Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Компанеец А.С. -> "Физико-химическая и релятивистская газодинамика" -> 83

Физико-химическая и релятивистская газодинамика - Компанеец А.С.

Компанеец А.С. Физико-химическая и релятивистская газодинамика — М.: Наука, 1977. — 287 c.
Скачать (прямая ссылка): fizikohimirelyagazodinamika1977.pdf
Предыдущая << 1 .. 77 78 79 80 81 82 < 83 > 84 85 86 87 88 89 .. 93 >> Следующая

В ряде опытов Альмквиста энергия сталкивающихся ядер, по-видимому, была недостаточна для возбуждения одночастичного нейтронного уровня (на это указал нам А. С, Давыдов), Можно полагать поэтому, что в опытах осуществлялся не тот предельный случай, который рассмотрен здесь, а некий промежуточный случай, когда зоны размытости ядерных краев частично перекрывались. Так или иначе к этим опытам данная заметка но имеет прямого отношения.
Таким образом, положение здесь аналогично тому, которое осуществляется в дейтроне. Поэтому можно произвести удовлетворительные по точности квантовомехаиические вычисления энергии связи, рассматривая оба ядра как две потенциальные ямы. При бесконечном удалении друг от друга они имеют одинаковый нейтронный уровень. При сближении ядер этот уровень расщепляется на два уровня: симметричный и антисимметричный относительно ядер. Первый из них лежит ниже. Его энергия может быть вычислена в адиабатическом приближении как функция расстояния между ядрами. Для этого надо применить метод, аналогичный тому, который применен в [2] для одномерных потенциальных ям.
* ЖЭТФ, I960, 39, вып. 6(12), 1713.
9 А. С. Комранеец 257
Могло бы показаться, что рассматриваемый случай, связи Может осуществиться при столкновении ядер С13 и С12, где просто есть избыточный нейтрон, но не при столкновении двух ядер С12, На самом деле* однако, при столкновении достаточно энергичных ядер С*2 нейтрон может возбудиться в одном из ядер. На месте этого нейтрона образуется дырка в оболочке Р3/г> причем в дырку частично перейдет нейтрон с соответствующего уровня другого ядра. Благодаря второму нейтрону, частично заполнившему дырку, возбужденный нейтрон движется в двух одинаковых потенциальных ямах. Ядра будут иметь два "общих" нейтрона - возбужденный и невозбужденный. Так как им отвечают разные квантовые числа, принцип Паули не помешает им находится в состояниях любой симметрии. Даже и в состояниях с разной симметрией их действия не могут компенсировать друг •друга из-за различия декрементов затухания волновых функций. Разумеется, действия невозбуждениых нейтронов в замкнуты* оболочках компенсируются, так как с необходимостью полу* чаются лары нейтронов с противоположной симметрией волно-вых функций.
Если направить ось z по линии, соединяющей центры ядер" а начало координат поместить посередине, то смещение энергии состояния, симметричного относительно ядер, выражается так:
Здесь -фо - состояние в отдельном ядре, а интегрирование производится в средней плоскости, перпендикулярной оси г. В качестве мы подставим функции р- и s-состояний нейтрона. Если распределение плотности возбужденного нейтрона вытянуто вдоль оси, соединяющей ядра (как это имеет место в р-состоя^ пии), то связь между ядрами больше, чем для s-состояния нейт* рона с той же энергией.
Результирующая кривая потенциальной энергии в обоих случаях сходна по форме. Она имеет форму кратера, внутри которого возможен молекулярный квазиуровепь. Расстояние вершины кратера в выбранном примере от центра ядра для p-состояния в 2,41 раза больше ядерного радиуса.
Обозначая расстояние вершины от "края" ядра через А, радиус ядра г0, х=У2т |?свнэи|, можно вычислить при помощи (1) Д? из уравнений
со
(1)
-1
(3+2х(г0 + Д) +
(2)
258
(/7-нейтрон) и
(1 + -i-V1 (I ь 2Х (r0 4- Д)) г"4 - 1 (3>
Z*e*mrj \ у г )
(sue йгрон).
При выводе этих формул мы пренебрегали энергией нейтрона вне ямы по сравнению с его кинетической энергией в яме,
Для численных подстановок в формуле (2) и (3^ радиус ядра был положен равным 3,2 ф (считая, что га-1,4/1 htp). Энергию связи нейтрона в ядре положим равной 1 Мэе. Заметим, что, па данным [3], в ядре Cfz имеется уровень с такой эне(ргией связи и ему приписывается состояние 0+, как и основному состоянию С12. Поэтому возбужденное состояние можно приписать р-нейт-pony, Вопрос о возможности возбуждения именно этого состояния в опытах [1] оставим в стороне, так как пас больше интересует принципиальный вопрос осуществимости квазимолекулы. Тогда из (2) получим Др=4153 ф, а из (3) Д8=3,91 ф. Оба эти значения, а особенно первое, больше чем радиус действия ядерных сил. Для энергии связи нейтрона 4 Мэе Лр=3,55 ф.
Очень интересно было бы объяснить с рассматриваемой точки зрения, почему Альмквист не наблюдал резонансных явлений при столкновении ядер G1*. Здесь, к сожалению, приходится пока ограничиться предположениями. Например, можно допустить, что возбуждение нейтронов происходит при столкновении ядер 01& с меньшей вероятностью, чем в случае С12, вследствие большей устойчивости 01&. Но это допущение надо было бы проверить независимыми опытами.
Для того чтобы ядра в "кратере" могли находиться в квази-устойчивом состоянии, они не должны слипаться при каждом соприкосновении (на это указал нам К. А. Тер-Мартиросян). Если действительная картина для ядер С12 отвечает рассмотрен-" ной здесь модели, что будет означать, что коэффициент прилиь пания для этих ядер значительно меньше единицы. Тогда воз-. пикает еще одна возможность объяснения того, что резопапсь* отсутствуют у 01С: это может быть связано с большей вероят^ носгыо слипания у этих ядер. В задаче о рассеянии возможности слипания может быть учтена путем введения некоторого комп> лексного граничного условия в точке соприкосновения ядер<
Предыдущая << 1 .. 77 78 79 80 81 82 < 83 > 84 85 86 87 88 89 .. 93 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed