Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Иванов-Шиц А.К. -> "Ионика твердого тела. Том 1" -> 65

Ионика твердого тела. Том 1 - Иванов-Шиц А.К.

Иванов-Шиц А.К., Мурин И.В. Ионика твердого тела. Том 1 — Санкт-Петербург, 2000. — 616 c.
ISBN 5-288-02746-3
Скачать (прямая ссылка): ionikatverdogotelat12000.djvu
Предыдущая << 1 .. 59 60 61 62 63 64 < 65 > 66 67 68 69 70 71 .. 305 >> Следующая

использовать защитные слои при обоих инертных электродах.
Для определения чисел переноса в литийпроводящих материалах была
применена трехсекционная ячейка, но с анодом из серебра, катионы которого
могут растворяться в электролите, но не являются основными ионными
носителями [9]
Ag i L! * -сип|ь1+ - СИП j Li+ - СИП I Ag.
1 2
На аноде протекает реакция
Ag-> Ag+ + е,
серебро "входит" в анодный диск 1 и остается в нем. Одновременно из этого
диска часть ионов лития "уходит*'. Число переноса ионов лития может быть
определено из соотношения
tu * -AmlQX,
где Ат - потеря массы анодного диска; Q - общий заряд; X -
электрохимический эквивалент лития. В случае заметной электронной
составляющей tu <1.
ЛИТЕРАТУРА
1 ТиЬщцкС, LorenzЕ f/Z Physifc Chem 1914 Bd 87 S 513 1 Tubandt С t Lorenz
E //Ibid S 543
3 TubandtC f/Z Anorg Mg Chem 1920 Bd 115 S 105
4 Tubandt С // Handbuch der Experimentalphysik 1932 BdXH S 383
5 ЛидьярдА Ионная проводимость кристаллов/Пер с англ М, 1962
6 Бенье Ф // Физика электролитов/ Пер с англ, Под ред Дж Хладика* М *
1978 С 316
7 Жуковский В Петров A Mt Нейман А Я Вводный курс в электрохимию
дефектных кристаллов Свердловск,
1979
8 Гусева А Ф f Нейман А Я % Шарафутдиное А Р , Иванов-Шиц А К Методы
высокотемпературной электрохимии
Перенос заряда в конденсированных средах Екатеринбург, 1996
9 Jagla Mt hard JO //Mat Res Bull 1980 Vol 15 P 1327
§10* Импедансная спектроскопия
При исследовании как индивидуальных веществ, так и электрохимических
систем широко используются спектроскопические методы, основанные на
анализе отклика системы после наложения на нее возмущающего воздействия,
в частности электрического сигнала.
124
Диапазон частот внешнего переменного электрического поля, накладываемого
на образец, варьируется от КГ6 до 10J2 Гц. В таком диапазоне удается
изучать диэлектрические объемные свойства образцов и электродные
процессы, протекающие на межфазных границах (рис. ШЛОЛ). Разные
экспериментальные методики применяются для работы в различных частотных
диапазонах: мостовые - от 10"2 до Ю10 Гц; резонансные - от 103 до 10* Гц;
резонаторные- от 1Q9 до 10й Гц; волноводные - от Ю10 до 10J2 Гц.
Радиоволны
ИК
дв
СВ КВ УКВ
УФ
h 1,0-1 V 1/5* ) 1 ? щ Ч ю"2 ii I I k I* *1 102 10*
I I 106 1 - 1,°8
10е 10е 10* 1 1 -1 t i t i t * if I i r 104 10* t .L_ -e
10° I 10"1 I
0 2 4 1(0 1(0 1,0 1 1 1 f if r I ! o121(?4 Arts 10 и -j
10 U-
10 Волновое число, см 1
-1
кГц МГц ГГц
Частота, Гц f
Переходы
Проводимость электролитов атомные электронные
Высокочастотные моды
Релаксация
ионного ионных "облака" пар
Ориентация молекул в жидкостях
Кинетическая релаксация
Рис. Ш WI Процессы н частотные области, которые дают вклад в обобщенную
проводимость.
Существует еще ряд методик временной спектроскопии, также позволяющих
изучать нестационарные процессы в ТЭЛ, которые можно разбить на три
основные группы: исследование переходных процессов в системах при
наложения скачка напряжения, перекрываемый диапазон частот - от КГ6 до
10* Гц; импульсные волноводные методики, которые перекрывают диапазон
107-1012 Гц; методики, использующие шумовые сигналы для диапазона 0,1-10*
Гц.
При исследовании СИП, начиная с пионерской работы Бауэрли [1], наибольшее
распространение получили методы наложения гармонического сигнала с
частотой о на изучае-
125
мый объект. Электрохимическая цепь может быть описана двумя путями (рис,
III, 10,2); во-первых, на основе теоретического рассмотрения процессов,
протекающих в системе, т,е* создание физической, а затем и математической
моделей; во-вторых, получение зависимостей электрического отклика системы
на внешнее возбуждение и конструирование электрической эквивалентной
схемы (ЭЭС) из простейших элементов, имеющей аналогичный отклик, На
окончательном этапе происходят сопоставление физической (математической)
модели и ЭЭС и оценка параметров микроскопической модели. Описанный метод
получил название метода импедансной спектроскопии.
Рис. HLI0.2. Теоретический и экспериментальный пути изучения ЭХЯ.
В последние годы этот метод широко используется в ионике твердого тела,
поскольку с его помощью удается получить существенную информацию о
процессах, протекающих как в объеме, так и на границе
электрод/исследуемый объект [2-8J,
ЮЛ, Основные концепции метода импедансной спектроскопии
Пусть переменное напряжение )t = f^exp(/co/) наложено на ЭХЯ, т.е.
образец с электродами, Тогда через ячейку будет протекать электрический
ток 1* = /оехр[/(ш/ + <р)], причем в общем случае ток может быть сдвинут
по фазе на угол ф относительно напряжения. Полное комплексное
сопротивление (импеданс) 2* ячейки определяется в соответствии с
обобщенным законом Ома следующим образом;
Vtf = И0ехрОВДехр1/<("г + <р)] = W4)exp(-j<p) =
= Zcos9 - yZsinф = Z - jZ*. . (1)
Здесь Zy Z' - активная и реактивная составляющие импеданса. Наряду с
сопротивлением рассматривают и комплексную проводимость:
K* = l/Z* = r+yr. (2)
Предыдущая << 1 .. 59 60 61 62 63 64 < 65 > 66 67 68 69 70 71 .. 305 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed