Ионика твердого тела. Том 1 - Иванов-Шиц А.К.
ISBN 5-288-02746-3
Скачать (прямая ссылка):
9 Hayes Wt RushvorihA Jt ByanJ F ea //) Phys С Solid State Phys 1977 Vol
30 P LI 11
10 Huberman В A t Sen P N tt Phys Rev Lett 1974 Vol 33 P 1379
11 SenPNfHubermanBA //Phys Rev Lett 1975 Vol 34 P 1059
12 Kvwt A, TomebergR ttZ Naturforsch 1970 Bd25a S 257
13 Gebbar&KF, SoperPD, MershJ ea //J Chem Phys 1980 Vol 72 P 272
14 Jost Wt Funke K, JoslA ttZ Naturforsch 1970 Bd 25a S 983
15 Funke К tJaslA tt Ber Bunsenges Physik Chem 1971 Bd 75 S 436
16 EckoldGtFunkeK ttZ Naturforsch 1973 Bd28a.S 1042
17 BrUesch P, Btihrer tV, PerbnsBS tt J PhysC Solid State Phys 1977 Vot
10 P 4023
18 Врандтп А А Исследование диэлектриков на сверхвысоких частотах М, 1963
19 ОряюкасА С, КеженисА Микученис В Ф t Вайткус Р А //Электрохимия 1987 Т
23,<№ I С 98
20 Funke К // Progress in Solid Stale Chem 1976 Vol 11 P 345
21 Валкое A A, Гончаров ЮГ, Козлов Г В, Лебедев СПИ Субмиллиметроеая
диэлектрическая спектроскопия твердого тела/Ред ГВ Козлов М , 1990 С 3
22 Волков А А , Гфпиуиов БП> Козлов ГВ //Там же С 112
23 Funke Кt HachertbergR //Ber Bimsenges Physik Chem 1972 Bd76 $ 885
161
24 FunkeK //Phys Lett A 1975 Vol 53a,N3 P 215
25 Armstrong R D, Taylor К /II Electroanal Chem 1975 Vol 66 P 258
26 Burns G.DacolFH, Shafer MW //Phys Lett. A 1976 Vol 58 P 229
27 Fontana A, Mart otto G, Fontana M P //Phys Rev В 1980 Vol 21 P 1102
28 Harley RT, Hayes W, Rushworth A J, Ryan J F 1П Phys С Solid State Phys
1975 Vol 8 P L530
29 Braesch P, Fietronero L, Strassler S, Zeller H R /I Electrochmi Acta.
1977 Vol 22 P 717
§ 15* Рассеяние рентгеновского и нейтронного излучений
15.1* Рассеяние излучения атомами и кристаллами
Важную информацию о микроскопическом поведении как жесткой, так и
мобильной подсистем кристаллов СИП дают результаты рассеяния
рентгеновских лучей и нейтронов [1, 2]. Такое рассеяние происходит в
результате взаимодействия падающей электромагнитной волны с электронами
или нейтронов с ядрами атомов вещества. При рассеянии излучения объектом
возникает как упругое рассеяние, происходящее без потери энергии и
изменения длины волны, так и неупругое и квазиупругое рассеяние.
Кристаллическая структура определяется из анализа спектров упругого
рассеяния, при этом длина волны падающего излучения должна быть сравнима
или меньше постоянной решетки кристалла. Волнам с длиной в 1 А отвечают
фотоны с энергией около 10 кэВ и нейтроны с энергией около 0,08 эВ (т.е.
тепловые). В результате дифракции падающей волны на упорядоченной
структуре получают резкие брегговские пики. При незначительном изменении
(10"3-10'7 эВ) падающего излучения неупругое рассеяние называется
квазиупругим. Оно определяется лишь уширением пика упругого рассеяния,
как показано на рис. 11115,1 для случая рассеяния нейтронов.
Рис Ш15 ] Схематический вид спектра рассеяния
/ - пик упругого рассеяния, 2- пики квазиулрутго рассеяния, 5 - пики
неупругого рассеяния
Для характеристики рассеяния излучения конденсированным веществом
рассеивающая способность атома описывается амплитудой рассеяния. Она
может быть действительной и мнимой, положительной и отрицательной, может
как зависеть, так и не зависеть от угла рассеяния Если амплитуда
рассеяния зависит от угла, ее удобно представить как отношение
рассеивающей способности атома в некотором произвольном направлении,
определяемым углом (c) к рассеянию в прямом направлении при 0 = 0. Такую
нормированную амплитуду рассеяния (или ее квадрат) называют форм-
фактором.
162
Поскольку рентгеновские лучи взаимодействуют с электронной оболочкой
атома, то рассеивающая способность атома связана с числом электронов.
Поэтому в результате внутриатомной интерференции рентгеновского излучения
амплитуда рассеяния получается зависящей от угла рассеяния (c). '
Нейтрон электрически нейтрален и взаимодействует с ядром за счет ядерных
сил, очень быстро спадающих с расстоянием. Следовательно, рассеяние
нейтронов существенным образом отличается от рассеяния рентгеновских
лучей.
Для количественного описания процессов рассеяния и поглощения используют
эффективное сечение соответствующих взаимодействий, пропорциональное
вероятности рассматриваемого процесса. Эффективное сечение сг^ зависит от
энергии падающего излучения и угла рассеяния.
Процессы рассеяния падающей волны системой многих взаимодействующих
частиц непосредственно связаны с поведением пространственно-временной
парной корреляционной функции <7(г,А (Парная корреляционная функция
показывает вероятность нахождения частицы в точке г в момент времени если
в момент ? = 0 частица была в начале координат г = 0.) Дифференциальное
сечение рассеяния <sd в пределах телесного угла 60 и интервале энергий
рассеянных частиц dz = может быть записано в виде
^Й='ТТ^к,<й^
uLluE 71 Kq
где 5(к,о>) - функция некогерентного рассеяния, т.е. преобразование Фурье
корреляционной функции G(r,/) (динамический структурный фактор); к = к -
ко, где ко, к - волновые векторы падающего и рассеянного излучения; а -
длина рассеяния, характеризующая рассеивающие свойства отдельного центра.
