Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.
Скачать (прямая ссылка):
divX) = 4itp, но Больцман вынужден был в своем переводе переменить знак
правой части на обратный для согласования формулы с остальным текстом. В
"Динамической теории электромагнитного поля" уравнение Пуассова
фигурирует, как мы видим, в начертании divD=-е, в первом томе "Трактата",
параграфе 77, в начертании divZ> = 4rcp, но во втором томе, параграфе
610, в вице divX) = p. Заметим, однако, что, повилимому, в начертании
уравнения (G) допущена просто опечатка ,и вместо е должно быть (- е), что
видно из максвелловской записи уравнения непрерывности (Н). Это уравнение
получается дифференцированием по х, у, z и складыванием уравнений токов
(С), принимая во внимание значения величин р', q', г' согласят) формулам
(А) и значение e=divD согласно уравнению (G). (Перев.)
33. (Стр. 298.) Максвелл не дает отдельно уравнения divB-0, так как оно
автоматически следует из уравнений (В). Уравнения электромагнитного поля
(В)-(Н) не совпадают полностью с современной их формой, которая была дана
впервые Герцем (1884 г.) и независимо от него Хевисайдом (1885 г.).
34. (Стр. 298.) Таким образом, в современных обозначениях система
уравнений, установленная здесь Максвеллом, имеет вид
В=го14, T0tH=inj + ^-,
(B)
(C)
(E)
(F) (А)
(G) . СН)
(D)
^полн- -7 + 4* dt
1 dD
"Г л" '
div D = 4rcp.
<iivj + !j=0. (Ред.)
664 ПРИМЕЧАНИЯ РЕДАКТОРА И ПЕРЕВОДЧИКА
35. (Стр. 299.) Поясним вывод Максвелла. Энергия
^ ^полнdV,
Лголн 4^ го^
Далее,
A rot В~ - div [АН] + В rot А,
поэтому
^ div[^lfjdF + ^ ^ Н rot A dV;
первый интеграл преобразуется по теореме Остроградского-Гаусса и на
границе исчезает. Следовательно,
Е = НВ dV,
8я '
что и совпадает с уравнением (38). (Ред).
36. (Стр. 301.) Максвелл, уьазывая на вспомогательный, иллюстративный
характер механических образов в электродинамике, настаивает, однако, на
полной применимости понятия энергии как кинетической, так и
потенциальной, к электромагнитному полю, причем эта энергия по Максвеллу
в отличие от старых теорий локализована в поле.
Идею локализации энергии в среде и закон ее движения в среде разрабатывал
Н. А. Умов в своей диссертации "Уравнения движения энергии в среде" 1873
г. (Ред.)
37. (Стр. 302.) Вычисления в этом параграфе аналогичны вычислениям
параграфа 64 с различием, относящимся к характеру расположения и движения
проводника. Более подробвое вычисление значения электромагнитной силы см.
"Трактат", параграфы 583, 602 и 603. Результат соответствует известной
формуле Ампера. (Перев.)
38. (Стр. 304.) В тексте Максвелла опечатка: вместо "сумма количеств
tftfi + 92?2 должна останаться постоянной" сказано: "количества 9^ и
<р2!рг должны оставаться постоянными". (Перев.)
39. (Стр. 308.) Описание метода и результаты опытов Вебера и Кольрауша
даны в их статье, переведенной в сборнике "Из предистории радио", Изд- АН
СССР, стр. 209 - 217, 1948. (Ред.)
ПРИМЕЧАНИЯ РЕДАКТОРА И ПЕРЕВОДЧИКА 665
40. (Стр. 320.) Уравнения магнитной силы:
В=rot А. (В)
Уравнения токов:
rotff=4jtf + ^p (С)
Считая у. постоянной, имеем:
rotS=4WnojIH,
или
rot rot А == grad div А - Д4 = 4я|л?'полн.
В диэлектрике
^ПОЛН- dt k dt k ^ dt2 + grad dt J ¦
Следовательно,
grad div A - ДA + 4tcjj./c + 4nii/c grad ^=0.
Отсюда, если положить дополнительно div A -f д? - 0,
получается волновое уравнение
Д^=4^^=?|х^.
Отсюда волновое уравнение для В
дгВ
ДВ = ?^ dt" '
с выводом
= (с=1). (Ред.)
Yvb
41. (Стр. 323.) Электромагнитная теория света Максвелла и вообще
максвелловская теория электромагнетизма как ее основа долго не находили
себе признания.
Решительную победу этой теории обеспечили открытие Герцем
электромагнитных волн и экспериментальное установление
666 ПРИМЕЧАНИЯ РЕДАКТОРА И ПЕРЕВОДЧИКА
Лебедевым давления света; последнее открытие устранило всякие сомнения в
правильности максвелловской теории.
А. К. Тимирязев (см. его "Введение в теоретическую физику", стр. 168)
рассказывает, со слов П. Н. Лебедева, следующий интересный эпизод,
связанный с электромагнитной теорией света Максвелла.
В 1888 г., т. е. за год до знаменитых опытов Герца, видный теоретик проф.
Э. Кон читал в Страсбурге курс теоретической оптики на основе
классической теории Юнга-Френеля, причем взгляды Максвелла в этом курсе
передавались как курьез на одной из заключительных лекций. В 1889 г. тот
же проф. Кои читал курс теоретической оптики уже полностью на основе
теории Максвелла. (Перее.)
ТРАКТАТ ОБ ЭЛЕКТРИЧЕСТВЕ И МАГНЕТИЗМЕ
1. (Стр. 345.) Знаменитый "Трактат" Максвелла, вышедший в 1873 г.,
завершает круг его раоот, посвященных теории электромагнитного поля.
Максвелл подводит в нем итоги развития учения об электромагнитных
явлениях, как в трудах своих предшественников и современников
(Остроградского, Гаусса, Ампера, Фарадея, Ленца, Грина, Вебера, Неймана,
Кирхгофа, Томсона, Гельмгольца и др.), так и итоги своих собственных
исследований.
Понятно, что этот труд стал настольной книгой для всякого, занимающегося
электричеством. Однако труд Максвелла, несмотря на все усилия автора
