Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Клерк Дж. -> "Избранные сочинения по теории электромагнитного поля" -> 104

Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.

Клерк Дж. Избранные сочинения по теории электромагнитного поля — Технико- теоретическая , 1952. — 687 c.
Скачать (прямая ссылка): izbranniesocheneneniyapoteorielektropolya1952.djvu
Предыдущая << 1 .. 98 99 100 101 102 103 < 104 > 105 106 107 108 109 110 .. 213 >> Следующая

пластинки, толщина которой равна х, ширина Ъ и длина I, тогда
(107) Большая часть прозрачных твердых тел является хорошими изоляторами,
в то время как все хорошие проводники весьма непрозрачны.
Электролиты легко пропускают через себя токи и тем не менее часто бывают
очень прозрачными. Мы можем, однако, предположить, что в быстро
меняющихся колебаниях света электродвижущие силы действуют в течение
столь короткого времени, что они не в состоянии вызвать полного отделения
частиц, находящихся в соединении, так что, когда сила действует в
обратную сторону, частицы колеблются в их прежнем положении без потери
энергии.
Золото, серебро и платина являются хорошими проводниками, несмотря на то,
что, будучи раскатаны в достаточно тонкие листочки, оии пропускают через
себя свет.
Если сопротивление золота является таким же для электродвижущих сил с
коротким периодом, что и для сил, с которыми мы производим опыты, то
количество света, проходящее через кусок золотого листа, сопротивление
которого было определено Хок-киным (Hockin), составило бы только 10"50 от
количества падающего света - величина, совершенно ничтожная. Я паше", что
через такой золотой листок проходит -от. V.500 Дв 7юоо' зеленого . Б
(c)данная .часть
е
-2 рх
(98)
(99)
330
ДЖЕМС КЛЕРК МАКСВЕЛЛ
его проходит через отверстия и трещины. Однако значительное количество
его проходит через самое золото, что придает сильную зеленую окраску
.пропускаемому свету. Этот результат не может быть примирен с
электромагнитной теорией света, если только не предположить, что имеется
меньшая потеря энергии, когда электродвижущие силы меняются с частотой
колебания света, чем когда они изменяются в течение заметных промежутков
времени, как это имеет место в наших опытах.
Абсолютные значения электродвижущих и магнитных сил при распространении
света
(108) Если уравнение распространения света имеет
вид
F= A cos у (z-Vt), то электродвижущая сила будет:
{z-Vt),
а энергия на единицу объема равна:
рг 8jc[j.F2 '
где Р обозначает наибольшее значение электродвижущей силы. Половина
энергии является магнитной и половина -электрической.
Энергия, проходящая через единицу площади, равна:.
цг = р2
8K|lF '
так что
P = \/%T.pVW ,
где V - скорость света, a W - энергия, сообщенная светом единице площади
в течение одной секунды.
ДИНАМИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ 331
Согласно данным Пулье (Pcuillet), по расчетам профессора Томсона *),
механическая энергия прямого солнечного света на Земле равна:
83,4 футо-фунта в секунду на кв. фут.
Это дает максимальное значение Р в прямом солнечном свете на расстоянии,
равном расстоянию Земли от Солнца:
или около 600 элементов Даниэля на метр.
На поверхности Солнца величина Р будет около
На Земле максимальная магнитная сила будет 0,193 **). На Солнце она будет
равна 4,13. Электродвижущие и магнитные силы могут рассматриваться как
меняющиеся дважды при каждом колебании света; это значит более, чем
тысяча миллионов миллионов раз в секунду.
*) Transactions of -the Royal Society of Edinburgh, 1854 ("Mechanical
Energies of the Solar System").
**) Горизонтальная магнитная сила в Кью (Kew) примерно равна 1,76 в
метрических единицах.
Р = 60 ООО ООО
13000 элементов Даниэля на метр.
Ч АС ТЬ VII
РАСЧЕТ КОЭФФИЦИЕНТОВ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ Общие методы
(109) Электромагнитные отношения между двумя проводящими цепями А и В
зависят от функции М, обусловленной их формой и относительным положением,
как было уже ноказапо выше. М может быть вычислено несколькими различными
путями, которые, конечно, должны привести к одному и тому же результату.
Первый метод. М - электромагнитное количество движения цепи В, когда по
цепи А проходит единица силы тока, или
"¦-Kfw+gw+h-?')m'
где F, G, Н - компоненты электромагнитного количества движения,
обусловленного единичным током в А, a ds' - элемент длины В, и
интегрирование производится но контуру В. Чтобы определить F, G, Н,
заметим, что согласно уравнениям (В) и (С) имеем:
d*F . d2F , d2F .
dx2 1 dy2 dz2 - № '
и аналогичные уравнения для G и Н, причем р', q', г являются компонентами
тока в А. Теперь, если мь
ДИНАМИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО НОЛЯ 333
рассмотрим только один элемент ds контура А, мы будем иметь:
, dx 1 , dv , , dz ,
p^ - ds, q -----fads, r =Isds,
и решение уравнений даст:
f".JL*Lrfe> H^-^ds,
p ds p ds p ds 7
где p - расстояние некоторой точки от ds.
Отсюда
м U л ¦pr') dsds' =
J J р \ds ds ' ds ds ds ds J
- ^ ^ у cos 4 ds ds',
где б -угол между направлениями двух элементов ds, ds', р есть расстояние
между ними, а интегрирование производится по обоим контурам. В этом
методе мы сосредоточиваем наше внимание в процессе интегрирования только
на двух линейных контурах.
(110) Второй метод. М есть число магнитных силовых линий, проходящих
сквозь контур В, когда в А течет единичный ток, или
М -- 2 iv-zl + V-$m + Rrc) dS',
где jxa, (if), [Af - компоненты магнитной индукции, обусловленной
Предыдущая << 1 .. 98 99 100 101 102 103 < 104 > 105 106 107 108 109 110 .. 213 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed