Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Клерк Дж. -> "Избранные сочинения по теории электромагнитного поля" -> 63

Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.

Клерк Дж. Избранные сочинения по теории электромагнитного поля — Технико- теоретическая , 1952. — 687 c.
Скачать (прямая ссылка): izbranniesocheneneniyapoteorielektropolya1952.djvu
Предыдущая << 1 .. 57 58 59 60 61 62 < 63 > 64 65 66 67 68 69 .. 213 >> Следующая

поверхности на другую. Можно было бы поставить вопрос, не вытекают ли
отсюда возражения против применения в неизменном виде уравнений теория
упругости к такого рода среде.
9. (Стр. 118.) То, что здесь называется количеством магнитной индукции
через поверхность с площадью, равпой единице, есть то же самое, что в
работе "О фарадеевых силовых линиях" называлось количеством i
намагничения в одной точке и что в старой теории называется составляющей
магнитпого момента на единицу объема, перпендикулярной к этой поверхности
*). Общее количество направленной наружу магнитной индукции через
замкнутую поверхность есть число линий магнитной индукции, которые
возникают внутри последней; оно в раз больше содержащегося в пей
количества магнетизма. То, что здесь называется в согласии е обычной
терминологией магнитной силой (на едипицу магнетизма, напряженность ноля)
было в работе "О фарадеевых силовых линиях" названо магвитпой
интенсивностью. Число липий индукции,-параллельных осям координат в
параллелепипеде с ребрами
*) С точки зрения современной терминологии это истолкование противоречит
максвелловской формуле (20), показывающей, что [х-это коэффициент
магнитной проницаемости, а пе восприимчивости. Однако из дальнейшего
текста Больцмана (см., например, стр. 217) видно, что он понятие
магнитной индукции употребляет во вполне современном нам смысле. (Прим.
перев.)
ПРИМЕЧАНИЯ
203
dx, dy, dz, выходящих через обе боковые стороны параллелепипеда,
перпепдикулярные к направлению оси абсцисс,
сленне провести для других боковых сторон, то из этого получится
максвеллово уравнение (6).
Ход мыслей Максвелла согласно нижеследующему, невидимому, таков: законы
действия магнетизма и электрических токов считаются предварительно
известными из опыта; действия сил в среде, которая содержит вихри,
расположенные вт;оль силовых линий, также находятся путем вычислений.
Отсюда прежде всего ставится вопрос, что в такой среде должно
соответствовать количеству магнетизма, коэффициенту магнитной
проницаемости, электрическому току и так далее, для того чтобы найденпые
здесь законы совпадали с теми, которые найдены онытпым путем. Только во
второй части дается ответ на вопрос о том, при помощи какого механизма
вихри удерживаются в указанном расположении и каким образом могут быть
объяснены наблюдаемые изменения этого расположения во времени.
10. (Стр. 118.) Если мы расположим вихри в среде так, что их оси
повсюду будут иметь направление силовых линий магнитного поля и их
скорость па периферии будет равна силе поля, если, далее, плотность среды
всюду определяется уравнением (4) примечания 6, то выражение Максвелла
(6) равно 4тг-кратному в каждом элементе объема содержащемуся количеству
магнетизма и выражение Максвелла (8) дает магнитную силу, действующую на
находящуюся в единице объема магнитную массу.
11. (Стр. 121.) Силовая липия при этом на всем своем протяжении
изображает равную силу (единицу силы), так ^то силовые линии являются тем
более илотпо расположенными, чем интенсивнее поле. Отсюда, однако, никоим
образом не следует, что и количество вихрей, находящихся рядом друг с
другом на единице площади сечения, проведенного перпендикулярно к их осям
через среду, возрастает в той же мере. Это было бы так только в том
случае, если бы при малой и большой напряженности поля скорость на
периферии оставалась неизмепной.
Тот способ, которым Максвелл пишет уравнения, однако, приводит как раз к
противоположному выводу, а именно: оп рассматривает зависящую от
расположения вихрей величину у. как неизменную для одного и того же тела
и считает зависящими от магнитного состояния только величины а, В, у, так
что вихри при слабой и сильной папряженности поля одинаково плотно
расположены и лишь их скорости вращения возрастают с возрастанием
напряженности поля.
Впрочем^ основные результаты Максвелла, попидимому, останутся неизменными
даже в том случае, если допустить'
Если аналогичное вычи-
204
Л. БОЛЬЦМАН
изменяемость расположения вихрей при различном намагничении (ср. конец
примечания 15 и примечание 70).
12. (Стр. 121.) При этом предполагается, что (j. есть константа и что
не имеется в наличии пи свободного магнетизма, ни элек-
di da _
трического тока. 1°гда(tm) = ^. ли начало координат поместить
па одну из силовых линий рис. 5, ось у в их наиравлении, а ось х в том
направлении, в котором приращение магнитной сипы
является наибольшим, то на оси абсцисс а = 0, положитель-
dx
но, а отсюда и -у тоже положительно. Отсюда а на небольшом ау
расстоянии от, оси абсцисс па стороне положительных у положительно, на
противоположной стороне-отрицательно, а проходящая через начало координат
силовая линия так искривлена, что на каждой из этих стороп она
отклоняется от оси у в направлении той иолупл ос кости, в которой
абсциссы положительны.
13. (Стр. 122.) Доказательство аналогично доказательству, приведенному
в работе "О фарадеевых силовых линиях" (стр. И настоящего издания), но
Предыдущая << 1 .. 57 58 59 60 61 62 < 63 > 64 65 66 67 68 69 .. 213 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed