Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Гибсон У. -> "Принципы симметрии в физике элементарных частиц" -> 81

Принципы симметрии в физике элементарных частиц - Гибсон У.

Гибсон У., Поллард Б. Принципы симметрии в физике элементарных частиц — М.: Атомиздат, 1979. — 342 c.
Скачать (прямая ссылка): principisimmetriivfizike1979.pdf
Предыдущая << 1 .. 75 76 77 78 79 80 < 81 > 82 83 84 85 86 87 .. 149 >> Следующая


Ее можно представить в виде <

е (0) = Тг{/Л7+}/Тг {}Df+},

где D' 1 = рг ± RplR+.

N)

188
Из (6.81) — (6.83) находим

Р1'±Яр‘Я+ = ( J,

I У

где оау означает матрицу Паули для протона, т. е.

¦а ’

Таким образом,

е (0) =-----------^ •. (6,84>

ХаХь\

Суммирование здесь проводится по всем индексам спиральности.

Представим поперечную поляризацию протона, рожденного при рассеянии на неполяризованной мишени х, формулой

'J ^ Р'« = 2(25+1) ^ (6‘85)

с с а Ь а

где J(0) есть дифференциальное сечение

г(9) = ^пг ? l^vweip- (6-ад

XJv. ,ХЛХ, с а а о

Тогда из Т’-инвариантности для упругого рассеяния (6.70) имеем

Отметив, что фазовый множитель равен ±1, и воспользовавшись тождеством

(-1)Ас~АсК)л'л =(стАл'.

с с С с

преобразуем формулы (6.85) к виду

2

2 (2s + 1) - ч” у' \кс %акЪ • \ V

X ( j)V-V-V-7'** ^ \}-xa+h+K~kd =

_ 2(2s+l) ^ (0y^KcK’/KaKb ’^c^d -^c^d ’ (6.87))

Сравнивая (6.87) и (6.84), получаем равенство поляризация—¦ асимметрия:

Ру' (0) = е (9)- (6.88>

Оригинальный вывод этого равенства для случая рассеяния частиц спина 1/2 на частицах спина 1/2 приведен в работах [187] и [54], в которых исследовался наиболее общий оператор перехода, инва-

189»
риантный относительно вращений, пространственной инверсии и обращения времени. Авторы работ [20, 21] указали, что равенство выполняется независимо от инвариантности относительно пространственной инверсии. Если не использовать формализм спираль-иости, а квантовать-спины вдоль нормали к плоскости рассеяния, •то доказательство упростится.

Из замечаний, сделанных в начале этого раздела, следует, что для того чтобы использовать равенство (6.88) для проверки Г-ин-вариантности, надо исследовать р—р-рассеяние или рассеяние протонов на ядрах с ненулевым спином. Равенство поляризация — .асимметрия при р—р-рассеянии проверено уже различными авторами. Измерения, проведенные авторами работ [103, 1 и 104] в области энергий от 150 до 210 Мэе, и измерения [191] при энергии €00 Мэе показали, что оно справедливо в пределах погрешностей эксперимента. Амплитуда с Г-нарушением, согласно оценке, проведенной в этих работах, не превышает нескольких процентов.

§ 6.6. проверка инвариантности

ОТНОСИТЕЛЬНО ОБРАЩЕНИЯ ВРЕМЕНИ В ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ

Электромагнитные взаимодействия адронов и лептонов можно рассмотреть отдельно. Символически запишем это так:

_ г/аДР I гглепт

ЭМ - лэм т “эм

Точное описание электромагнитного взаимодействия заряженных лептонов (электрона и мюона) дает квантовая электродинамика. Гамильтониан в этой теории формально инвариантен относительно обращения времени. Это косвенное доказательство инвариантности относительно обращения времени гамильтониана

о-лепт эм *

Круг фактов, свидетельствующих в пользу инвариантности относительно обращения времени при электромагнитном взаимодействии адронов, более ограничен. Малость величины е2}Ис означает, что электромагнитный процесс с достаточной точностью представляется процессом первого порядка, определенным в п.6.2.5. Следовательно, простая проверка с помощью детального равновесия в реакциях вида y+a^b + с не дает результата, так как этот метод не чувствителен к Г-нарушениям. Для проверки взаимности необходимо провести подробный анализ по спинам и импульсам.

Аналогично электрон-протонное рассеяние хорошо описывается процессом однофотонного обмена, показанным на рис. 6.3. Кружок, представляющий взаимодействие виртуального фотона с протоном, задается матричным элементом оператора электромагнитного то-жа /ц между двумя состояниями протона. Из лоренц-инвариант-ности и закона сохранения четности следует, что этот элемент можно представить в виде

<Р' I /и I Р> = «(р') (Тц F1 + otlv qv F2 + F,} и (p).

'190
Здесь ы(р) и й(р')— спинорные волновые функции Дирака; Fs — форм-факторы, зависящие только от -инвариантного квадрата четырехмерного импульса q2\ qц —импульс, передаваемый нуклону. Эрмитовость оператора тока требует, чтобы форм-факторы были-действительны. Кроме того, можно показать, что инвариантность-относительно обращения времени требует, чтобы F\ и F2 были вещественны, a F3— чисто мнимым. Таким образом, если Г-инвари-антность выполняется, то F3 = 0. Однако из закона сохранения, плотности заряда — тока Цд]'ц/дх = 0 также следует, что F3 =
Предыдущая << 1 .. 75 76 77 78 79 80 < 81 > 82 83 84 85 86 87 .. 149 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed