Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.
Скачать (прямая ссылка):
соединению с такой силой, которая может породить электродвижущую силу
обратного направления.
Эта сила, следовательно, является силой, воздействующей на тело по
причине его движения через электромагнитное поле или вследствие
изменений, возникающих в самом этом поле; действие этой силы проявляется
или в порождении тока и нагревании тела или
ДИНАМИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ 257
н разложении тела, или если она не может сделать ни того, ни другого, то
в приведении тела в состояние электрической поляризации-состояние
вынужденное, при котором концы тела наэлектризованы противоположным
образом и от которого тело стремится освободиться, как только будет
удалена возмущающая сила.
(10) Согласно предлагаемой мною теории эта "электродвижущая сила>
является силой, возникающей при передаче движения от одной части среды к
другой, так что именно благодаря этой силе движение одной части вызывает
движение другой. Когда электродвижущая сила действует вдоль проводящего
контура, она производит ток, который в том случае, если он встречает
сопротивление, вызывает постоянное превращение электрической энергии в
тепло; последнее уже нельзя восстановить в форме электрической энергии
каким-либо обращением процесса.
(И) Но когда электродвижущая сила действует на диэлектрик, она создает
состояние поляризации его частей, которое аналогично поляризации частей
массы железа под влиянием магнита и которое подобно магнитной поляризации
может быть описано как состояние, в котором каждая частица имеет
противоположные концы в противоположных состояниях *).
В диэлектрике, находящемся под действием электродвижущей силы, мы можем
представлять, что электричество в каждой молекуле так смещено, что одна
сторона молекулы делается положительно наэлектризованной, а другая-
отрицательно наэлектризованной, однако электричество остается полностью
связанным с молекулой и не переходит от одной молекулы к другой. Эффект
этого воздействия на всю массу диэлектрика выражается в общем смещении
электричества в определенном направлении. Это смещение не равноценно
току, потому что, когда оно достигает определенной степени, оно остается
неизмененным, но оно есть начало тока, и его
*) Faraday, "Ехр. Res.", серия XI; Mossotti, Mem. della Soc. Italina
(Modena), т. XXIV, часть 2, стр. 49.
17 Максвелл
258
ДЖЕМС КЛЕРК МАКСВЕЛЛ
изменения образуют токи в положительном или отрицательном направлениях
сообразно тому, увеличивается или уменьшается смещение (7). Внутри
диэлектрика вег признаков какой-либо электризации, так как электризация
поверхности любой молекулы нейтрализуется противоположной электризацией
поверхности молекулы, находящейся в соприкосновении с нею; но на
граничной поверхности диэлектрика, где электризация не нейтрализуется, мы
обнаруживаем явления, указывающие на положительную или отрицательную
электризацию этой поверхности.
Отношение между электродвижущей силой и величиной электрического
смещения, которое оно вызывает, зависит от природы диэлектрика, причем та
же самая электродвижущая сила обычно производит большее электрическое
смещение в твердых диэлектриках* как, например, в стекле или сере, чем в
воздухе.
(12) Здесь, таким образом, мы усматриваем еще один эффект
электродвижущей силы, а именно электрическое смещение, которое согласно
нашей теории является некоторым родом упругой податливости действию силы,
похожей на ту, которая имеет место в сооружениях и машинах по причине
несовершенной жесткости связей.
(13) Практическое исследование индуктивной емкости диэлектриков (8)
делается затруднительным вследствие двух мешающих явлений. Первое
заключается в проводимости диэлектрика, которая, будучи во многих случаях
исключительно малой, тем ве менее не является совершенно неощутимой.
Второе-явление, называемое электрической абсорбцией *) и состоящее в том,
что когда диэлектрик подвергается воздействию электродвижущей силы,
электрическое смещение постепенно увеличивается, а если электродвижущая
сила устраняется, диэлектрик не возвращается моментально в свое
первоначальное состояние, но разряжает только часть сообщенной ему
электризации и, будучи предоставленным самому себе, постепенно
Приобретает электризацию
*) Faraday, "Ехр. Res." (1233-1250) (см. русск. изд.).
ДИНАМИЧЕСКАЯ 'ТЕОРИЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ 259
на своей поверхности, тогда как внутренность диэлек-дфцка постепенно
деполяризуется. Почти все твердые диэлектрики обнаруживают это явление,
которое объясняет остаточный заряд лейденской банки и некоторые явления в
электрических кабелях, описанных Ф. Ддаен-"ивъш *)..
(14) Мы встречаемся здесь с двумя другими родами нодатливости, отличными
от упругости идеального ди-анектрика, которую мы сравнивали с идеально
упругим телом. Податливость, которая относится к проводимостям, можно
сравнить с податливостью вязкой жидкости (иначе говоря, жидкости, имеюдей
большое внутреннее трение) или мягкого тела, в котором малейшая сила
