Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Клерк Дж. -> "Избранные сочинения по теории электромагнитного поля" -> 177

Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.

Клерк Дж. Избранные сочинения по теории электромагнитного поля — Технико- теоретическая , 1952. — 687 c.
Скачать (прямая ссылка): izbranniesocheneneniyapoteorielektropolya1952.djvu
Предыдущая << 1 .. 171 172 173 174 175 176 < 177 > 178 179 180 181 182 183 .. 213 >> Следующая

трудности, о которых нельзя сказать, чтобы они до сего времени были
побеждены, будь то в отношении магнитного вращения или в отношении того
вращения, которое отдельные среды обусловливают сами по себе.. Мы,
одпако, можем подг готовить путь для подобного объяснения путем анализа
наблюдаемых фактов.
Хорошо известна теорема кинематики, согласно которой два равномерных
круговых колебания той же самой амплитуды и того же самого периода,
находящихся в той же самой плоскости, но с противоположными направлениями
вращения, будучи соединены вместе, эквивалентны прямолинейному колебанию.
Период этого, колебания равен периоду круговых колебаний,. амплитуда, .же
.уд^оендая".и нанрДвлена по лщадде.
ИЗ "ТРАКТАТА ОБ ЭЛЕКТРИЧЕСТВЕ И МАГНЕТИЗМЕ" 583
соединяющей точки, в которых встретились бы две частицы, совершающие
круговые колебания в противоположных направлениях на той же самой
окружности. Следовательно, если одно из круговых колебаний ускорит свою
фазу, направление прямолинейного колебания повернется в направлении, в
котором происходит это круговое колебание, на угол, равный половине угла
ускорения фазы.
Таким образом, путем прямого оптического опыта может быть доказано, что
два луча света, поляризованных по кругу в противоположных направлениях и
имеющих ту же самую интенсивность, будучи объединены, превращаются в
плоскополяризованный луч, и если каким бы то ни было способом ускоряется
фаза одного из циркулярно-поляризованных лучей, то плоскость поляризации
результирующего луча поворачивается на половину угла ускорения фазы.
812.] Мы можем, следовательно, выразить явление вращения плоскости
поляризации следующим образом.
Прямолинейно-поляризованный луч падает на среду. Это эквивалентно двум
поляризованным по кругу лучам: одному правостороннему, а другому
левостороннему (относительно наблюдателя). Пройдя через среду, луч
остается прямолинейно-поляризованным, но плоскость поляризации
поворачивается, скажем направо (как это видит наблюдатель). Отсюда делаем
вывод, что из двух поляризованных по кругу лучей правосторонний
поляризованный луч должен иметь измененную фазу по сравнению с другим во
время прохождения через среду.
Другими словами, правосторонний луч совершил большее число* колебаний и,
следовательно, имел меньшую длину волны в пределах среды, чем
левосторонний луч, который имеет тот же период обращения. Этот способ
рассуждений совершенно независим от какой бы то ни было теории света, так
как хотя мы и употребляем такие термины, как длина волны, круговая
поляризация и т. п., которые могут быть в нашем мышлений ассоциированы со
специальной формой волновой теории,. цаши рассуждения вевавиоимы от этой
ассоциации
584
ДЖЕМС КЛЕРК МАКСВЕЛЛ
и зависят только от доказываемых экспериментом фактов.
813.] Рассмотрим теперь конфигурацию одного из этих лучей в некоторый
момент времени. Волна, движение которой в каждой точке является круговым,
может быть представлена как спираль или ринт. Если винт лишь повернуть
вокруг его оси без какого-либо продольного движения, каждая ого точка
будет описывать круг, и в то же время распространение волнового движения
будет представлено кажущимся продольным движением аналогично
расположенных частей парезки винта. Легко видеть, что если винт имеет
правостороннюю нарезку и наблюдатель помещен в том конце, но направлению
к которому раснространяется волна, движение винта будет представляться
ему левосторонним, иначе говоря, в направлении, противоположном движению
стрелок часов. Отсюда такой луч был назван впервые французскими учеными,
а теперь всем научным миром-левосторонним поляризованным но кругу лучом.
: Правосторонний поляризованный по кругу луч
представлен подобным же образом левосторонним винтом. На рис. 20
правосторонний винт А, на правой етороне рисунка, представляет
левосторонний ny4f а левосторонний винт В, на левой стороне рисунка,
представляет правосторонний луч.
814.] Рассмотрим теперь два таких луча, которые имеют в пределах среды ту
же самую длину волны.
Они геометрически подобны во всех отношениях, еа исключением того, что
один из них является обращенным изображением другого подобно изображению
в зеркале. Один из них, скажем А, имеет, однако, более короткий период
вращения, чем другой. Если движение полностью обусловлено силами,
появившимися в результате смещения, то бблыпие силы вызываются тем же
самым смещением, когда конфигурация подобна А, чем тогда, когда она
подобна В. Отсюда ¦в этом случае левосторонний луч будет ускорен по
сравнению е^ранбсторбнним лучом, и .это будет нме-та,
ИЗ "ТРАКТАТА ОБ ЭЛЕКТРИЧЕСТВЕ И МАГНЕТИЗМЕ" 585
место как в том случае, когда лучи имеют направление с севера на юг, так
и в том случае, когда они направлены с.юга на север.
Эти рассуждения объясняют явление в том виде, как оно производится
скипидаром и т. д. В этих средах смещение, обусловленное поляризованным
по кругу лучом, вызывает большие противодействующие сйльт, когда
Предыдущая << 1 .. 171 172 173 174 175 176 < 177 > 178 179 180 181 182 183 .. 213 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed