Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Эйнштейн А. -> "Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1" -> 76

Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 - Эйнштейн А.

Эйнштейн А. Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 — М.: Наука, 1965. — 702 c.
Скачать (прямая ссылка): sobranienauchnihtrudovt11965.djvu
Предыдущая << 1 .. 70 71 72 73 74 75 < 76 > 77 78 79 80 81 82 .. 263 >> Следующая

(3)
Я* = с (€*€* + $"$*)
ит. д., получаем
207*
К теории статического гравитационного поля
1912 г.
Следовательно, выражение для пондеромоторной силы с точностью до
множителя с совпадает с выражением, указанным Г. А. Лоренцом. Второй член
в левой части соответствует приросту электромагнитного импульса единицы
объема. Если пространственные производные с равны нулю, т. е.
гравитационное поле отсутствует, то соответствующий левой части
соотношения^) прирост импульса единицы объема происходит, как и в
электродинамике, лишь за счет электромагнитных натяжений, без учета поля
тяжести. Однако при наличии гравитационного поля последний член в правой
части следует рассматривать как источник электромагнитного импульса.
Электромагнитное поле получает импульс от поля тяжести точно так же, как
и покоящаяся весомая масса, ибо в предыдущей работе показано, что
гравитационное поле передает в единицу времени покоящейся массе т
импульс-т grad с. Отсюда, например, получается, что излучение в полости
обладает тяжелой массой, в точности соответствующей его инертной массе;
этот результат уже содержится в уравнениях (1а) и выражении для
пондеромоторных сил, поскольку соотношение (4), выражающее закон
сохранения импульса, является следствием уравнений (1а). Заметим, что тя-
жесть электромагнитного поля определяется величиной (й2 -f- ф2), а не
собственной плотностью энергии (й2 + ф2), т. е. эквивалентна
пространственной плотности неподвижной инертной массы. Этого также
следовало ожидать, так как у (<?2 + ф2) представляет собой плотность
энергии, которую обнаруживает наблюдатель, пользующийся "карманными
инструментами". Следовательно, эта величина аналогична инертной массе в
соответствии с принятым нами определением последней.
Из этих рассуждений следует, что электромагнитное поле в свою очередь
оказывает обратное воздействие на гравитационное поле, выражение для
напряженности которого в статическом случае в соответствии с указанными
соображениями получается весьма просто, поскольку простран-
ственная плотность у (й2 + ф2) эквивалентна равной ей по величине
плотности неподвижной весомой массы. Мы не будем здесь останавливаться на
этом более подробно. Не будем также рассматривать здесв содержащийся в
уравнениях (1а)'закон искривления световых лучей в поле тяжести, так как
он уже был рассмотрен в первом приближении в сообщении по этому вопросу,
опубликованном нами в прошлом году3.
3 Статья 14.- Прим. ред.
208
18
К теории статического гравитационного поля
§ 3. Тепловые величины и гравитационное поле
Пусть в двух удаленных друг от друга областях, скорости света в которых
равны соответственно Cj и с2, помещены два тепловых резервуара Wx и W2.
Тогда, если один и тот же термометр ("карманный термометр"), приведенный
с ними поочередно в соприкосновение, покажет в обоих случаях одну и ту же
температуру Т* (температуру по "карманному термометру"), то резервуары
действительно должны иметь одинаковые температуры. Под "температурой" (Т)
понимается температура, определяемая циклом Карно. Мы поставим вопрос о
соотношении между температурами тепловых резервуаров Wi и W2.
Представим себе следующий круговой процесс. Пусть тело с "карманной"
температурой Т* получает из резервуара Wi "карманное" количество тепла
(?*, после чего это тело перемещается к резервуару W2. Затем это же самое
количество тепла Q* передается от тела тепловому резервуару W 2 при
"карманной" температуре Т*, и, наконец, тело снова возвращается к
резервуару Wi.
Согласно результатам предыдущей работы, отданное или полученное тепло в
резервуарах в действительности равно
Qi=
Из известного соотношения
Qi 0_2
Тг Т2
сразу получаем
ci _ Тг
с% Т2*
Следрвательно, если два тепловых резервуара имеют одинаковую температуру,
измеренную "карманным" термометром, то их истинные (термодинамические)
температуры относятся как скорости света в соответствующих областях. Это
можно также выразить следующим образом: истинную температуру получают
умножением показания "карманного" термометра на с
Т = сТ\
Отсюда следует также, что два тепловых резервуара, находящихся в областях
с различным гравитационным потенциалом и соединенные проводниками тепла,
не принимают одну и ту же "карманную" температуру, а что последняя при
температурном равновесии обратно пропорциональна скоростям света.
14 а. Эйнштейн, том I 20ft
К теории статического гравитационного поля
1912 г.
Напротив, энтропия тела зависит только от его состояния, измеренного
"карманными" инструментами, а не от гравитационного потенциала. Это
следует, с одной стороны, из того, что тело может переместиться в область
с другим гравитационным потенциалом без изменения своего состояния,
измеренного "карманными" инструментами, без притока тепла, а с другой
стороны, - из только что найденных соотношений, поскольку они относятся к
двум равноценным телам, которые в различных областях испытывают
одинаковые изменения, измеренные "карманными" инструментами,
Предыдущая << 1 .. 70 71 72 73 74 75 < 76 > 77 78 79 80 81 82 .. 263 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed