Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.
Скачать (прямая ссылка):
в отрицательном направлении, а вторые члепы-круговые колебания в
положительном направлении; последние имеют большую сравнительно с первыми
скорость распространения. Сложив члены в выражениях для х п у, мы можем
написать:
где
х - 2 cos (nt - pz) cos qz, у - 2 cos (nt - pz) sin qz,
2 j/ a2 - nc2 2 a?+
q =
2 / a2- r
2 V a2 + nc2
(155)
(156)
Это - уравнение волнового движения, представляющее прямолинейное
колебание с периодом ^ и длиной
2п ч
волны - = а, распространяющееся в направлении z со скоростью ~ = причем
плоскость колебания
192
ДЖЕМС. КЛЕРК МАКСВЕЛЛ
вращается около оси z в положительном направления,
Теперь предположим, что с2 мало, тогда мы тложем написать:
Здесь г-неизвестный радиус вихрей; р-плотность светоносного эфира в теле,
которая также неизвестна. Но если мы примем теорию Френеля и обозначим
через s плотность светопосного эфира при отсутствии весомой материи, то
где i-показатель преломления.
По теории Мак Куллоха и Неймана, напротив,
для всех тел, р.-коэффициент магнитной индукции, который равен единице в
вакууме или в воздухе; 'Г-скорость вихрей па иг окружности, измеренная в
обычных единицах. Ее величина неизвестна, но она пропорциональна
интенсивности поля.
Если Z будет сила магнитного поля, измеренная как и в случае земного
магнетизма [в магнитных единицах], то внутренняя энергия единицы объема в
воздухе будет:
где s-плотность магнитной среды в воздухе. Ввиду того что, как мы видели,
у нас есть основание считать ее равной плотности светоносного эфира,
можно поло-
так что она делает один оборот, когда z = -
(157)
(158)
р = si2,
(159)
p = s
(160)
_1_ п-2_ дг>72 8 тс 8тс
О ФИЗИЧЕСКИХ СИЛОВЫХ линиях
193
жить:
1 2*), (161) У 1ZS
к есть длина волны в веществе. Если теперь Л будет длила волпы для того
же самого луча в воздухе и i-показатель преломления тела для этого луча,
то
Х = (162)
Точно так же, если v-скорость света в веществе, V-скорость света в
воздухе, то
(163)
Отсюда следует, что при прохождении слоя вещества толщины z плоскость
поляризации луча повернется на угол (в градусах)
л 180° /4 с/л
0--^-qz (1Ь4)
или, подставляя найденные значения q, 7 и X,
Q _ QQO 1' Г y-i Zz (165)
l/W/a A2F '
В этом выражении все величины могут быть определены из опыта, за
исключением г-радиуса вихрей в теле и$-плотности светоносного эфира в
воздухе [69].
Оныты Вердс **) дают все, что необходимо для вычислений, исключая
определение величины Z в абсолютных единицах; однако и эту величину также
можпо получить из его экспериментов, если раз навсегда определить
значение отклонения гальванометра для полуоборота его пробной катушки в
известном магнитном поле, например в поле земного магнетизма в Париже.
*) См. конец примечания Больцмана 15. (Ред.)
**) Annales de Chimie et dc Physique, серия 3, т. XLI. стр. 370.
13 Максвелл
ИЗ ПРИМЕЧАНИЙ Л. БОЛЬЦМАНА К РАБОТЕ МАКСВЕЛЛА "О ФИЗИЧЕСКИХ СИЛОВЫХ
ЛИНИЯХ"*)
Приведенный здесь ряд опубликованных в 1861 и 1862 гг. отдельных
связанных друг с другом работ содержит все уравнения Максвелла по
электромагнетизму, включая уравнения для движущихся тел.
Я мог бы сказать' что последователи Максвелла в этих уравнениях, пожалуй,
ничего кроме букв не переменили. Однако это было бы слишком. Конечно, не
тому следует удивляться, что к этим уравнениям вообще что-то могло бы
быть добавлено, а гораздо более тому, как мало к ним было добавлено. Все
же вы найдете (говоря вслед за Герцем), что здесь отсутствуют некоторые
из рудиментарных, затрудняющих последовательное построение понятий,
которые были введены Максвеллом впервые только в его "Трактате" для того,
чтобы увязать свою теорию со старыми представлениями.
Переворот, который вообще сделали эти максвелловы уравнения не только во
всем учении об электричестве и оптике, но также и в наших воззрениях на
существо и задачи физической теории**), слишком извсстеп для того, чтобы
было необходимо о нем специально говорить. Результаты переведенного здесь
цикла работ, следовательно, должны быть причислены к важнейшим
достижениям физической теории. В удивительном проти-
*) "Примечания" Больцмана являются приложением к немецкому изданию
перевода труда Максвелла (Лейпциг, 1898, стр. 85-146). Перевод на
немецкий язык труда Дж. К. Максвелла "О физических силовых линиях" сделан
самим JI. Больцманом, поэтому когда он в примечаниях говорит о
"переводчике", то имеет в виду самого себя. (Ред.)
**) На теоретико-познавательное значение своего исследования. указывает
сам Максвелл на стр. 158 и 159.
ПРИМЕЧАНИЙ
195
ВОречии с этим находится то, что к относительно сложным и самим
Максвеллом иногда скорее только намеченным, чем строго проработанным,
мехапическим проблемам, составляющим главное содержание этого цикла
работ, отпеслиеь невнимательно даже самые ярые защитники максвелловской
теории (по крайней мере в Германии).
Иначе как мог утверждать даже сам Герц, что Максвелл при обосновании
своей теории исходит из концепции непосредственно действующих на
