Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Эддингтон А.С. -> "Теория относительности" -> 92

Теория относительности - Эддингтон А.С.

Эддингтон А.С. Теория относительности — М.: ОНТИ, 1934. — 508 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaotnositelnosti1934.djvu
Предыдущая << 1 .. 86 87 88 89 90 91 < 92 > 93 94 95 96 97 98 .. 176 >> Следующая


После того как мы получили теперь две точки соприкосновения с физическим миром, возможно уже замкнуть круг наших рассуждений. Во-первых, существует цепь чисто дедуктивных заключений, ведущая от математического интервала к математическому тензору энергии. Во-вторых, цепь связывает физические проявления тензора энергии и интервала; она ведет от материи, определенной теперь с помощью тензора энергии, к интервалу, который при этом рассматривается как результат измерений, произведенных с этой материей. Нам еще предстоит изучение этой второй цепи.

Если бы действительная материя не имела пияаких других свойств, кроме тех, которые заключаются в функциональной форме выражения

G4 —4 gG,

н- 2 V-

то, я думаю, измерения с ней были бы невозможны. В самом деле, свойство, делающее материю доступной измерению, есть ее прерывность (не обязательно в строгом смысле, но прерывность с макроскопической точки зрения, т. е. атомистическое строение). До сих пор мы только одни раз сделали попытку использовать найденную нами материю для измерения интервала — именно при исследовании динамики частицы в п. 56; при этом нам пришлось предположить существование дискретных частиц. При этом предположении Sibi замкнули тогда круг наших исследований для одного из важнейших пробных тел — для движущейся частицы, геодезическое движение которой используется в астрономии для сравнения интервалов. Ho только в начале следующей главы мы займемся более общей теорией применения материи для целей измерения интервалов. Мы увидим тогда, как существенно этот замкнутый круг идей определяет тот взгляд на структуру мира, который находит себе выражение в нашей формулировке законов механики.

Специальная особенность нашего отношения к природе заключается в том, что мы придаем особое значение всему постоянному, перманентному; на том же основании нам кажется гораздо
27S

Релятивистская механика

более значительным создание чего-либо внутри области, чем обыч-Iioo вхождение объекта через границу области. Когда, например, мы исследуем, и.'д; зависит инвариант от переменных, введенных для описания мира, мы придаем гораздо большее значение таким изменениям, которые сводятся к созданию нового, чем таким, которые представляют собой простые перегруппировки. Может быть, именно поэтому гамильтонова производная инварианта представляет собою гораздо более важную для нас величину, чем, наиример, обыкновенная производная. Благодаря своей «созидающей » способности гамильтонова производная представляется нам активным агентом, действующим в пассивном поле пространства-времени. До тех пор, пока мы не примем во внимание эту специальную особенность наших практических склонностей, метод Гамильтона с его устранением граничных интегралов будет казаться нам несколько искусственным. В действительности же гамильтонов метод является, наоборот, естественным для вывода физических величин, являющихся основными в нашей картине мира, так как он основывается на тех принципах, которые и обусловливают основное значение этих физических величин. Специальная форма метода Гамильтона, известная под именем принципа наименьшего действия и исследующая, в частности, гамильтоновы производные, обращающиеся в нуль, повидимому не допускает очень общих применений. Во всяком случае она представляется более приспособленной для того, чтобы давать изящные математические формулы, чем приводить к новым физическим точкам зрения. Установить равенство или тождество двух физических величин, конечно, гораздо проще, чем размышлять над поведением величипы, которая представляет их разницу, даже в том случае, если эта величина возможно отличается важным свойством, заключающимся в том, что она не может.существовать!

Согласно точке зрения, которую мы установили в этой главе, закон тяготения G = О нельзя рассматривать как выражение естественной структуры пространства-времени, которая насильственно нарушается только в тех точках, где находится какой-либо внешний агент (материя). Различие же заполненного и незаполненного пространства получается на основе нашего особого представления о пространстве-времени, которое, как мы видел», заключается в том, что гамильтоновы производные главного инварианта G выступают в качестве активных агентов на пас-
6?'. Итоги

27.9

сивном фоне. Поэтому те области, в которых эти производные равны нулю, мы считаем пустыми и закон G == 0 лпшь и выражает это различие.

Обычная потенциальная энергия поднятого вверх груза не считается в нашей теории энергией и поэтому не входит в выражение тензора энергии. Она оказывается излишней, так как свойство нашего тензора энергии было формулировано в виде общего закона, более простого с абсолютной точки зрения, чем формальный закон сохранения. Потендиальная энергия и количество движения t^, которые нам нужны, если мы хотим удержать формальный вид закона сохранения, не образуют тензора; их нужно рассматривать как математическую фикцию, а не как представление каких-либо имеющих физический смысл мировых соотношений. Псевдо-тензор энергии можно по произволу создавать или уничтожать, выбирая соответствующим образом систему координат, и он не обращается обязательно в нуль в мире, не содержащем тяготеющей материи (в плоском мире). Поэтому невозможно считать его чем-то аналогичным действительному тензору энергии.
Предыдущая << 1 .. 86 87 88 89 90 91 < 92 > 93 94 95 96 97 98 .. 176 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed