Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Годжаев Н.М. -> "Оптика " -> 8

Оптика - Годжаев Н.М.

Годжаев Н.М. Оптика — М.: Высшая школа, 1977. — 432 c.
Скачать (прямая ссылка): optika1977.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 7 < 8 > 9 10 11 12 13 14 .. 185 >> Следующая

одинаковые ощущения яркости, то они посылают в глаз одинаковые энергии.
Этот факт лежит в основе так называемых визуальных фотометров равной
яркости. В фотометрах равной яркости две граничащие площадки освещаются
каждая отдельным источником. Изменяя расстояние до одного из источников,
добиваются одинаковой освещенности прилегающих друг к другу полей. В этом
случае каждый из источников посылает на единицу поверхности освещаемого
им поля одинаковый поток энергии. Исходя из этого, с помощью' визуальных
фотометров можно определить силу света некоторого источника в данном
направлении, если известна сила света, принятого в качестве эталона
другого источника. Аналогичным образом можно
U
определить световой поток, посланный источником в разных направлениях, а
следовательно, и полный световой поюк источника.
Во избежание дополнительных искажений полученных результатов площадки
фотометра освещаются под одними и теми же углами. То же самое относится и
к углам наблюдения этих сравниваемых площадей.
С целью определения полного светового потока применяется так называемый
сферический фотометр. Для достижения одинаковой освещенности сравниваемых
площадок с помощью двух разных источников пользуются разными приборами и
применяются разные методы. Выбор того или иного метода обусловливается
конкретной постановкой задачи.
Использование закона обратных квадратов. Коротко остановимся на некоторых
методах определения фотометрических величин.
стояниях гх и г2 (рис. 1.5). Освещенности соответствующих поверхностей
при освещения под одними и теми же углами будут
Варьируя гх и г2, можно добиться Ег = Е,. Тогда имеем
Определив гх и г2 при известном /2, можно вычислить /х.
При использовании этого метода следует принять во внимание, что закон
обратных квадратов применим для точечных источников. Кроме того, этот
метод практически менее выгоден при сравнении источников, мощности
которых резко отличаются, так как в этом случае гх и г2 будут также
сильно отличаться друг от друга.
Использование ослабителей освещения. Как мы видели, сущность метода
определения силы света сводится к выравниванию освещенности поверхностей,
освещаемыми источниками разной силы света. Следовательно, разные методы
будут отличаться друг от др\ га способами ослабления освещенности,
создаваемой более сильными источниками. В одном из методов измерения
применяются ослабители переменной толщины (рис. 1.6).
Клинообразные ослабители способны скользить по соприкасающимся
поверхностям друг относительно друга. При этом меняется толщина области,
через которую проходит излучение от более сильного источника. Достигнув
нужной толщины, где происходит поглощение, можно добиться необходимой
освещенности рассматри-
В основе самого простого метода определения силы света лежи г закон
обрат-r> s* ной пропорциональности освещенности
Рис. 1.5
k квадрату расстояния между точечным источником и освещаемой им
поверхностью. Источники света с силами /х и 12 расположены от освещаемых
поверхностей АВ и ВС соответственно на рас-
1
h h
yl = ~rj. отсюда
i
18
ваемой поверхности. Очевидно, что применяемые ослабители должны быть
нейтральны к белому свету, т. е. они должны в одинаковой
степени поглощать свет различной длины волны.
К ослаблению освещенности приводит так- L, же использование на пути
светового пучка вращающегося диска с секториальным вырезом (при вращении
диска
1 777
. ~~г~#

' -Я-

1 pf 7//
Рис. 1.6
5
непрозрачная часть, периодически закрывая путь свету, ослабляет его
интенсивность).
Схематическое изображение самого простого визуального фотометра
представлено на рис. 1.5.
Фотометр Люммера - Бродхуна. Более совершенным визуальным фотометром
является фотометр Люммера - Бродхуна (рис. 1.7). Он состоит из кубика
Люммера (PiP2), зеркал Si и S3 экрана S, диффузно рассеивающего свет, и
лупы JI. Кубик Люм-ыера-Бродхуна (рис. 1.8) состоит из двух прямоугольных
призм. Соприкасающаяся поверхность одной из призм выполнена так, чтобы
средняя часть ее находилась в полном оптическом контакте со второй
призмой, другими словами, соприкасающиеся части призм ведут себя как
однородное тело. По этой причине лучи, исходящие от источника Llt пройдя
через центральную контактную часть призм, попадают в при- Рис. 1.8
емник. Лучи, исходящие из источника L2,
направляются так, чтобы они падали на внутреннюю поверхность первой
призмы Р\Р2 под углами, большими 45° (предельный угол на границе воздух -
стекло составляет 45°). При удовлетворении этого условия лучи, падающие
на неконтактирующую часть поверх-
19
ности первой призмы, претерпев полное внутреннее отражение, попадут в
приемник. Таким образом, наблюдатель увидит площадку, центральная часть
которой освещена источником Ьъ а края - источником L2.
Освещенности центральной части и края наблюдаемой картины будут
одинаковыми (исчезает граница раздела между ними), если обе поверхности
экрана S будут освещены одинаково. По достижении такой одинаковой
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 7 < 8 > 9 10 11 12 13 14 .. 185 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed