Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Эйнштейн А. -> "Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1" -> 21

Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 - Эйнштейн А.

Эйнштейн А. Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 — М.: Наука, 1965. — 702 c.
Скачать (прямая ссылка): sobranienauchnihtrudovt11965.djvu
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 263 >> Следующая

скоростью распространяется по телу и через короткое время приводит к
ускорению тела, если за это время к телу не будут приложены другие силы,
действие которых скомпенсирует действие первой. Итак, если даже
релятивистская электродинамика верна, мы еще очень далеки от создания
динамики поступательного перемещения твердого тела.
Мы хотим теперь показать, что не только предположение о мгновенном
распространении какого-либо действия, но и вообще всякое предположение о
распространении действия со сверхсветовой скоростью несовместимо с
принципом относительности.
Пусть вдоль оси X системы координат (х, у, z) расположен материальный
канал, относительно которого некоторое действие может распространяться со
скоростью W. Пусть в точках х = О (точка А) и х = -f- I (точка В)
находятся покоящиеся относительно системы координат (х, у, z)
наблюдатели. Наблюдатель в точке А посредством упомянутого выше действия
посылает сигнал наблюдателю в точке В по материальному каналу, причем
этот канал не покоится, а движется со скоростью v " V) вдоль оси х в
отрицательном ее направлении. Тогда сигнал передается из точки А в точку
В со скоростью 7
W - v Wv *
' - уг
7 См. A. Einstei'n. Ann. Phys., 1905, 17, 891 (Статья 1, §5).
61
Об инерции энергии, требуемой принципом относительности
1907 г.
Таким образом, время Т, протекшее между отправлением сигнала из точки А и
его прибытием в точку В, равно
Wv
Скорость v может принимать любое значение, меньшее скорости V*
Следовательно, если, согласно нашему предположению, W V, то скорость v
всегда можно выбрать так, чтобы Т было меньше нуля. Этот результат
означает, что мы должны допустить существование передаточного-механизма,
при использовании которого действие (сопровождаемое волевым актом)
предшествует его причине. Хотя, по моему мнению, этот результат и не
содержит чисто логического противоречия, он настолько-противоречит всему
нашему опыту, что невозможность предположения, W V можно считать
достаточно обоснованной.
§ 4. Об энергии системы, состоящей из некоторого числа свободно
движущихся материальных точек
При рассмотрении выражения для кинетической энергии к материаль-ной точки
с массой р, движущейся со скоростью v,
бросается в глаза, что это выражение имеет вид разности, а именно:
Если интересоваться не кинетической энергией, а просто энергией е
движущейся точки, то е = к -f- const. В то время как в классической
механике произвольная постоянная в этом равенстве полагается для удобства
равной нулю, в релятивистской механике простейшее выражение для энергии е
получается, если нулевая точка энергии выбирается так 8, чтобы энергия
покоящейся материальной точки е0 равнялась рУ2. Тогда имеем
8 Следует отметить, что упрощающее предположение \iV2 = е0 является
одновременно выражением принципа эквивалентности массы и энергии, и в
случае-наэлектризованного тела с нулевой массой во представляет собой не
что иное., как его электрическую энергию.
Krt=w(ir;
"2
7
Об инерции энергии, требуемой принципом относительности
На таком выборе нулевой точки энергии мы и остановимся в дальнейшем.
Введем теперь снова две равномерно движущиеся относительно друг друга
системы координат (х, у, z) и (?, т), ?). Пусть некоторая масса р.
движется относительно системы (?, т], ?) со скоростью w в направлении,
составляющем с осью ? уголф. Если использовать соотношения, приведенные в
§ 5 цитированной выше работы 9, то легко определить энергию е
материальной точки в системе (х, у, z)
VW COS ф 1 + уг
8 - п J72 . - - -
/1-( V2JV2) /1~( W*JV2) '
Если имеется несколько материальных точек с различными массами,
скоростями и направлениями движения, то для общей энергии Е получаем
выражение
е = -f=L-{2 pf* ¦ =L_, Л + * = =¦ /5.
Vi - (v/V)2 У 1 - {wjVf J /1 - (vJV)* I /1 - (И7/У)* J
До сих пор мы никак не ограничивали движение системы (?, т], ?)
относительно движущихся масс. Мы можем теперь и в дальнейшем под^ чинить
движение системы (|, Г), ?) однозначно определяющим его уело-виям:
XT л XI И-Мц _ л
^ V1-4V? ' п /1- Щу)г '
_ А
ь уг- {wivf
где wz, w-n, wz, - компоненты скорости w. Этому ограничению в
классической механике соответствует условие равенства нулю количества
движения системы масс в системе (|, т), ?). Тогда получаем
Е = - -) 1 --,
['-'Г Yi~(w/vy J Yl-(v/V)*
или, если ввести энергию системы масс Е0 относительно системы (?, р, О, Е
= -Vй 1
F2 /1_(г,/Р)2 *
Если мы сравним это выражение с выражением для энергии некоторой 9 См. A.
Einstein. Ann. Phys., 1905, 17, 891 (Статья 1).
63
Об инерции энергии, требуемой принципом относительности
1907 г.
материальной точки, движущейся со скоростью г;,
е = pV* f L .¦,
/1 - {vfVf '
то придем к следующему результату: благодаря зависимости энергии от
состояния движения системы координат, к которой отнесен процесс, систему
равномерно движущихся материальных точек можно заменить одной
единственной материальной точкой с массой ц = EJV2.
Таким образом, система движущихся материальных точек - взятая как целое -
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 263 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed