Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Кольер Р. -> "Оптическая галография" -> 220

Оптическая галография - Кольер Р.

Кольер Р., Беркхарт К., Лин Л. Оптическая галография — М.: Мир, 1973. — 698 c.
Скачать (прямая ссылка): optikgalograf1973.djvu
Предыдущая << 1 .. 214 215 216 217 218 219 < 220 > 221 222 223 224 225 226 .. 230 >> Следующая

Предложены методы уменьшения шума путем исключения постоянной составляющей экспозиции голограммы. Один из методов связан с использованием слояшых электронных схем [20.16]. Могут быть использованы такие регистрирующие материалы, как термопластики, которые обладают частотной избирательностью (фиг. 10.18) и в силу своих свойств подавляют низкочастотные компоненты в экспонируемой картине. Однако все другие источники шума, свойственные регистрации, не устраняются. Возможно, фазовые материалы с низким уровнем шума, такие, как хромированный н^елатин, смогут дать лучшее отношение сигнал — шум, чем фотографические эмульсии. Другое предложение состоит в том, чтобы цилиндрической линзой формировать изображение на голограмме только в вертикальном направлении, образуя серию горизонтальных одномерных голограмм [20.17]. Вклад в структуру каждой одномерной голограммы вносит только ограниченное число точек в горизонтальной полоске объекта, и отношение сигнал — шум, таким образом, улучшается.
ЛИТЕРАТУРА
20.1. ROTZ F. В., FRIESEM А. А., Appl. Phys. Lett., 8, 146 (1966).
Голограмма с непсевдоскопи-ческим действительным изображением.
20.2. HARRIS F. S., Jr., SHERMAN G. С, BILLINGS В. H., Appl. Opt., 5, 665 (1965). Копирование голограмм.
20.3. BRUMM D. В., Appl. Opt., 5, 1946 (1966).
Копирование голограмм.
20.4. BRUMM D. В., Appl. Opt., 6, 588 (1967).
Двойные изображения, даваемые копиями голограмм.
20.5. LANDRY М. J., Appl. Opt., 6, 1947 (1967).
Влияние двух параметров при копировании голограммы на качество копии.
20.6. LEITH Е. N., UPATNI-EKS J., HILDEBRAND В. Р., HAINES К., Journ. Soc. Mo-
tion Pict. Telev. Eng., 74, 893 (1965).
Требования к голографиче-ским телевизионным системам передачи изображений.
20.7. ENLOE L. H., MURPHY J. A., RUBINSTEIN С. В., Bell Syst. Tech. Journ., 45, 335 (1966). Передача голограмм по телевидению.
20.8. BURCKHARDT С. В., EN-LOE L. H., Bell Syst. Tech. Journ., 48, 1529 (1969). Передача голограмм по телевидению с пониженными требованиями к разрешающей способности передающей трубки.
20.9. BERRANG J. E., Bell Syst. Tech. Journ., 49, 879 (1970). Передача голограмм по телевидению с использованием узкополосного видеосигнала.
ЛИТЕРАТУРА
659
20.10. ENLOE L. H., JAKES W. С, Jr., RUBINSTEIN С. В., Bell Syst. Tech. Journ., 47, 1875 (1968).
Гетеродинное сканирование голограмм.
20.11. LARSEN А. В., Bell Syst. Tech. Journ., 48, 2507 (1969). Система гетеродинного сканирования для передачи голограмм.
20.12. LOHMANN A. W., Journ. Opt. Soc. Amer., 55, 1555 (1965).
Восстановление волнового фронта некогерентных объектов.
20.13. COCHRAN G., Journ. Opt. Soc. Amer., 56, 1513 (1966). Новый метод осуществления преобразования Френеля в некогерентном свете.
20.14. STROKE G.- W., RESTRICK R. С, Appl. Phys. Lett., 7, 229 (1965). Голография в пространственно-некогерентном свете.
20.15. WORTHINGTON Н. R., Jr., Journ. Opt. Soc. Amer., 56, 1397 (1966).
Получение голограмм при некогерентном освещении.
20.16. KOZMA A., MASSEY N., Appl. Opt., 8, 393 (1969). Уменьшение среднего уровня пропускания некогерентных голограмм.
20.17. BRYNGDAHL О., LOHMANN A., Journ. Opt. Soc. Amer., 58, 625 (1968). Одномерная голография в прост ранств енно-некоге рентном свете.
42*
Приложение I
ЭКВИВАЛЕНТНОСТЬ ИНТЕГРАЛА ФРЕНЕЛЯ —КИРХГОФА И ДИФРАКЦИОННОЙ ФОРМУЛЫ В ПРОСТРАНСТВЕННО-ЧАСТОТНОЙ
ОБЛАСТИ
В этом приложении мы докажем эквивалентность дифракционной формулы (5.26) и интеграла Френеля — Кирхгофа (5.31). Оба выражения могут быть использованы для нахождения комплексной амплитуды световой волны на расстоянии d от объекта, на котором волна испытывает дифракцию. Приводимое ниже доказательство заимствовано нами из неопубликованной работы Рауэ [1.1]. (Другие способы доказательства можно найти в работах [1.2, 1.3] і).)
Согласно формуле (5.26), спектр распределения комплексных амплитуд на расстоянии d от объекта, вызывающего дифракцию, можно представить как произведение фурье-образа амплитудного пропускания объекта и функции
H1Q, т]) - ехр [-JAd(I-Х2?2-Х2Ч2)1/2Ь A =-у-. (Li)
В интеграле Френеля — Кирхгофа [формула (5.31)] распределение комплексных амплитуд на расстоянии d от объекта получается с помощью свертки амплитудного пропускания объекта и функции H1 (х, у).
Из фиг. 5.4 мы видим, что cos 6 в (5.31) определяется следующим образом:
cos Є = d [d2 + (X2-X1Y + (У 2 - У О2] ~1/2. (1.2)
Подставляя (1.2) в (5.31), получаем
h (х и) - 1 exPt-g7g^2 + ^ + y2)1/21 d ns)
x) В работах [1.2, 1.3] доказывается эквивалентность выражения (5.26) и интеграла Рэлея. Нашу формулу (5.31) можно получить из интеграла Рэлея, если под знаком интеграла выполнить дифференцирование и положить d > X.
ПРИЛОЖЕНИЕ I
661
Согласно соотношению (4.11), умножению в области пространственных частот соответствует операция свертки в координатной области.
Чтобы доказать эквивалентность формул (5.26) и (5.31), мы должны показать, что hA (х, у) является обратным фурье-образом функции Hi (I, и).
Обратный фурье-образ функции H1 (?, п) определяется интегралом
Предыдущая << 1 .. 214 215 216 217 218 219 < 220 > 221 222 223 224 225 226 .. 230 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed