Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Фок В.А. -> "Теория пространства, времени и тяготения" -> 154

Теория пространства, времени и тяготения - Фок В.А.

Фок В.А. Теория пространства, времени и тяготения — М.: Технико-теоретическая литература, 1956. — 504 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaprostranstvavremeniityagoteniya1955.djvu
Предыдущая << 1 .. 148 149 150 151 152 153 < 154 > 155 156 157 158 159 160 .. 167 >> Следующая

VII
и пользуясь значением (95.47) для 1 jh, получаем
т = 6 • 109 лет, 1 о = 6- 108 лет J
и по формуле (94.40)
Т = 3,2 • 109 лет.
(95.58)
(95.59)
Необходимо отметить следующее. Из формулы (95.53) отношение т/о
получается вещественным только в том случае, когда величина Ь меньше
единицы, т. е. когда плотность р*. при данном h, достаточно мала (как
это, повидимому, и есть на самом деле). Значениям b > 1 также
соответствует решение уравнений Эйнштейна, но использованные нами
конформно-галилеевы координаты здесь неприменимы, так как они становятся
комплексными. Правда, вместо них можно ввести другие координаты, которые
будут вещественными, но получаемое при b > 1 выражение для ds2 приводило
бы к столь странным представлениям о свойствах пространства и времени
(конечный объем, периодически меняющийся во времени, и т. п.), что едва
ли можно придать ему физический смысл. Поэтому решения, соответствующего
случаю ?> 1, мы здесь не рассматриваем. (Это решение также было найдено
А. А. Фридманом).
Что касается исследованного нами решения, соответствующего случаю b < 1
(пространство Фридмана-Лобачевского), то по поводу него можно сделать
следующие замечания.
Прежде всего, неправильно видеть в нем какую-то "модель мира в целом":
такая точка зрения представляется неудовлетворительной в философском
отношении. Пространство Фридмана-Лобачевского может, самое большее,
служить фоном для ограниченного числа галактик, подобно тому, как
галилеево пространство служит фонш" для объектов, подобных Солнечной
системе.
Самая применимость уравнений Эйнштейна в их классическом виде к таким
огромным пространствам не является столь бесспорной, как их применимость
в более ограниченных масштабах. Не исключено, что для космических
масштабов эти уравнения потребуют изменения или обобщения.
Из следствий, к которым приводит рассмотренное нами решение, наиболее
парадоксальным является, пожалуй, относительная краткость периода времени
Т, протекшего с тех пор, как галактики были близки друг к другу. Это
время сравнимо с возрастом земной коры, определяемым по радиоактивному
распаду урана, между тем как естественно было ожидать, что "космические"
масштабы времени гораздо больше "земных".
Самый же факт "разбегания" галактик, при всей его неожиданности,
настолько хорошо установлен, что сомневаться в нем не приходится.
Необычайно большое количество двойных звевд таюкг
§ 96]
РАЗВИТИЕ ТЕОРИИ ТЯГОТЕНИЯ
465
говорит о том, что, возможно, не только галактики, но и звезды были в
прошлом расположены гораздо гуще.
При оценке теории необходимо также иметь в виду, что она представляет
успешную попытку решить упомянутый в § 94 парадокс Зелигера, возникающий
при рассмотрении равномерной плотности масс в евклидовом пространстве.
Поэтому нам представляется несомненным, что изложенная здесь теория А. А.
Фридмана является важным шагом в изучении пространств космических
масштабов.
§ 96. Развитие теории тяготения и теории движения масс (критический
обзор)
Основная работа Эйнштейна, положившая начало теории галилеева
пространства и времени, вышла в свет в 1905 г. под заглавием "К
электродинамике движущихся тел". В ней были впервые сопоставлены принцип
постоянства скорости света и принцип относительности, согласно которому
законы физики должны быть независимы от выбора инерциальной системы
координат. Согласование этих двух принципов потребовало пересмотра
понятий пространства и времени и привело к теории единого пространства-
времени, получившей название теории относительности. Заметим, что это
название еще не фигурирует в заголовке работы Эйнштейна.
Принцип относительности отражает однородность пространства-времени,
однородность же математически означает наличие группы преобразов"ний, а
именно преобразований Лоренца, дающих переход от одной инерциальной
системы к другой. Форма законов физики должна учитывать о но юдность
пространства-времени. Это требование означает, что у ^внения, выражающие
законы физики, должны быть коварьангны по отношенью к преобразованиям
Лоренца. В этом заключается все содержание теории относительности
Эйнштейна.
Указанное требование имеет огромное эвристическое значение, так как
сильно ограничивает возможную форму законов физики. Поэтому
неудивительно, что применения теории относительности необозримы и
касаются всех областей физики.
В период между 1ои5 и 1915 гг. Эйнштейн работал над созданием своей
теории тяготения. В 1916 г. была опубликована его фундаментальная работа
под заглавием "Основы общей теории относительности". Заглавие это
отражает точку зрения Эйнштейна на созданную им тео лло тяготения - точку
зрения, которую нельзя при-знато правильной. Как мы показали еще во
Введении, теория тяготения представляет развитие теории галилеева
пространства не в смысле расширения или обобщения понятия
относительности, а, наоборот, в смысле ограничения этого понятия. Понятие
относительности связано со свойством однородности, а этим свойством в
Предыдущая << 1 .. 148 149 150 151 152 153 < 154 > 155 156 157 158 159 160 .. 167 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed