Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Гаевой А.И. -> "Справочник по физике для поступающих в ВУЗы" -> 84

Справочник по физике для поступающих в ВУЗы - Гаевой А.И.

Гаевой А.И. Справочник по физике для поступающих в ВУЗы — Наукова думка, 1968. — 358 c.
Скачать (прямая ссылка): spravochnikpofizike1968.djvu
Предыдущая << 1 .. 78 79 80 81 82 83 < 84 > 85 86 87 88 89 90 .. 121 >> Следующая


Рнс. 97.

240
станет равным нулю. В этом случае говорят, что сетка полностью запирает лампу.

Следовательно, изменяя потенциал сетки, можно управлять анодным током, увеличивая или уменьшай его.

1) Какое явление называется термоэлектронной эмиссией?

2) От чего зависит величина анодного.тока, проходящего через

ДИОД?

3) Что такое ток насыщения?

4) В чем заключается принцип действия двухэлектродной электронной ламп» как выпрямителя?

Б) Как влияет сетка в трехэлектродной лампе на величину анодного тока?

Глава XVIII. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ

§ 103. Колебательный контур и свободные колебании

Основным элементом радиотехнических устройств являетря колебательный контур. Прежде чем рассмотреть процессы, происходящие в таком контуре, вспомним колебания пружинного маятника (см. § 29). Мы видели, что при механических колебаниях происходит пе- .+ ni^ _________Ii__ _r_in + _¦ •_

риодическое превращение энер- IdJT I Jl1 rTl J 1 I XTnrTI гни системы из кинетической , в потенциальную и обратно. Аналогичные процессы происходят также при электрический колебаниях. P Qg

Простейший электрический '

колебательный контур состоит

нз конденсатора € и индуктивности L, соединенных между собой.

Предположим, что мы, разомкнув контур, зарадили конденсатор С. Между пластинами конденсатора возникнет электрическое nojje, обладающее некоторой энергией (рис. 98, о). Замкнем теперь конденсатор на индуктивность L- Конденсатор начнет разряжатьси, и его электрическое поле будет уменьшаться. При этом в контуре возникнет электрический ток, а в катушке индуктивности появится магнитное поле.

241
Через некоторое время, равное четверти периода колебания T j » конденсатор разрядится полностью и электрическое поле исчезнет совсем. Однако магнитное поле при этом достигнет максимума, а следовательно, энергия электрического поля превратится в энергию магнитного поля (рис. 98, б).

В последующие моменты времени магнитное, поле будет исчезать, так как нет токов, его поддерживающих. Это исчезающее поле вызовет ток самоиндукции, который в соответствии с законом Ленца поддерживает ток разряда конденсатора и будет, следовательно, направлен так же. Поэтому конденсатор будет перезаряжаться и между его пластинами появится электрическое поле противоположного направления. Через время, равное половине периода колебания j <

магнитное поле исчезнет вовсе, а электрическое поле достигнет максимума, т. е. энергии магнитного поля вновь превратится в энергию электрического поля (рис. 98, в). В дальнейшем конденсатор снова будет разряжаться, и в контуре возникнет ток, направленный противоположно току в предыдущей стадии процесса. Через время T

конденсатор вновь окажется разряженным, а энергия электрического поля превратится в Энергию магнитного поля (рис. 98, г) и т. д. Через промежутки времени, равные полному периоду колебания Т, электрическое состояние контура будет таким же, как и в начале колебаний (рис. 98, а).

Процесс периодического изменения напряженности магнитного поля и напряженности электрического поля называется электромагнитными колебаниями. При этом электрическое поле периодически превращается в магнитное, а магнитное опять в электрическое.

Если омическое сопротивление контура равно нулю, то указанный процесс будет продолжаться неограниченно долго и в коитуре возникнут незатухающие колебания.

Механические колебания, возникающие под действием сил, развивающихся в самой колебательной системе (сил упругости), называют собственными колебаниями. Аналогично этому электрические колебания, возникающие в контуре, которому был сообщен некоторый запас энергии, и поддерживаемые возникающим. в контуре индукционным током, называются собственными электрическими колебаниями. Период собственных колебаний T в контуре зависит от индуктивности катушки L и от емкости конденсатора С:

т=2п Vlc.

242
Формула эта впервые была получена английским физиком В. Томсоном и поэтому названа его именем.

Если бы сопротивление контура равнялось нулю, то колебания, возникающие в контуре, были бы незатухающими. В действительности же сопротивление всегда отлично от нуля, поэтому энергия, вначале запасенная в контуре, непрерывно расходуется иа выделение тепла. Вследствие этого интенсивность электрических колебаний постепенно уменьшается, т. е. со временем уменьшается и заряд, возникающий иа обкладках конденсатора, и максимальное электрическое поле, возникающее между пластинами конденсатора, а также и магнитное поле, возникающее в катушке индуктивности. Следовательно, будет уменьшаться и сила тока в контуре, т. е. колебания будут затухающими.

§ 104. Вынужденные электрические колебания и их генерирование

Рассмотрим вначале колебания маятника. Колебания, которые происходят под действием внешней периодической силы, называются вынужденными. Вынужденные колебания происходят с частотой, определяемой частотой изменения внешней вынуждающей силы. Так как вынужденные колебания поддерживаются внешней силой, то амплитуда их может быть постоянной, т. е. можно получить незатухающие колебания.
Предыдущая << 1 .. 78 79 80 81 82 83 < 84 > 85 86 87 88 89 90 .. 121 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed