в нуль суммы моментов всех действующих в системе сил является следствием неизменности свойств замкнутой системы при любом повороте ее как целого (т. е. как если бы она представляла
