Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Ландау Л.Д. -> "Курс общей физики. Механика и молекулярная физика" -> 126

Курс общей физики. Механика и молекулярная физика - Ландау Л.Д.

Ландау Л.Д., Ахиезер А.И., Лифшиц Е.М. Курс общей физики. Механика и молекулярная физика — МГУ, 1962. — 405 c.
Скачать (прямая ссылка): kursobsheyfiziki1962.djvu
Предыдущая << 1 .. 120 121 122 123 124 125 < 126 > 127 128 129 130 131 132 .. 136 >> Следующая


§118. Вязкость газов и жидкостей

Величину коэффициента вязкости газов можно оценить, основываясь на том, что все три процесса — внутреннее трение, теплопроводность и самодиффузия — осуществляются в газе одним и тем же молекулярным механизмом. ¦370

вязкость

[гл. xv

В данном случае величиной, аналогичной коэффициенту диффузии, является кинематическая вязкость v=i}/p. Поэтому можно утверждать, что для газа все три величины — v, % и D — совпадают по порядку величины; таким образом, имеем v~vl. Плотность газа р=пт, где т — масса молекул, а п — их число в единице объема; поэтому для коэффициента вязкости i]=pv получаем выражение

, mv ' а '

где о — сечение столкновений.

Мы видим, что коэффициент вязкости, как и коэффициент теплопроводности, не зависит от давления газа. Поскольку тепловая скорость v пропорциональна \' Т, можно считать, что и коэффициент вязкости газа пропорционален корню из температуры. Это заключение, однако, справедливо лишь в той степени, в которой можно считать постоянным сечение столкновений а. В § 112 указывалось, что сечение несколько возрастает при уменьшении температуры. Соответственно этому вязкость убывает с уменьшением температуры быстрее, чем j/TT

Насколько хорошо соблюдается у газов приближенное совпадение коэффициентов v, % и D, видно, например, из значений этих величин для воздуха (при 0°С): кинематическая вязкость V=O,13, температуропроводность %=0,19, а коэффициент самодиффузии азота и кислорода D=O, 18.

Приведем значения коэффициентов вязкости газов и жидкостей (при температуре 20° С):

Вещество »1 г/се к -см V см1 j сск ! Вещество »1 г/сек • см V СМ-/СЄК
Водород. . Воздух . . Бензол . . 0,88-Ю-4 1,8-Ю-4 0,65 0,95 0,150 0,72 Вода .... Ртуть . . . Глицерин . . 0,010 0,0155 15,0 0,010 0,0014 12,0

Интересно отметить, что, в то время как динамическая вязкость воды значительно больше, чем у воздуха, для кинематической вязкости имеет место обратное соотношение.

Вязкость жидкостей обычно убывает с повышением температуры; это естественно, поскольку при этом облегчается § 1181

вязкость газов и жидкостей

371

взаимное перемещение молекул. У мало вязких жидкостей, например у воды, это падение хотя и заметно, но не очень значительно.

Существуют, однако, жидкости, преимущественно органические (например, глицерин), вязкость которых убываете повышением температуры очень быстро.Так, при повышении температуры на 10° (от 20 до 30° С) вязкость воды уменьшается всего на 20%, а вязкость глицерина — в 2,5 раза. Убывание вязкости таких жидкостей происходит по экспоненциальному закону — пропорционально множителю вида е-Е/нт (у глицерина Ex65 ООО дж/моль). Как мы уже знаем (ср. § 116), такой закон температурной зависимости означает, что протекание процесса (в данном случае взаимное перемещение молекул жидкости) связано с необходимостью преодоления потенциального барьера.

При понижении температуры вязкая жидкость быстро загустевает и превращается в аморфное твердое тело; мы уже отмечали в § 52 тот факт, что разница между жидкостью и аморфным твердым телом имеет лишь количественный характер. Так, канифоль при комнатной температуре является твердым телом, а уже при 50—70° С ведет себя как текучее вещество с большой, но вполне измеримой вязкостью 10е—IO4 пз (отметим для сравнения, что консистенции меда или патоки отвечает вязкость около 5-Ю3 пз).

Механические свойства таких жидкостей, как глицерин и канифоль, интересны еще и в другом отношении (для определенности будем говорить о канифоли). Характерным отличием твердого тела от жидкости является сопротивление изменению формы (характеризуемое модулем сдвига), отсутствующее у жидкости. Можно сказать, что молекулярная структура жидкости как бы мгновенно «подстраивается» под измененную форму; у типичных жидкостей это происходит за время порядка периодов тепловых колебаний молекул (Ю-10—Ю-12 сек). У жидкой же канифоли такая «подстройка» требует большего времени и при очень быстро меняющемся деформирующем воздействии может не успевать произойти (у канифоли при температурах 50—70° С характерное время составляет 10~4—IO-5 сек). Поэтому по отношению к очень быстро меняющимся воздействиям (создаваемым, например, звуковыми колебаниями) такое вещество ¦372

вязкость

[гл. XV

будет вести себя как упругое твердое тело, обладающее определенным модулем сдвига; по отношению же к медленно меняющимся воздействиям оно ведет себя как обычная текучая жидкость, обладающая определенной вязкостью.

§119. Формула Пуазейля

Применим формулу П = —-Г]^ для решения некоторых

простых задач, связанных с течением вязкой жидкости.

Начнем с вычисления силы трения, возникающей между двумя движущимися друг относительно друга параллель-

жидкость увлекается ими, так что скорость течения жидкости у нижней и верхней стенок равна соответственно нулю и и0. В промежутке между стенками скорость и меняется по линейному закону

где X — расстояние от нижней стенки (этот закон получается так же, как в совершенно аналогичной задаче о теплопроводности в плоском слое, см. § 110). Искомая сила трения, действующая на 1 см2 поверхности каждой из твердых плоскостей и стремящаяся замедлить их относительное движение, дается величиной потока импульса П, как это было объяснено в § 117. Она равна
Предыдущая << 1 .. 120 121 122 123 124 125 < 126 > 127 128 129 130 131 132 .. 136 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed