Справочник по физике для поступающих в ВУЗы - Гаевой А.И.
Скачать (прямая ссылка):
Rti
ростыо t»0l а поэтому ее путь до встречи A1 = v0t — . За это н
Mti я
время I первая тарелка опустилась на высоту A2 = тр • Сложив эт®
равенства, получим: A1^-A2=P0/. Ho A1^-A2 = A, а А = максн мальная высота, иа которую поднимается тарелка. Следователь^ J
0O = V• Поэтому h — t V2gh , отсюда t = ¦ /l____________ Подставл^
V2gA ¦ '
это значение времени в формулу высоты, иа которой произошла* встреча тарелок, получим A1 = 0.75А; A1 — 4,5 м.
'32. Пути, проходимые первым и вторым телом, соответствен»!
ryt8 nfZ
равны A1 = V0I — Sg- и A2 = v0t + ¦ По условию задачи A1 + Aa
= ?. Тогда
v0t + V0t = ~, a t = ^ = 2 сек.
Встреча произойдет на высоте A1 = v0t — ; A1 = 140 м. Скорости
тел соответственно равны V1 = V0- gt; V1 = 60 м/сек и v2 = vb -f gГ, 1
37. Тело / двигалось равномерно; тело Il вышло Йз состояния покоя в момент времени, соответствующий началу отсчета времени, и двигалось некоторое время равноускоренно, а затем равномерно; тело III некоторое время покоилось, затем двигалось равноускоренно; тело IV двигалось равнозамедленио, причем в момент времени, соот-
ветствующий точке излома графика, его ускорение по абсолютному значению увеличилось. С наибольшим ускорением двигалось тело ///.
39. Сцепки поезда имеют определенную прочность. Если паровоз резко трогается с места, то в сцепках возникает напряжение растяжения, иногда превышающее предел прочности. Вероятнее всего, разрыв произойдет в сцепках, ближайших к паровозу, гле сила натяжения сиепок наибольшая.
40. Молоток насаживают ударами рукоятки о массивный предмет или ударами Какого-либо предмета по торцу рукоятки. В первом случае используется инерция движущегося молотка, а втором — ииерция покоящегося молотка.
41. Для этого нужно резким движением выдернуть лист из-под чернильницы.
42. Чтобы груз резко не трогался с места, так как может произойти разрыв каната.
43. Можно. Один конец веревки следует привязать к автомобилю, а другой — к дереву близ дороги так, чтобы веревка была туго натянута, и затем тянуть за середину веревки под прямым углом к ее
направлению.
44. Когда провод почти не имеет прогиба.
45. 1000 н; 1730 н.
46. 'Сила сопротивления воды уравнрвешивается равнодействующей сил тяги буксиров, которая определяется по теореме косинусов; она равна 81 кн.
47. Силы натяжения проволок F1 и F2 (рис. 161) численно равны соответствующим составляющим веса фонаря (P1 и Pi) по направлениям проволок, которые определяются по теореме синусов:
_Р*_______Р_ . Pi P
sina sin (в + Р) ’ sin P — sin (a + Р) * откуда P2 = 394 я; P1= 376 я.
48. Чтобы мачта не изгибалась, равнодействующая F cm'F1 и Ft должна быть направлена вдоль мачты, т. е. по линии OB. По теореме
сннусов имеем — =S ІІЕІ! а sjn у _ _ .. . _ ;
Fi sin <f8 Y1 АО уAB* 4 PB2 5
sin ?»=g? = уШ^Г0Ві = ГЗ \ следовательно> g = 1,56.
49, а) Ускоренно; б) замедленно; в) равномерно;
Рис. 161.
БО. Прямолинейно равноускоренно, если равнодействующая е падает с направлением скорости; или равнозамедленно, если наї* ленне равнодействующей противоположно направлению скорости.
51. Во время приседания прогиб доски уменьшится, при в лении — увеличится.
52. Величина ускорения книги относительно лифта зависит не направления движения лифта (направления скорости), а от напра* ния ускорения лифта. Если ускорение лифта направлено вверх, ускорение книги будет равно g ф а. Если же ускорение лифта иа лено вниз, то ускорение квиги будет равно g — a.
55. Коэффициент т
я .ft = —
Сила трения F в даииом
чае является силой, замедляющей движение, и в соответствии со в рым законом Ньютона она равна F = та. Так как конечная скорс^
автомобиля равна нулю, то a = Отсюда к =
56. На движущееся вверх тело действуют BBe1CHflH: сила на ження веревки и вес тела. Уравнение движения имеет вид: для п вого случая F —P = та, или F == P + tna = т (g + а); для второ случая F1-P= Itta1, нли F1 = P + тах = m{g + ах). Разделив п вое равенство на второе и решив относительно искомой силы, и--
Fia=FLb; F!= 168 н.
g + a
57. Показание динамометра равно удвоенной силе натяже шнура, которая с обеих сторон блока одинакова. Уравнения движения дли каждого груза следующие:
P
P-Fh = — a; P1-8
Исключив из этих равенств ускорение а и решив уравнение относительно силы натяжения нитн, получим:
,, 2 PP1 ' or 4 PP1
fH- FqrF1 • тогда F~ ------------
58. Уравнения движения грузов будут та= Fn — Ft и Iti1U = = Pi — Fh. Отсюда Ft = P1 — и (т -|~ In1). Ускорение а определяется по формуле о = ~. Следовательно, Ft= P1 — — (m -{- W1). Коэффи-
59. Составляющая F1 силы тяги F численно равна сумме двух сил: ускоряющей Fy и трения Fr, т. е. Fl-Fy+ Fr. Из рис. 162 и
условия задачи следует: F1 = Fi = 2' в
= * ,P+ (P-P2)1 = Z^2P-Тогда =2 с-М (2Р-
- TTsl * откуда
'Vif
l+k)V2
: P =s 420 н.
F' = fcP+—a; F =
196 h
Рис. 162.
60. Натяжение веревки по обе стороны от блока одинаковое, массы учащихся, согласно условию зада<ш, также одинаковы, поэтому относительно блока их скорости н ускорения будут одинаковыми. Отсюда следует: а) что оба учащихся достигают блока одновременно
