Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Клерк Дж. -> "Избранные сочинения по теории электромагнитного поля" -> 69

Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.

Клерк Дж. Избранные сочинения по теории электромагнитного поля — Технико- теоретическая , 1952. — 687 c.
Скачать (прямая ссылка): izbranniesocheneneniyapoteorielektropolya1952.djvu
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 213 >> Следующая

pdy
к направлению у сечения проходит количество - ; напро-
тив, через поверхпость, перпендикулярную к оси г,- количество проходящих
частиц равно нулю. Если таким же образом рассчитать эффект вращения а
вокруг оси х и вращения §¦ вокруг оси у и наложить эти эффекты, то мы
получаем максвеллово уравнение (33) с соответствующими уравнениями для
направлений у и z.
26. (Стр. 134.) Так как количество или масса промежуточных частиц
никогда не играет роли механического сопротивления инерции
(следовательно, их единица измерения полностью независима от выбора всех
прочих единиц), то можно сказать, что количество находящихся на площади
2к промежуточных 'частиц выбирается н качестве единицк измерения.
27. (Стр. 135.) Под этим может пониматься молекула в смысле
молекулярвой теории, или также объемвый элемент, т. е. такая маленькая
часть пространства, в которой доступные опыту величины (нлотпость,
магнитные или электрические силы и т. д.) только исчезающе мало
изменяются.
28. (Стр. 138.) Цитированное положение-это известная теорема Грина.
Согласно последней, когда и <р2 исчезают в бесконечности и известные
условия непрерывности соблюдены:
U (р} pi+pi dJl+ dJld.p\ dV=
j \dx dx dy dy dz dz J
•<¦>- S 4 i (-?)+1W?)+i ("?) ] ¦*-
Посредством этого уравнения и двух, вытекающих из него, когда одип раз
вместо у2 пишется также ^ а другой раз вместо <pi также <р2> получают
непосредственно из уравнений Максвелла (35), (36) и (38) его же уравнение
(40) без обходного пути через уравнение (39), которое получают через
сравнение двух последних выражепцй (1). При этом совсем не требуется, как
делает Максвелл, считать ц константой.
ПРИМЕЧАНИЯ
217
Пусть, например, Аг и А2 будут две произвольные, находящиеся друг от
друга на расстоянии ?> точки пространства, г| и г2-расстояния некоторой
другой точки от А} и соответ-. т, . ¦ ¦
ственно от А2- Пусть повсюду fj ------до малого окружа-
цГ]
ющего Аг пространства, где может быть любым, но непрерывным; аналогично
пусть <р2=--Тогда (ср. примечала
ние 15)
К&.-Ф+З)"'
будет повсюду равно пулю, за исключением малого окружающего А1
пространства, где интеграл равен 4топ,; аналогичное имеем и в отношении
у2. Величина [* пусть будет далее всюду ПОСТОЯННОЙ. Пусть а, Р И ]
ЯВЛЯЮТСЯ производными ОТ 9i + <f2, пусть полная энергия впхрей во всем
бесконечном пространстве будет на Е12 больше суммы энергии, которую
поручают тогда, когда а, {5, f один раз выражены только через производные
от <рг, а в другой раз через производные от <р4. Тогда
Посредством интегрирования по частям по методу Максвелла находят:
е. _ 8пСтг т2 .. ,
12----(IZ)-----1 Г1=д.
что впрочем можно проверить также и без интегрирования по 4aJ стям при
помощи прямой подстановки SPi и в уравнение (2) и вьтолнения
интегрирования по бесконечному пространству с применением полярных
координат. В стандартной среде fi=l. Если энергия/обнаруживаемая в
видимой форме, когда D возрастает на Ы) в силу кажущегося отталкивапия на
расстоянии обоих магнитных полюсов, должна равняться убыли невиДи-~ 1 мои
энергии среды, то С должно иметь значение ^.
29. (Стр. .139.) Эта величина составляет ровно половину той. которая
найдена в формуле (5) примечания 6 для специального случая путем прямого
подсчета. Если этим и не отвергается возможность других специальных
случаев, где живая сила обладает данным ей Максвеллом значением, то все
же очевидна неправильность заключения Максвелла, которое, если бы оно
было правильным, должно было быть справедливым в каждом специальном
случае. Принцип сохранения энергии мог бы быть следующим образом сохранен
в тех случаях, в которых живая сила вихрей
218
Л. БОЛЬЦМАН
вдвое больше находимой Максвеллом: при сближении двух вихревых систем,
которые представляют собой одноименные магпетизмы, количество последних
не осталось бы неизменным, а уменьшалось бы в такой степени, чтобы
прирост живой силы среды составил только половину того, югеорый получился
бы при таком же сближении, но без изменения этих количеств. Однако
формулировка закона для этого уменьшения была бы трудной, так как при
этом сближении двух магнитных систем изменился бы также и их собственный
потенциал.
Кроме этого в теории Максвелла в той форме, в которой он разработал ее
позднее, свободный магнетизм вообще невозможен и магнетизмы постоянных
магпитов должны всегда заменяться соленоидами (ср. примечание 33).
Естественно, - что от коэфт фициентов выражения для живой силы зависели
бы также и числовые коэффициенты выведенных из него уравнений Максвелла
(54), (62), (76), (77) и т. д.
. 30. (Стр. 139.) Действуя на одну промежуточную частицу оба вихря,
которые касаются этой частицы, вызывают на обоих копцах ее диаметра по
тангенциальной силе. Эти обе тангенциальные силы могут по нашему
допущепию бесконечно мало отличаться друг от друга, так как промежуточная
частица но имеет момента инерции, а следовательно, действующий па нее
момент сил в отношении каждой проходящей через центр оси должен быть
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 213 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed