Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Клерк Дж. -> "Избранные сочинения по теории электромагнитного поля" -> 51

Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.

Клерк Дж. Избранные сочинения по теории электромагнитного поля — Технико- теоретическая , 1952. — 687 c.
Скачать (прямая ссылка): izbranniesocheneneniyapoteorielektropolya1952.djvu
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 213 >> Следующая

частиц, железа под влиянием магнита**); подобно магнитной
*) Faraday, "Ехр. Res.", серия XI (см. русс, изд.)
**) См. Mossotti, "Discussione Analitica", Mcmoria della Soc. Italiana
(Modena), т. XXIV, часть 2, стр. 49.
О ФИЗИЧЕСКИХ СИЛОВЫХ ЛИНИЯХ 16S
поляризации, поляризация диэлектрика может быть описана как состояние,
при котором каждая частица имеет два разноименных полюса.
Мы можем полагать, что в диэлектрике, находящемся под действием индукции,
электричество в каждой молекуле смещено так, что одна сторона молекулы
становится наэлектризованной положительно, а другая отрицательно, но что
электричество остается полностью связанным с молекулой и не переходит от
одной молекулы к другой.
Результат этого действия на всю массу диэлектрика выражается в
образовании общего смещения электричества в определенном направлении. Это
смещение не представляет собой настоящего тока, потому что, достигнув
определенной величины, оно остается постоянным. Но это есть начало тока,
и изменения смещения образуют токи в положительном или отрицательном
направлении в зависимости от того, увеличивается ли смещение или
уменьшается. Величина смещения зависит от природы тела и от
электродвижущей силы, так что если h есть смещение, R - электродвижущая
сила, Е-коэффициент, зависящий от природы диэлектрика, то R - -4ъЕгЬ.\ и
если г есть значение электрического тока, возникающего вследствие
смещения, то (19)
dh
Г = -г ¦ dt
Эти соотношения не зависят от какой-либо теории, касающейся внутреннего
механизма диэлектриков. Но когда мы паходим, что электродвижущая сила
производит электрическое смещение в диэлектрике, и устанавливаем, что
диэлектрик возвращается из своего состояния электрического смещения в
первоначальное под действием равной электродвижущей силы, тогда
естественно приходит на ум аналогия упругого тела, уступающего давлению и
затем принимающего перво-начальвую форму, после того как давление
устранено.
Согласно нашей гипотезе магнитная среда разделена на ячейки, отделенные
друг от друга слоями частиц,
11*
164
ДЖЁМС КЛЕРК МАКСВЁЛЯ
играющих роль электричества. Когда электрические частицы толкаются в
каком-либо направлении, они вследствие их тангенциального действия на
упругое вещество ячеек деформируют каждую ячейку и вызывают равную и
обратную силу, обусловленную упругостью ячеек. Когда сила, действующая на
частицы, устраняется, ячейки приобретают прежнюю свою форму и
электрические частицы возвращаются к своему прежнему положению.
В нижеприводимом исследовании я рассматриваю соотвошение между смещением
и производящей его силой в предположении, что ячейки имеют сферическую
форму. Невидимому, действительная форма ячеек не отличается от
сферической настолько, чтобы это могло обусловить большую разницу в
численных результатах.
Из этих результатов я выведу соотношение между статическими и
динамическими мерами электричества и путем сравнения электромагнитных
опытов Коль-рауша и Вебера с найденным Физо значением скорости света
покажу, что упругость передающей магнетизм среды в воздухе равна
упругости светового эфира, если только эти две сосуществующие, одинаково
распространенные и равно упругие среды не представляют в действительности
одну и ту же среду (20).
В предложении XV также будет показано, что притяжение между двумя
наэлектризованными телами пропорционально величине Е2 и что вследствие
этого оно должно бы быть меньшим в скипидаре, чем в воздухе, если
количество электричества в каждом из тел остается тем же самым. Если же,
напротив, потенциалы двух тел даны, то притяжение между пими меняется
обратно пропорционально Е2 и будет большим в скипидаре, чем н воздухе.
Предложение XII. Найти условия равновесия упругой сферы, поверхность
которой подвержена действию нормальных и тангепциалытых сил, если
тангенциальные силы пропорциональны синусам углового расстояния от данной
точки сферы.
О ФИЗИЧЕСКИХ силовых линиях
165
Пусть ось z будет осью сферических координат. Пусть т], С будут
составляющие' смещения какой-нибудь частицы сферы в направлениях х, у, z.
Пусть Рхх, Руу, Pzz будут нормальные упругие силы в направлении осей
координат и пусть руг; pzx, рху будут напряжения упругой деформации
[изгиба, кручения] в плоскостях yz, zx и ху. Пусть |х будет коэффициент
объемной упругости [сжатия], так что если
Рхх = Руу - Pzz - Pi
ТО
i'-KS+S+D- . <80)
Пусть, далее, т будет коэффициентом кручения, тгГк что
Р**-Руу = т(%-%) и т-Д- <8i)
Тогда для изотропной сферы мы имеем следующие уравнения упругости:
?*< = ( (a+*+s)+mS' <82'
*-К§+?) <83>
с подобными же уравнениями для у и z [47].
Предположим теперь, что рассматриваемая сфера имеет радиус, равный а, и
что
\-exz, т\ = ezy, С - / {хг + г/2) + gz2 + d. (84)
Тогда
Рхх-= 2(н- -(e + g)z + mez = руу,
Pzz = 2(y, - i-m) (e + g)z + 2mgz,
166 ДЖЕМС КЛЙРК МАКСВЕЛЛ
Условием равновесия для сил, действующих в направлении z на внутренний
элемент объема, будет уравнение
| p" + f,p"+ip" = 0, (86) которое в нашем случае удовлетворяется, если
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 213 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed