Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Хокинга В. -> "Общая теория относительности " -> 135

Общая теория относительности - Хокинга В.

Хокинга В. Общая теория относительности — М.: Мир, 1983. — 455 c.
Скачать (прямая ссылка): obshayatepriyaotnositelnosti1983.djvu
Предыдущая << 1 .. 129 130 131 132 133 134 < 135 > 136 137 138 139 140 141 .. 222 >> Следующая

При обращении времени можно было бы ожидать, что и даЛ будет единственной
точкой. Но дальнейший анализ [95—98] показал, что поведение такого рода
представляет собой крайне маловероятную возможность. Тем не менее можно
думать, что при
взрыв" взрыв" А
Начальные идеальные точки дЛС
Рис. 12. Модель вселенной, в которой действует строгая космическая
цензура.
Иллюстрируется случай бесконечного расширении. (Различные области в
действительности все связаны между собой.)
определенных условиях и в определенном смысле число измере* ний даЛ будет
меньше трех (как в случае двумерных даЛ для сингулярностей типа «блина» и
для пространства Тауба [7]).
Если dad для «большого взрыва» действительно является гладкой
пространственноподобной гиперповерхностью с топологией гиперповерхности 2
(ср. с разд. 3.3), то она представляет собой весьма подходящую начальную
гиперповерхность Коши. Но безотносительно к гладкости или трехмерности
множеств даЖ и dad каждое из них может рассматриваться как область
задания предельных данных Коши для аЖ, а именно даЖ — область задания
предельных начальных данных и даЖ — предельных конечных данных. Множества
даd и даd являются всеохватывающими в том смысле, что каждое из них
пересекается любой причинной кривой в аЖ без концевой точки; кроме того,
они ахрональны. Конечно, пока нет ясности в том, какой вид могли бы иметь
эти данные Коши, но в принципе определенные перспективы здесь имеются.
Этот раздел мы завершим изучением возможности начального возникновения и
финального исчезновения заряженной частицы (ср. также с разд. 2.7). Если
начальное рождение в окрестности даЖ можно считать результатом более или
менее понятного нам
Ч То же самое и при том более явно требуется для «детерминистического»
пространства-времени Сакса — Будича [99].
282
Р. Пенроуз
процесса [62, 63, 66], при котором кривизна сама создает частицы, то
следовало бы ожидать появления не одной заряженной частицы, а пары
противоположно заряженных частиц. Однако могло статься, что в рождение
частиц при «большом взрыве» примешивался и совершенно неизвестный нам
процесс, приводящий к появлению заряженных частиц поодиночке [67]. В этом
случае в окрестности dad должно также появиться кулоновское поле этой
частицы, ведущее, как было отмечено в разд. 2.4, к присутствию некоторого
эффективного приходящего излучения без источников [45]. Конечно, такую
картину (по крайней мере на первый взгляд) можно было бы рассматривать
как обращение во времени исчезновения частиц в окрестности dad.
Представим себе одиночную частицу, которую поглотила большая сферически-
симметричная незаряженная черная дыра. Согласно геометрии, представленной
на рис. 8, эта частица должна аннигилировать в одиночестве в сингулярной
части множества dad. Можно ли допустить, что эта единственная частица в
такой степени изменит геометрию dad, что ее исчезновение задержится до
тех пор, пока черная дыра не захватит частицу противоположного знака, не
направит ее к первому заряду для аннигиляции, и только после этого
энергия обеих частиц будет поглощена сингулярностью? Думается, в это
трудно поверить. Все же структура сингулярностей общего вида
представляется столь хитроумно и сложно устроенной, что даже такую
возможность нельзя упускать из виду. Однако вопрос, который я пытаюсь
здесь поднять, состоит в следующем: могут ли все-таки быть симметричными
по времени законы, управляющие физическим поведением в окрестнссги
пространственно-временной сингулярности? На мой взгляд, те, кто считает
ответ положительным, могут столкнуться с серьезными дополнительными
проблемами принципиального характера.
3.3. МОЯ ГИПОТЕЗА И ПРЕДСТАВЛЕНИЕ О МИРЕ
Почти все рассуждения, которые здесь выдвигались, сфокусированы, как мне
кажется, на одном вопросе: что представляет собой та особая структура,
присущая «большому взрыву», которая отличает его от обращенной во времени
сингулярности коллапса общего вида, и почему эта структура именно такая?
Здесь сразу следует напомнить точку зрения хаотической космологии [94],
которая была в моде в течение ряда лет. Согласно этой точке зрения,
«большой взрыв» сначала представлял собой не слишком однородную
сингулярность, но пришел к однородному состоянию вследствие того, что
диссипативные явления (например, вязкость нейтрино, столкновения адронов
или рождение частиц [100—102]) сгладили все его иррегулярности. Одним из
предвкушаемых следствий этой диссипации должно было стать наблюдаемое
«большое» значение
V. Сингулярности и асимметрия по времени
283
энтропии на барион (~109). В качестве другого следствия должна была
получиться наблюдающаяся на нынешней стадии изотропия. А для того чтобы
не накладывать на «большой взрыв» явно произвольных ограничений, в
качестве исходного было выдвинуто предположение, что хаос начальной
сингулярности был в некотором подходящем смысле максимальным.. На этом
пути был предложен некий предполагаемый канонический вид начального
Предыдущая << 1 .. 129 130 131 132 133 134 < 135 > 136 137 138 139 140 141 .. 222 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed