Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.
Скачать (прямая ссылка):
плоские поверхности с площадью, равной единице, то согласно
гидродинамическому урав-непию пепрерывпости для потока сжимаемой жидкости
имеет силу максвеллово уравпепие (113). Поскольку вследствие одного
только вращения тел ячеек (если бы последние не могли быть деформированы)
невозможно уплотнение промежуточных частиц, их общее уплотпение должпо
быть равно уплотнению, вызванному деформацией, а именно:
dp dq dr d f df dg dh\
dx^ dy~^ dz dt \dx dy dz ) '
что следует также непосредственно из уравнения (1) предыдущего примечания
и соответствующих уравнений для других оЬей
*) Ср. В ol tz m a n n, Vorles. uber Maxwell Theorie, II, стр. 7, изд.
Barth, 1893.
**) В. этом случае следует представить себе слой, в котором свойства
одного вещества непрерывно . переходят в свойства другого, которое,
следовательно, должно быть проводящим диэлектриком. Вещества, которые и
не проводят и пе могут быть диэлектрически поляризуемы, должны быть
исключены.
240 л. ВолыШам
координат. Если поэтому и, v, w суть величины, определенные уравнениями
(8), то
du dv dt" п dx dy dz 1
т. e. полные токи всегда аамкпуты.
Согласно концепции, рассмотренной в § 8 предыдущего замечания, это
выражается уравнением
dx'tdy'rdz~
Согласно этой концепции, следовательно, какое-либо уплотнение в
расположении промежуточных частиц исключается. Истинное электричество
было бы там, где вследствие скольжения промежуточных частиц но стенкам
ячеек, если бы только это скольжение имело место, собралось большое число
промежуточных частиц. Однако равное число частиц было бы убрано
деформацией стенок ячеек, упругие силы которой вызывают
электростатическое напряжение.
54. (Стр. 172.) За пределами второго тела е2=0; полное количество
электричества во втором теле, однако, равно интегралу
dV, взятому по объему последнего. В этой формуле и в формуле (127) ег и
е2 суть полные количества электричества, в то время как раньше они были
плотностями электричества.
Все это аналогично тому, что было в формулах (20) и (21) для магнетизма
(ср. примечание 15).
55. (Стр. 172.) Так как плотности тока р, д, г ранее измерялись
магнитными единицами, то и е получено как измеренное в магнитных
единицах.
56. (Стр. 174.) Фигурирующая здесь величина р естественно есть
обозначенная той же буквой в максвелловой формуле [1а] объемная плотность
вещества вихрей или тел ячеек, но не обозначенная той же самой буквой в
формуле (34) поверхностная плотность промежуточных частиц. Равным образом
и ц есть теперь та величина, которая этой же буквой обозначена в максвел-
ловой формуле (1), а не [* предложения XII (уравнения (80), (82) и т.
д.). В предложении I уравнение (1) было: |А=4тсСр; далее, при тех
ограничениях, при которых действительно уравнение
[1а], , а отсюда (* = лр.
57. (Стр. 175.) Здесь Максвелл ни в коем случае не рассчитывает
скорость распространения электромагнитных волн в придуманной им среде, а
определяет скорость распространения, обыкновенных поперечных полп в
неограниченной твердой среде,
ПРИМЕЧАНИЯ
241
которая имеет те же самые свойства, что и тела ячеек. Очевидно, что он
еще не отказывается от идеи, что свет состоит яз поперечных колебаний в
смысле, придаваемом этому понятию старой волновой теорией. Однако
электромагнитные волны в придуманной им среде, очевидно, существенно
отличаются от обычных поперечных волн в неограниченных упругих телах.
Рассмотрим для простоты линейно полиризованные стоячие полны.
Пусть ось абсцисс будет направлением колебания, положительное и,
соответственно, отрицательное направления z-направлениями распространения
обеих волн, интерференцией которых образованы стячие волпы; первое будем
называть просто направлением распространения стоячих волн. В случае
электромагнитных волн промежуточные частицы движутся около пучности
электрической силы туда и обратно параллельно оси абсцисс. Однако
производная по z их амплитуды равна нулю. Следо-пательпо, движение с
обеих сторон тела ячеек одпо и т6 же; они не вращаются, а только
деформируются, причем их поверхностные элементы, обращенные в сторону-
положительных и отрицательных z, всегда движутся одновременно в том же
самом, п среднем параллельном оси абсцисс, направлении.
В узлах колебаний электрической силы колебательное движение в поперечном
направлении промежуточных частиц исче-' зающе мало, но зато производная
по z максимальна. Следовательно, там промежуточные частицы движутся на
сторонах, обращенных к положительным и отрицательным z, одного вихря п
противоположных направлениях. Тела ячеек не деформируются, но вращаются
туда и обратпо около осей, параллельных направлению у. Периодически
мепяются магнитные, поляризации, осями которых является направление у
(пучности магнитной силы). При этом тела ячеек всегда остаются
заключенными в шаровые оболочки, в то нреми как при обычных нонеречных
волнах элементы объема сами перемещаютси туда и обратно на конечные
расстояния в пучностях волн. Напротив, движение тел ячеек около пучностей
