Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Гуревич А.Вл. -> "Физика композитных сверхпроводников" -> 66

Физика композитных сверхпроводников - Гуревич А.Вл.

Гуревич А.Вл., Минц Р.Г., Рахманов А.Л. Физика композитных сверхпроводников — М.: Наука, 1987. — 240 c.
Скачать (прямая ссылка): fizikasverhprovodnikov1987.djvu
Предыдущая << 1 .. 60 61 62 63 64 65 < 66 > 67 68 69 70 71 72 .. 103 >> Следующая

тренировка в этом случае продолжалась
200-
х х к х
X
150 -
X
100
О
10
20
30
Рис. 4.22. Зависимость /т(и) в процессе тренировки модельной обмотки
сверхпроводящего магнита [ 1741
157
80
8
х
е- хх
X
5
10
15 п О
10
20 30 п
а
6
Рис. 4.23. Зависимости: а) о",(п); б) 1т(п) в процессе тренировки
короткого сверхпроводящего композита из сплава Nb - Т i и меди [ 175 ]
примерно 10 циклов. В результате ток 1," увеличился примерно на 100%.
Дальнейшие же 20 циклов не привели к заметному изменению величины
Тренировка наблюдается и при исследовании коротких образцов жестких и
композитных сверхпроводников, когда присутствуют механические напряжения,
вызывающие их пластическую деформацию. В качестве примера на рис. 4.23,а
показан типичный процесс тренировки многожильного композитного
сверхпроводника со сверхпроводящими жилками из сплава Nb-Ti в медной
матрице [175]. Эксперимент, результаты которого изображены на этом
рисунке, проводился следующим образом. При фиксированном значении тока в
проводнике приложенное к нему механическое напряжение росло вплоть до
величины о,", при которой происходит переход сверхпроводника в нормальное
состояние. Видно, что в первых 5-7 циклах такого нагружения значение о,"
возрастает примерно на 35-40%.
В качестве еще одной иллюстрации процесса тренировки короткого образца на
рис. 4.23, б приведена зависимость /," (и), полученная для композитного
сверхпроводника со сверхпроводящими жилками из сплава Nb-Ti в медной
матрице. Видно, что тренировка продолжалась 16-17 циклов, а ток
увеличился примерно на 100%.
Тренировка сверхпроводящих магнитных систем может быть связана с
тренировкой сверхпроводника, из которого она изготовлена, и с различными
технологическими причинами. Среди них в литературе в качестве основных
выделяются, например, перемещение элементов сверхпроводящей обмотки [95],
растрескивание органических материалов, используемых для изоляции
проводников и компаундирования магнита [176, 177], трение отдельных
витков или их частей друг о друга [178, 179] и другие. В реальных
условиях тренировка достаточно сложных сверхпроводящих устройств, по-
видимому, обусловлена не одним, а сразу несколькими из перечисленных
механизмов [175]. Интересуясь физикой композитных сверхпроводников, не
будем здесь обсуждать тренировку сверхпроводящих магнитных систем, а
остановимся лишь на тренировке сверхпроводящих материалов.
Переход пластически деформируемого сверхпроводника с транспортным током /
в нормальное состояние может быть следствием двух различных процессов. В
первом случае за счет тепла, выделяющегося при пластическом течении
материала, температура проводника медленно (за время, которое
определяется скоростью изменения внешней нагрузки) возрастает
158
до значения Т,, где ls{Tr) = /. Затем происходит переход сверхпроводника
в резистивное, а потом и в нормальное состояние. Во втором случае
температура проводника медленно увеличивается до значения Ть < Тг.
Величина Ть определяется границей устойчивости критического состояния.
При достижении температуры Ть в сверхпроводнике развивается
гермомагнитомеханическая неустойчивость, сопровождающаяся интенсивным
тепловыделением. В результате, проводник быстро (за время, которое
определяется инкрементом нарастания неустойчивости) переходит в
нормальное состояние.
Пластическое течение материала и связанное с ним тепловыделение
возникает, прежде всего, в окрестности какого-либо ''слабого" места -
участка, отличающегося от остальной части образца меньшим значением
предела текучести, большим значением механического напряжения и тд. Такие
''слабые" места, по-видимому, всегда присутствуют в любом проводнике,
если не предпринимать специальных мер. Следовательно, при механическом
нагружении сверхпроводника зародыш нормальной фазы впервые возникает в
наиболее ''слабом" месте. Существенно, что такой процесс, сопровождаясь
интенсивным локальным разогревом, приводит к термическому разупрочнению
материала, увеличению и,.-ста ческой деформации и, как следствие, к
деформационному упрочнению соответствующего ''слабого" места. Поэтому при
следующем механическом нагружении образца пластическое течение возникает
уже в окрестности другого ''слабого" места, и вся картина повторяется. В
результате по крайней мере начальный участок на кривой тренировки связан
с последовательным процессом деформационного упрочнения ''слабых" мест
проводника [167, 175]. После серии циклов механического нагружения -
разгружения возникает ситуация, при которой ''слабые" места вы-
тренировались и переход образца в нормальное состояние будет происходить
на фоне однородного вдоль оси провода пластического течения материала
[167, 175]. В этом случае может наблюдаться тренировка сверхпроводника,
обусловленная деформационным упрочнением проводника как при медленном
(разогрев, связанный с увеличивающимся внешним механическим нагружением),
гак и при быстром (разогрев, связанный с развитием
Предыдущая << 1 .. 60 61 62 63 64 65 < 66 > 67 68 69 70 71 72 .. 103 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed