Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Кизель В.А. -> "Отражение света" -> 41

Отражение света - Кизель В.А.

Кизель В.А. Отражение света — М.: Наука, 1973. — 254 c.
Скачать (прямая ссылка): otsveta1973.pdf
Предыдущая << 1 .. 35 36 37 38 39 40 < 41 > 42 43 44 45 46 47 .. 103 >> Следующая

Более важны следующие выводы.
В отражении должна получаться эллиптическая поляризация при линейной поляризации падающего света.
При падении света, поляризованного циркулярно, значения R для правой и левой волн различны; при этом в той области, где существует третья волна значение R для одной из волн (у правого кристалла - одной из двух левых) близко к единице.
В этом, видимо, существенное отличие гиротропных сред. В этой области х еще весьма мало и, таким образом, происходит сильное отражение при малом поглощении; это следует отнести за счет того, что весьма велики значения п для третьей волны и " (п-1)" + к"
к (п +1)* + **
становится близким к единице (подробнее см. § 34).
В работе [6] граничные условия были даны в развернутом виде. Для границы вакуум - среда с п. д. вместо (1.4) и (1.5) дается
({В* В,) N, = 02 N],
({е2Е2 - EjJ'N) + e'^rot Е2, N) = 0,
$ 18]
ОТРАЖЕНИЕ ОТ СРЕД С ДИСПЕРСИЕИ
153
где 02 и 0 2-некоторые псевдоскаляры, характеризующие свойства среды 2. Условия (1.3) и (1.6) сохраняются.
Проблема дополнительных граничных условий дискутируется также в работе [7]; предлагается несколько иной подход и производится расчет для некоторого частного случая. Согласно [7], при падении из вакуума возникает одна отраженная волна (как в обычной кристаллооптике) и три прошедшие - две поперечные и одна продольная. Амплитуда этой последней отлична от нуля лишь при ф=й=0, я/2 (что показывает недостаточность расчетов при нормальном падении) и максимальна при некотором ф, несколько меньшем фбр.
Дополнительные граничные условия сформулированы также в работе [8]. Получен следующий вывод: /?прав и Ялев различны, как и выше, и амплитуды отраженных правой и левой волн зависят одна от другой; R зависит (даже для кубических кристаллов) от кристаллографического направления. Вероятно, вопрос о граничных условиях при наличии пространственной дисперсии должен еще пересматриваться и решаться обязательно совместно с учетом влияния поверхностного слоя. Вблизи области резонансов учет этого обстоятельства может привести к весьма существенным поправкам (см., например, [6,8а]).
Отражение в области сильного поглощения - кругового дихроизма - рассмотрено в работе [9] для случая оптически изотропных сред, причем введены некоторые упрощающие предположения (в частности, предполагается аддитивность вращения и преломления, что справедливо лишь при пренебрежении квадратичными по g членами и принимается а=в). Волны в среде 2 неоднородны, причем углы т|/ для правой и левой волн различны, а плоскости равных амплитуд смещены (рис. 52а).
Полагая для правой и левой волн соответственно "2+) = nL - п'
и '
"2-) = Я2 + П',
где "2 - комплексный показатель преломления в
154
НЕЛОКАЛЬНЫЕ И НЕЛИНЕЙНЫЙ ЭФФЕКТЫ [ГЛ. 4
отсутствие (аддитивного) вращения, и задавая падающую волну в виде [см. (3.19), круговая поляризация]
|а|Е=?ха-i?[sa], Е±=Еп,
авторы работы [9] получают:
Егх -
^ [(n2~"l) С'{°2 + С2~) + 2""""(ФГ~е?)] ?x+2nire8Cl(C2'+C2~)?ll
("| + п\j * (*+ + с-) + Яял [о+°2+ci)
ЕГ ц= (18.6)
(С+ + е~) ?х + {{п\-п\) с, (С+ +С-) + 2Л,/г3(ф--82)]Е|и
Н + "1) с> ("2" + СГ) + 2л'П1 (Ф-Г + с\)
(18.7)
где
Сг = COS ф, cf = COS V+\ с% - COS
Отсюда видно, что например, при ?,ц = 0, ?,ц=^0. При этом Ег|| смещен по фазе относительно Егх на 90°, т. е. получаем эллиптическую поляризацию в отражённом свете.
Весьма важен для практики тот факт, что циркуляр-ность отраженного света G
/(+)_;(-)
G ~ /<+> + /<->
зависит от ф (см. рис. 52, б); при ф=0, т. е. в однородных волнах, она равна нулю. Это показывает, что в теории ограничение однородными волнами при наличии дихроизма уже нерационально, а при измерениях необходим выбор оптимального угла падения (на рис. 52,6 - около 60°).
Экспериментальных сведений об отражении от гиро-тропных сред практически нет.
В работе [10] проводились поиски третьей волны по отражению, однако результат был отрицателен.
Вероятно, причина заключается в малой силе осциллятора поглощения; хотя объект и обладает большим круговым дихроизмом (см. подробнее [11]), абсолютные величины к{+) и и1-) не очень велики, и отражение мало-
S 18]
ОТРАЖЕНИЕ ОТ СРЕД С ДИСПЕРСИЕЙ
155
57/ /V ^// Плоскости равных
///////////////////' амплитуд / г у///////////////////////.
/ 1
/ 9
селективно1). В работе [4], в частности, был затронут также вопрос об отражении от ферримагнитной среды. Вопросы отражения от ферримагнетиков рассмотрены в работе [12] с помощью феноменологического макроскопического расчета по формулам типа (18.2) и (18.3), что для частот в области поглощения их (достаточно широкой) вряд ли справедливо. В работе [13] даны формулы Френеля для непроводящих ферритов; они весьма громоздки. Для таких диэлектрических ферромагнетиков, как ферриты, эффект схож (однако с оговоренными в [13] от-' ^ личиями) с эффектом, рас- ^ М3 смотренным на стр. 152, § но значительно пре- § о,ог -восходит его по величине. |-Отражение от ферро- ^ магнитных гиротропных ^ ' анизотропных сред изучалось теоретически в рабо-тах [14-16]. И для этих сред получен максимум отражения в области, где в принципе возможно появление новой волны. Рассматривался также пример для антиферромагнетика; экспериментальные данные и обсуждение их для антиферромагнетика имеются также в работе [17].
Предыдущая << 1 .. 35 36 37 38 39 40 < 41 > 42 43 44 45 46 47 .. 103 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed