Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Иваненко Д. -> "" -> 35

- Иваненко Д.


Скачать (прямая ссылка): kalibrovochnayateoriya1985.djvu
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 60 >> Следующая


HCT приводит к решениям типа оолитонов (Тирринг, Р. Финкельстейн, Раньада, Сметанин в нашей группе и др.). Интересно, что группа симметрий нелинейных спинорных уравнений меняется при квантовании (Желнорович [287, 292]).

Учитывая необходимость объединения всех полей, притом возможность также с самим 4-пространством в (за)-планков-ской области длин, сверхвысоких- энергий (~ 10-33 см; «1019 ГэВ) и т. д., когда многие обычные концепции, по-видимому, потеряют смысл (ввиду интенсивных флуктуаций метрики и взаимных превращений частиц — гравитонов-тордионов-дилатонов и т. д.), можно попытаться учесть для описания до-взрывного состояния (пра-материя+пра-геометрия) нелинейный пра-спинор (как простейший физический, математический и логический в смысле высказываний «да-нет» объект), используя, например вместе с СарданаШ"вили, симметрию группы Кокстера, фазовые переходы от которой должны привести к наблюдаемым симметриям хромо-электро-астенодинамики; в ряде отношений это близко к программам Уилера, Пенроуза, Д. Финкельстейна, представляя собой перспективное направление в духе надежд единых теорий Эйнштейна, Гензенберга. Не останавливаясь на подробностях усиленно разрабатываемой ныне супергравитации, являющейся локализацией группы су-персимметрий, объединяющей бозоны и фермионы, важно подчеркнуть их предсказание здесь- наряду с гравитоном спина 2 суперпартнера — «гравитино» спина 3/2,- возможно играющего роль также и в новейшей космологии [297].

6 Зак. 490 § 13. ГИДРОДИНАМИКА В ТЕОРИИ ЭЙНШТЕЙНА—КАРТАНА

Описание эволюции самогравитирующих объектов на основе решения уравнений Эйнштейна встречает ряд трудностей. Одной из таких трудностей является проблема описания состояния материи гравитирующего объекта. Дело заключается в том, что любая звезда состоит из громадного числа частиц, участвующих, кроме гравитационного, в сильном, слабом и электромагнитном взаимодействиях. Понятно, что точно описать движение частиц материи в этом случае невозможно. Поэтому вместо реального вещества звезды или Вселенной рассматривается некая модельная среда, обладающая в микропределе нужными свойствами.

Многие физические модели могут рассматриваться как идеальная несжимаемая жидкость. Под такой жидкостью понимают обычно сплошную среду, каждый элемент которой об-, ладает импульсом р и энергией е. При этом наблюдатель, движущийся вместе с жидкостью, воспринимает ее как изоэнтро-пическую. Идеальная жидкость как источник гравитационного поля и как модель вещества, заполняющего Вселенную,- играет ключевую роль в космологических моделях [214].

Примером, подтверждающим моделирование реальной материи идеальной жидкостью, является аппроксимация бесконечно протяженной ядерной материи, участвующей в электромагнитном и юкавском взаимодействиях, вещественной изотропной жидкостью [215]. Необходимым условием для такого моделирования оказывается достаточно высокая плотность ба-рионов. Тогда удается найти соответствие между плотностью барионов р, плотностью ядерного конденсата а, средней массой барионов М* и макроскопическими характеристиками жидкости— энергией е и давлением Р, выразив Р = Р(р, ст, M*) и є = є(р, ст, M*), а скорость жидкости Uli связать с током барионов /„, положив Jli=BuJcz [216].

В число характеристик барионов, как известно, входит спин. Поэтому, чтобы построить гидродинамическую модель ядерного вещества с учетом спиновых свойств, необходимо ввести в рассмотрение так называемую спиновую жидкость Вейсенкоф-фа — Раабе [217].

Под спиновой жидкостью мы подразумеваем жидкость, каждый элемент которой обладает, кроме импульса, также определенным внутренним угловым моментом (отличным от нуля в системе отсчета, в которой данный элемент жидкости покоится), пропорциональным объему элемента. Плотность тензора спина такой жидкости будет

Skv.^ = UxSliv, (13.1)

где через ик обозначена 4-скорость частицы жидкости и через Siiv _ внутренний угловой момент этой жидкости. Компоненты

82- бивектора спина

«UV = {«23» s13> S21}, Sliv = —Sv^r

не исчезают в системе отсчета, в которой выбранный нами элемент жидкости покоится. Пространственно-временные компоненты в системе покоя частицы зануляются. Объединить эти два условия можно с помощью введения дополнительной связи

SlivUv = 0. ' (13.2)

Соответствие между такой жидкостью и ядерной материей можно установить, положив вектор

Sk - V26X|ivaM"Sva

равным среднестатистическому спину элемента ядерного вещества,

S*= (фухУб'Ф).

который можно связать с макроскопическими характеристиками ядерных систем — температурой, плотностью р и химическим потенциалом. Подробно это будет обсуждено в § 18.

Для наших целей пока достаточно макроскопического понятия плотности спина s„v, введенного впервые в работе [217] и детально описанного в [218].

Для определения классического спина введем ортонормиро-ванный репер ац)*, где ц — контравариантный тензорный индекс, а і — номер, различающий вектора ортонормированного репера. Три вектора этого репера пространственноподобны, четвертый —" времениподобен. Мы выберем его следующим образом:
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 60 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed