Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Грибов В.Н. -> "Квантовая электродинамика" -> 2

Квантовая электродинамика - Грибов В.Н.

Грибов В.Н. Квантовая электродинамика — НИЦ, 2001. — 288 c.
ISBN 5-93972-089-7
Скачать (прямая ссылка): kvantovayaelektrodinamika2001.pdf
Предыдущая << 1 < 2 > 3 4 5 6 7 8 .. 60 >> Следующая

подбарьерной траектории, соединяющей вакуумы разной топологии. Сейчас эта
интерпретация - фольклор.
Еще в 1971 или 1972 году, за 2-3 года до появления знаменитой работы
Хокинга, Грибов четко сформулировал в обсуждениях вывод о том, что черные
дыры излучают. В те относительно далекие времена его утверждение вызвало
резко отрицательную реакцию, по крайней мере части "гравитационной"
общественности, настаивавшей на том, что мысль об излучении черных дыр
противоречит самим основам общей теории относительности. Остается лишь
сожалеть, что Владимир Нау-
Предисловие
7
мович не опубликовал этот результат, по-видимому, считая его
самоочевидным.
Грибов вообще спокойно относился к публикациям. Показательна в этом
отношении история настоящих лекций по квантовой электродинамике. Они были
прочитаны Владимиром Наумовичем в Ленинградском университете и
опубликованы в трудах Зимней школы физики ЛИЯФ 1974 года. Лекции были
подготовлены к печати В. В. Федоровым, использовавшим записи Г. М.
Амальского и К. Е. Кирьянова. Грибов не только сам не писал этот текст,
но, по-видимому, даже не читал его, во всяком случае не читал его
полностью. Впрочем, класс работы Федорова таков, что при чтении книги
порой возникает удивительное ощущение: слышится живой голос Владимира
Наумовича.
Труды Зимней школы физики ЛИЯФ с лекциями Грибова по квантовой
электродинамике давно стали библиографической редкостью. Однако сами
лекции ничуть не устарели за четверть века. Одновременно с настоящим
изданием они выходят на английском языке в издательстве Cambridge
University Press.
Большая работа по подготовке книги к обоим изданиям была проделана Ю.
Нири и М. И. Эйдесом.
***
Владимира Наумовича Грибова не стало 13 августа 1997 года. Тяжело
больной, он работал до последнего дня своей жизни. Уже после его смерти
были подготовлены к печати и опубликованы две работы Грибова, посвященные
проблеме удержания кварков. Осталась неоконченной его последняя статья
"Квантовая электродинамика на малых расстояниях".
Свет погасшей звезды еще тысячу лет
К нам доходит. А что ей, звезде, до людей?
Ты добрей был ее, и теплей, и светлей...
Грибовский свет несет нам и эта книга.
И. Б. Хриплович
Глава 1
Частицы и их взаимодействие в релятивистской квантовой механике
Квантовая электродинамика в настоящее время является достаточно
разработанной теорией. Существует несколько эквивалентных способов ее
изложения.
1. Подход, основанный на формализме вторичного квантования.
2. Метод функционального интегрирования.
3. Подход, основанный на диаграммах Фейнмана (метод функций Грина).
Последний подход является наиболее физически прозрачным. Именно поэтому
мы построим изложение квантовой электродинамики на языке функций Грина.
1.1 Функция распространения
В квантовой механике движение частицы описывается волновой функцией
Ф(г,?), которая определяет амплитуды вероятностей всех физических
процессов и удовлетворяет уравнению Шредингера:
'эГ = я*- <1Л>
Здесь и далее будем пользоваться системой единиц h = с = 1. Если выбрать
в качестве единицы длины (см), то этими двумя уравнениями фиксируется
единица времени (см) и единица массы (см-1) Действительно, комптоновская
длина волны частицы с массой т есть Л = h/тс, X = 1/m (t = 1 см
соответствует времени, за которое свет проходит расстояние в 1 см; т = 1
см-1 соответствует массе частицы (гипотетической), комптоновская длина
которой Л = 1 см).
1.1. Функция распространения
9
Волновая функция неудобна в том смысле, что ее вид зависит от начальных
условий, т. е. одному и тому же процессу могут соответствовать различные
волновые функции. Чем более универсальным можно ее заменить?
Введем так называемую функцию распространения ЩГ2, t% 1*1, ti). Пусть в
момент времени t\ частица находилась в точке 1*1, определим К {г 2ч ?2;
1*1, t\) как амплитуду вероятности того, что в момент времени t2 > t\ эта
частица будет находиться в точке Г2. Графически этот процесс можно
изобразить линией
1*1, h Г2,t2
Функция распространения является функцией уже не двух, а четырех
переменных, поскольку в нее мы фактически включили определенные начальные
условия. По своему смыслу К(Г2, ^2; ri, t\) при 12 > t\ должна
удовлетворять уравнению Шредингера (1.1), т. е.
K(r2,t2;r1,t1) = Ф(г2,г2) (1-2)
при начальном условии
K(r2,t2;r1,t1) = Ф(г2,г2) =<5(r2-ri), (1.3)
t2=tl
что является выражением того факта, что в момент времени t\ частица
находилась в точке 1*1. Зная функцию К, можно решить задачу Коши для
уравнения (1.1), т. е. найти волновую функцию частицы при произвольном
начальном условии. А именно:
<^(r2,t2) = J . (1.4)
В самом деле, ср(Г2,^) удовлетворяет уравнению (1.1), так как ему
удовлетворяет К, и, кроме того, выполняется начальное условие
y{Y2,t2)\t2=H = ^i(r2)
в силу (1.3). Физически (1.4) выражает то, что амплитуда вероятности
нахождения частицы в точке Г2 в момент ?2 есть произведение амплитуды
перехода из (ri,ti) в (1*1, ti) на амплитуду вероятности того, что в
Предыдущая << 1 < 2 > 3 4 5 6 7 8 .. 60 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed