Пластическая деформация металлов - Хоникомб Р.
Скачать (прямая ссылка):
72. Burke Е. С, Hihbard W. Я., Trans. AIME1 194, 295 (1952).
Деформация металлических кристаллов
117
73. Reed-Iiill R. ?., Robertson W. ?>., Trans. AIME, 209, 496 (1957).
74. Churchman А. 7\, Ргос. Roy. Soc, А226, 216 (4954).
75. Tuer G. L., Kaufmann A. R., The Metal Beryllium, American Society for Metals, 1955, p. 372.
76. Lee IL T., Brick R. M., Trans. ASM, 48, 1003 (1956).
77. Leuine E. ?>., Kaufman D. F., Aronin L. R., Trans. AIME, 230, 260 (1964).
78. Westbrook J. Mechanical Properties of Intermetalic Compounds, New York and London, 1960.
79. Hausner F. E., Landon P. R., Dorn J. ?., Trans. ASM, 50, 856 (1958).
80. Parker E. R., Washburn Modern Research Techniques in Physical Metallurgy, American Society for Metals, 1953, p. 186.
81. Honeycombe R. W. K., Journ. Inst. Metals, 80, 45 (1951—1952).
82. Harper S., CottrellA. IL, Proc. Phys. Soc, 63В, 331 (1950).
83. GilmanJ. /., Read Т. A., Trans. AIME, 194, 875 (1952).
84. Barrett C- S.f Acta metall., 1, 2 (1953).
85. Lucke K.t Masing G., Schroder K., Zs. Metallk., 46, 792 (1955).
86. DaviesK. G., Can. Journ. Phys., 41, 1456 (1963).
87. Seeger A., Trauble H., Zs. Metallk., 51, 435 (1960).
88. Conrad #., Robertson W. D.t Trans. AIME, 209, 503 (1957).
89. Schmid E., Siebel G., Zs. Elektrochem., 37, 447 (1931).
90. Yoshinaga H., Horuichi R., Trans. Japan Inst. Metals, 3, 220 (1962).
91. Hirsch P. B., Lally J. S., Phil. Mag., 12, 595 (1965).
92. Churchman A. T., Trans. AIME, 218, 262 (1960).
93. Berghezan A., Fourdeux A., Amelinckx 21., Acta metall., 9, 464 (1961).
94. Steeds J. W., Proc. Roy. Soc, A292, 343 (1966).
95. Dingley D. /., Hale K. F., Proc. Roy. Soc, A295, 55 (1966).
96. AUshuler T. L.y Christian J. W., Phil. Trans. Roc. Soc, A261, 253 (1967).
97. Stoloff N. S., Davies R. G., Journ. Inst. Metals, 93, 127 (1964).
98. Mote Л D., Tanaka K., Dorn J. E., Trans. AIME, 221, 858 (1961).
99. Dorn /. E., Mitchell /. 5., в книге High Strength Materials, Ed. V. F. Zackay, New York and London, 1965.
100. Partridge P. G., Metall. Rev., 12, No. 118, 169 (1967).
101. Geach G. A., Jeffery R. Smith E., в книге Rhenium, ed. В. W. Gonser, Amsterdam aDd New York, 1962.
102. Diehl /., Zs. Metallk., 46, 650 (1955).
103. Livingston J. D., Acta metall., 10, 229 (1962).
104. Hirsch P. B., Steeds J. W., Phil. Mag., 13, 50 (1964).
105. Pickus M. R., Parker E- R., Trans. AIME, 191, 792 (1951).
106*.France L. K., Loretto M. #., Proc. Roy. Soc, A307, No. 1488, 83 (1968). 107*.Hale K. F., Brown M. #., Proc. Rov. Soc, A310, No. 1503, 479 (1969).
Глава 5 ТЕОРИИ УПРОЧНЕНИЯ МЕТАЛЛОВ
§ 1. Введение
Наблюдаемые малые значения напряжения начала течения металлических кристаллов, очевидно, связаны с перемещением дислокаций. Поэтому справедливо утверждение, согласно которому последующее упрочнение происходит вследствие затруднения движения дислокаций через кристалл, и для продолжения деформации требуется приложение больших напряжений. Движению дислокаций препятствует ряд различных факторов, важнейшими из которых являются следующие: 1) другие дислокации, 2) границы зерен и субзерен, 3) атомы растворенных веществ, 4) частицы второй ¦фазы, 5) поверхностные пленки.
Однако если вспомнить, что монокристаллы чистых металлов заметно упрочняются при деформации, то становится очевидным, что другие дислокации являются наиболее важными препятствиями, и этот фактор необходимо рассмотреть в первую очередь. В гл. 3 кратко рассмотрены поля напряжений вокруг дислокаций и показано, что, когда две дислокации приближаются друг к другу, возникает притягивающее или отталкивающее упругое взаимодействие. Понятие об этом взаимодействии лежит в основе ранних общих дислокационных теорий упрочнения.
§ 2. Раніше теории
Первая общая теория упрочнения, оперирующая дислокационными представлениями, предложена Тейлором [8] в 1934 г. К этому времени было
установлено, что кривые деформации металлических кристаллов, таких, как алюминий, в первом приближении можно считать параболическими; э-ю учитывалось моделью Тейлора, по которой такие кри-T вые можно рассчитать. Было принято, что многие дислокации не достигают поверхности кристалла, а, упруго взаимодействуя с другими дислокациями, закрепляются внутри кристалла, образуя сетку (фиг. 5.1). Такой процесс непрерывно развивается по мере продолжения деформации, и концентрация дислокаций постепенно увеличивается, а напряжение, необходимое для продвижения последующих [ дислокаций, возрастает.
Тейлор принял, что среднее расстояние, на которое продвигается дислокация до того, как она остановится, равно L. Если плотность дислокаций после данной деформации составляет D, то деформация определяется выражением
є - DLb1 (5.1)
где Ъ — вектор Бюргерса.
Расстояние между дислокациями Z равно І/УІУ, и они упруго взаимодействуют с соседними. Эффективное внутреннее напряжение т, являющееся результатом этого взаимодействия, соответствует напряжению, необходи-
Ф и г. 5.1. В за и мо де й ствие дислокаций (мо дель Тейлора).
Теории упрочнения металлов