Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Эйнштейн А. -> "Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1" -> 32

Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 - Эйнштейн А.

Эйнштейн А. Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 — М.: Наука, 1965. — 702 c.
Скачать (прямая ссылка): sobranienauchnihtrudovt11965.djvu
Предыдущая << 1 .. 26 27 28 29 30 31 < 32 > 33 34 35 36 37 38 .. 263 >> Следующая

кинетической энергии материальной точки видно, что оба выражения имеют
одинаковую форму; в отношении зависимости энергии от скорости
рассматриваемая физическая система ведет себя как материальная точка с
массой М, причем М зависит от энергии Е0 системы согласно формуле
Этот результат имеет чрезвычайно важное теоретическое значение: в
последнем соотношении инертная масса и энергия физической системы
выступают как однородные величины. Масса ц эквивалентна в смысле инерции
количеству энергии цс2. Поскольку Е0 можно отсчитывать от произвольного
значения энергии, мы никак не можем отличить "истинную" массу системы от
"кажущейся". Гораздо естественнее считать, что всякая инертная масса
представляет собой запас энергии.
В соответствии с нашим результатом закон постоянства массы выполняется
для отдельной физической системы только тогда, когда сохраняется ее
энергия; в этом случае он равносилен закону сохранения энергии. Конечно,
изменения массы в известных нам физических процессах всегда неизмеримо
малы. Например, убыль массы системы, отдающей 1000 гкал, составляет 4,6 -
10-11 г.
При радиоактивном распаде вещества освобождаются огромные количества
энергии; но достаточно ли велико изменение массы, чтобы его можно было
обнаружить.
По этому поводу Планк пишет: "Согласно И. Прехту 27, грамм-атом радия,
если его окружить достаточно толстым слоем свинца, выделяет в час 134,4 X
225 = 30 240 гкал. В соответствии с соотношением (17) уменьшение массы за
час будет равно
(16а)
(17)
30 240-419.105 .
_________________ О 1
9-1020
г = 1,41 • 10-6 мг.
27 J. Precht. Ann. Phys., 1906, 21, 599.
94
8
О принципе относительности и его следствиям
За год уменьшение массы составит 0,012 мг. Эта величина, конечно,, все
еще так мала, что она пока еще лежит за пределами экспериментальных
возможностей, особенно если учесть высокий атомный вес радия".
Напрашивается вопрос, нельзя ли достичь цели, применяя какой-либо-
косвенный метод. Пусть М - атомный вес распадающегося атома, тх, т% и т.
д.- атомные веса конечных продуктов радиоактивного распада;, тогда
2
где Е - энергия, выделяемая при распаде одного грамм-атома радиоактивного
элемента; ее можно вычислить, если известны энергия, выделяемая в единицу
времени при стационарном распаде, и среднее время распада. Успех
применения метода зависит в первую очередь от того,, существуют ли
радиоактивные превращения, для которых (М- Ът)/М не слишком мало в
сравнении с единицей. Для вышеупомянутого случая радия, если время жизни
последнего принять равным 2600 лет, получается
М - _ 12-10-6 • 2600 _ Л ллги 0
М 250 " U,UUU1Z.
Следовательно, если время жизни радия определено хоть в какой-то* мере
правильно, для проверки нашей формулы нужно было бы знать-атомные веса
соответствующих элементов с точностью до пятого знака. Это, конечно,
недостижимо. Однако не исключено, что будут открыты радиоактивные
процессы, в которых в энергию радиоактивных излучений превращается
значительно большая часть массы исходного атома, чем в случае радия. По
крайней мере, напрашивается вывод, что выделение энергии при распаде
одного атома различается для разных веществ не меньше, чем скорость
распада.
До сих пор молчаливо предполагалось, что такое изменение массы можно
измерить обычно применяемым для измерения инструментом - весами, т. е.
что соотношение
справедливо не только для инертной массы, но и для тяготеющей массы,,
или, другими словами, что инерция и тяжесть системы при всех
обстоятельствах строго пропорциональны. Например, мы должны были бы
предположить, что замкнутое в полости излучение обладает не только-
инерцией, но и весом. Эта пропорциональность между инертной и тяжелой
массой соблюдается без исключения для всех тел с достигнутой до-
95-
О принципе относительности и его следствиях
1907 г.
настоящего времени точностью, так что впредь до доказательства обратного
мы должны предполагать универсальность этой пропорциональности. В
последней главе настоящей работы мы приведем новый аргумент в пользу
этого предположения.
§ 12. Энергия и количество движения движущейся системы
Как и в предыдущем параграфе, рассмотрим свободно движущуюся в
пространстве систему, окруженную непроницаемой для излучения оболочкой.
Как и прежде, обозначим через Ха, Ya, Za и т. д. компоненты внешнего
электромагнитного поля, благодаря которому данная система обменивается
энергией с другими системами. С помощью метода, примененного при выводе
формулы (15), для этого внешнего поля получаем
d_
dt
Предположим теперь, что закон сохранения количества движения всегда
выполняется. Тогда та часть второго члена этого соотношения, в которой
интегрирование производится по поверхности оболочки, должна
представляться в виде производной по времени от величины Gx, полностью
определяемой мгновенным состоянием системы; величину Gx назовем ж-
компонентой количества движения системы. Найдем теперь закон
преобразования величины Gx. Применяя формулы преобразования (1) и (7) -
Предыдущая << 1 .. 26 27 28 29 30 31 < 32 > 33 34 35 36 37 38 .. 263 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed