Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.
Скачать (прямая ссылка):
равен пулю. Их результирующую можно представить приложенной к цептру
промежуточной частицы. Все подобные результирую*-щие, которые действуют
на единицу количества промежуточных частиц, имеют всё вместе в
направлении осей координат составляющие Р, Q, R. Так пак промежуточные
частицы пе обладают массой,' то эти силы в проводниках ура в ново пш па
юте я силой сопротивления, которая действует на самую промежуточную
частицу, будучи пропорциональной составляющим ее скорости р, д, г4, в
качестве точки приложения силы опять-таки естественно взять центр
соответствующей промежуточной частицы. В абсолютных изоляторах пептры
промежуточных частиц неподвижны, и силы, которые их удерживают,
уравновешивают силы Р, Q, В. В картине, которую мы обсуждаем в § 8
примечания 52, силы Р, Q, R в проводящих диэлектриках уравновешиваются
сопротивлением, которое встречают промежуточные частицы, скользя по
стенкам ячеек, и которое в свою очередь обусловлено упругостью стёпок
ячеек. В абсолютных изоляторах последнего рода упругость находится в
непосредственном равновесии с силами Р, Q, R.
Тс силы, которые, возможпо, действуют на промежуточные частицы в
направлении диаметра, соединяющего обе точки соприкосновения с соседпими
вихрями, Максведл во внимание не принимает, так как они не влияют ни на
движение вихрей, ни на промежуточные частицы.
ПРИМЕЧАНИЯ
219
31. (Стр. 140.) Теперь именно и, v, w являются составляющими скорости
объемных элементов вихря, которые находятся совсем близко к поверхности
вихря, т. е. это величины, представленные в уравнении [26а], а не
определенные уравнением (27) составляющие скорости промежуточных частиц.
В формуле (48) принимается, что х, у, z невелики и что, следовательно,
начало координат находится в центре вихря или же очень близко от
последнего. Ведь специально для получения этого решения можно
использовать любую систему координат, так как в окончательном результате
система координат больше не встречается.
В отношении формул [48а] и [48Ь] сравпи примечания 19 и 25.
Каждый вихрь при этом должеп рассматриваться, как и в предложении V,
ограниченным в направлении своей оси. Промежуточные частицы, лежащие на
одной из этих ограничивающих поверхностей, перпендикулярных к оси, должны
двигаться по маленьким замкнутым путям и при этом не испытывать никакого
сопротивления, или эти ограничивающие поверхности должны быть малыми по
отношению к прочей поверхности вихрей. Одпако в последпем случае
распределение ячеек для каждого специального направления поля должно быть
различным (ср. примечание 52, § 2).
32. (Стр. 141.) При этом кроме всего прочего предполагается,
du d'A ds , v
что уравнения для ^ ^ и ~ не содержат недифференцированных величин a, {J,
f, так что значепия производных а, р, -у по времени зависят не от
абсолютных величин последних, а только от распределения Р, Q, R*) как
аналогично этому, папример, в механике часто принимается, что ускорения
зависят не от скоростей, а только от конфигурации. Обоснование всей
совокупности максвелловых уравнений, свободное от такого попутного
допущения, я укажу в примечании 52, § 9.
33. (Стр. 142.) Уже здесь при помощи уравнения (56) высказано условие,
что плотпость истипиого магнетизма повсюду равна пулю (ср. примечание 41
и копец примечания 29).
34. (Стр. Й6.) Если направление скорости каждой точки в каждый момепт.
определено и скорость каждой точки" является однозпачной (линейной)
функцией скорости приводной точки,
*) Аналогичным образом Максвелл полагает в "Трактате",
II, 561, без особого побочного допущения, что он может получить пелый
ряд уравнений из одного уравнения живой силы, па что уже указал Дж. Дж.
Томсон в примечапии к цитированному месту в третьем издании.
220
Л. БОЛЬЦМАН
то любая точка может быть избрана как приводная. Если бы определенная
сила действовала только на точку, избранную-в качестве приводной точки, и
если бы ни на какую другую точку машины не действовала еще какая-нибудь
сила, то мапшна пришла бы определенным образом в движение. Масса, которой
должна была бы обладать приводная точка, 'если бы вся остальная машина
массой не обладала, и должна была бы в результате приложения той же силы
придти в то же движение, есть ее момент, приведенный к этой точке,
При помощи общих механических рассуждений, подобных тем, котррые здесь
проводит Максвелл, он пришел к теории, которую он развивает в своем
трактату о динамической теории электромагнитного поля-
35. (Стр. Мб.) Ориентация (по-английски-position) должна быть здесь
уточнена так: рассмотрим частицы, которые лежат на какой-нибудь прямой,
параллельной главному направлению-расширения. Каждое изменение
направления, образованной этими частицами прямой, в пространстве
называется изменением, ориентации. Это изменение ориентации влияет на
вращение вихрей совершенно так же, как поворот подставки или кожуха
гироскопа влияет на вращение находящегося внутри него волчка.
36. (Стр. 147.) Здесь можно было бы снова выставить то возражение,
