Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.
Скачать (прямая ссылка):
6. (Стр. 114.) Задача Максвелла - свести дальнодействия
к натяжениям и давлениям в поле (тензор максвелловских натяжений).
Среда, передающая взаимодействия зарядов,
магнитов и токов, с этой точки зрения должна быть аналогичной упругому
телу. С целью интерпретации упругих свойств среды Максвелл конструирует
воображаемый вихревой механизм, из свойств которого он и выводит в
дальнейшем натяжения и давления электромагнитных сил. (Ред.)
7. (Стр. 116.) Это-выражения тензора максвелловских
натяжений:
т _Л m т - ^ н2________- Н2 т =-5^#2_?l. н2
-'*х~4я * " 8я ' Izz Ап * 8я '
TyZ - TZy " HyHz, TZX=TXZ - ^C НгНх, Txy = Tyx~~^ НхНу.
При этом скорость вихря (а, {!, '() представляет напряженность Я
магнитного поля (и соответственно электрического), коэффициент р-
магнитную проницаемость (и соответственно диэлектрическую постоянную).
Давление р интерпретируется как
/ гЕ2 \
электромагнитное давление ( и соответственно - I .
См. примечание 8. (Ред.)
8. (Стр. 117.) Если выделить в упругой среде объем V посредством
замкнутой поверхности S, то этот объем будет находиться под действием
внутренних объемвых сил, распределенных с объемной плотностью /, и сил
действующих со
648 ПРИМЕЧАНИЯ РЕДАКТОРА И ПЕРЕВОДЧИКА
стороны внешней части среды на поверхность. Условие равновесия
Упругие напряжения, действующие на элемент dS, будут функциями точки н
ориентации площадки, определяемой вектором единичной нормали п:
Т ххпх + Т ху Пу + ТХхпг<
1^ = ТухПх + Т ууПу + Т yznz,
J(zs) - Tzxnx + Тгупу Tzznz
или
f{s)^Tiknk (I, * = 1, 2, 3),
где Г;;; -тензор напряжений второго ранга. Таким образом, условие
равновесия для компоненты будет:
^ fi dv+ ^ Tiknk dS~ 0.
v
Tiknk - вектор с компонентами Т^п^, Тг\п^, Тз^щ. Отсюда
'l+s;r"-0'
Это и будет условие Максвелла (3). Преобразование в тексте приводит к
выражению силы:
tx = ?НХ + gradx Н* + ЦВ]Х- grad* p.
Если предположить, что в гидростатическое давление входит
1лЯа / еЯг\ и электромагнитное давление / или J , то члены
~ gradx Я2 - gradx дадут в сумме член - ^ Я2 grad ц
1
(^или соответственно-- Ег grads J. Максвелл считал, что
давление возможно и в чистом эфире (см. примечание 14 Больцмана). В таком
случае это выражение силы отличается от современного выражения
отсутствием стрикционйого члена
- gvad Однако это не врияет на правильность
ПРИМЕЧАНИЯ РЕДАКТОРА И ПЕРЕВОДЧИКА 649
окончательного результата, ибо стрикционное давление компенсируете^
вызванными электрос.трикцией дополнительными силами (см. И. Е. Тамм,
Основы теории электричества, стр. 168-169, 1946). (Ред.)
9. (Стр. 131.) Вопрос о природе электрического тока в фарадеево-
максвелловской концепции имел перностепенное значение. Как видно из всего
хода максвелловского изложения, основной характеристикой тока является
магнитное поле. То же самое имел в виду Фарадей, рассматривая ток как
"ось сил". Эта точка зрения и приводит Максвелла в дальнейшем к обобщению
понятия тока (введение тока смещения). (Ред.)
10. (Стр. 132.) Этой моделью Максвелл обосновывает в дальнейшем свои
уравнения. Сами "промежуточные частицы" должны интерпретировать механизм
прохождения тока и превращения его энергии в тёпло. В этом смысле их
можно рассматривать до некоторой степени как прообраз будущих электронов.
(Ред.)
11. (Стр. 139.) Эта сила-напряженность индуцированного электрического
ноля. Максвелл подходит в формулировке закона индукции в обобщенной форме
к обоснованию своего второго уравнения. (Ред.)
12. (Стр. 141.) Это и есть второе уравнение Максвелла:
rot??=- д?. (Ред.) ot
13. (Стр 142.) Введением вектора-потенциала A (F, G, Н) Максвелл
сближает новые идеи с разработанными уже методами и хочет сделать более
ясной фарадеевскую концепцию электротонического состояния. Поэтому он в
дальнейших работах дает второе уравнение не в форме (54), а в форме (55)
и (58). В форме(54)второе уравнение было восстэповлево позднее Хевисайдом
и Герцем и было внесено в 3-е издание "Трактата" Томсоном. (Ред.)
14. (Стр. 150.) В современной форме уравнения (77) имеют вид
я А
E=[vB] + -grad ф.
Первый член описывает индукцию в движущихся телах в духе электродинамики
Герца (см. примечавия 38, 39, 41 Больцмана). Скалярный потенциал i>
Максвелл ниже наздо-Чает электрическим напряжением. (Ред.)
650 ПРИМЕЧАНИЯ РЕДАКТОРА И ПЕРЕВОДЧИКА
15. (Стр. 156.) Это примечание Максвелла-лишнее дока-зательство
глубокой эвристической ценности даже грубых моделей и гипотез.
Гиромагнитные эффекты, как известно, были обнаружены в опытах Эйнштейна и
де Гааза и опытах Барнета. (Ред.)
16. (Стр. 159.) Эпоха Максвелла была богата различными теориями
электромагнетизма (Вебера, К. Неймана, Г.анкеля и др.), которые, иесмо ря
на различие исходных предпосылок, в ряде случаев приводили к одинаковым
результатам. Максвелл выдвигает гносеологический вопрос о критерии
¦надежности той или иной теории. Марксистская теория познания учит, что
критерием истины является практика, а практика решила вопрос в пользу
