Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Годжаев Н.М. -> "Оптика " -> 33

Оптика - Годжаев Н.М.

Годжаев Н.М. Оптика — М.: Высшая школа, 1977. — 432 c.
Скачать (прямая ссылка): optika1977.djvu
Предыдущая << 1 .. 27 28 29 30 31 32 < 33 > 34 35 36 37 38 39 .. 185 >> Следующая

оба фронта вызваны
одним и тем же источником, то в области перекрывания возникнет
интерференционная картина. Наблюдателю, находящемуся в месте расположения
экрана, кажется, что световые лучи идут из двух источников: Sj и S2.
Следовательно, роль виртуальных когерентных источников в данном случае
выполняют источники и S2, являющиеся мнимыми изображениями источника S.
В опыте с бипризмой Френеля вследствие малости преломляющих углов
апертура интерференции практически не отличается от апертуры
перекрывающихся пучков, что приводит к уменьшению общей освещенности
интерференционной картины.
Билинза Бийе. Выпуклая линза (рис. 4.13) разрезана по диаметру и половины
ее находятся на определенном расстоянии друг от друга. Промежуток между
половинками линзы закрывается за-
83
слонкой К- Роль когерентных источников выполняют действительные
изображения точечного источника S в полулинзах и Sz. Билинза Бийе, так же
как и предыдущие, не обеспечивает достаточной освещенности на экране.
Зеркало Ллойда. Пучок света от точечного источника (рис. 4.14) падает на
плоское зеркало под углом, близким к 90°. Отраженный
5
5,
Рис. 4.14
свет, встречаясь с падающим пучком, дает на экране интерференционную
картину. Здесь роль когерентных источников играют первичный источник S и
его мнимое изображение 5Х. Перпендикуляр, опущенный к середине отрезка
SXS лежит в плоскости зеркала.
Если в предыдущих случаях вследствие равенства разности хода
интерферирующих лучей нулю в центре экрана наблюдается
центральный максимум, то в последнем случае вследствие потери полудлины
волны при отражении от поверхности зеркала оптическая разность хода в
центре экрана становится равной к/2, что приводит к возникновению
минимума в -центре экрана. Угол падения берется очень близким к 90°,
чтобы расстояние между когерентными источниками было небольшим. Как видно
из рис. 4.14, апертура интерференции растет с удалением от центра экрана.
Например, vг Фг > Фъ (фг и ф2 - соответственно апертурные углы
интерференции для точек
ис- экрана Ах и Аг). Это позволяет при получении интерференционной
картины в точках, близких к центру экрана, использовать протяженный
источ-
ник, что приведет к заметному увеличению освещенности картины.
Метод Линниха. Перед точечным источником S (рис. 4.15) расположен
полупрозрачный экран с небольшим отверстием в центре экрана.
Полупрозрачная пластинка пропускает фронт падающей на нее волны,
несколько ослабляя ее, без искажения. Отверстие S1? согласно принципу
Гюйгенса, играет роль вторичного излучения с центром в нем. Оба фронта
волны от источников S и S1( встречаясь, дают картину интерференции. В
отличие от всех предыдущих случаев в последней схеме, предложенной в 1935
г. советским ученым В, П. Линником, когерентные источники не лежат на
пря-
84
мой, параллельной экрану, а перпендикулярны ему. Интерференционные полосы
в этом случае получаются в виде концентрических колец. Если вместо
точечного источника S взять источник в виде узкой полосы, то
интерференционная картина будет представлять собой совокупность прямых
линий. Во всех вышеописанных опытах условием возникновения
интерференционной картины является перекрывание фронтов волн, исходящих
от источников. Так как перекрывание происходит во всей области между
источниками и экраном, то, перемещая экран параллельно самому себе, можно
постоянно наблюдать картину интерференции. Из-за отсутствия определенной
области локализации подобная интерференционная картина называется
нелокализованной.
§ 6. СПОСОБЫ ПОЛУЧЕНИЯ КОГЕРЕНТНЫХ ПУЧКОВ В ОПТИКЕ ДЕЛЕНИЕМ АМПЛИТУДЫ
Кривые равного наклона (интерференция от плоскопараллельной пластинки).
Поверхность плоскопараллельной пластинки из прозрачного материала
освещается точечным источником монохроматического света (рис. 4.16). В
произвольную точку А, расположенную по ту же сторону пластинки, что и
источник S, приходят два луча: один, отраженный от верхней, другой - от
нижней поверхностей. Оба луча исходят из одного и того же источника и,
являясь
Рис. 4.16 Рис. 4.17
когерентными, дают нелокализованную интерференционную картину.
Интересно рассмотреть случай, когда источник находится в бесконечности,
т. е. отраженные от поверхности лучи идут параллельно и наблюдение
производится глазом, адаптированным на бесконечность или же в фокальной
плоскости обьектива телескопа. В этом случае оба интерферирующих луча,
идущих от S к А, происходят от одного падающего луча SA1 (рис. 4.17). В
зависимости от разности хода лучей в точке А будут наблюдаться максимум и
минимум. Так как интерференционная картина определяема оптической
разностью хода между интерферирующими лучами, то необходимо найти эту
разность. Вследствие того что оптические длины (произведение
геометрической длины пути луча на показатель преломления среды, в которой
распространяется луч) всех прошедших
85
через линзу лучей в пределах линзы равны, то любая разность хода между
интерферирующими лучами возникает от точки М. до плоскости DQ:
Предыдущая << 1 .. 27 28 29 30 31 32 < 33 > 34 35 36 37 38 39 .. 185 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed