Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Эддингтон А.С. -> "Теория относительности" -> 124

Теория относительности - Эддингтон А.С.

Эддингтон А.С. Теория относительности — М.: ОНТИ, 1934. — 508 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaotnositelnosti1934.djvu
Предыдущая << 1 .. 118 119 120 121 122 123 < 124 > 125 126 127 128 129 130 .. 176 >> Следующая

Макроскопические уравнения

367

нетизма в случае, когда макроскопические уравнения вещества не имеют изотропного характера, отошлем читателя к работе де Дондера ‘). Де Дондер вводит величины (F), которые являются чем-то средним между F^ и И. Это имеет отношение к трудности, возникающей при введении плотности действия и тензора энергин на основании рассмотренных в этом параграфе понятий. Из наиболее естественной формы плотности действия F^lF4 путем гамильтонового дифференцирования получается для тензора энергии, выражение:

совершенно аналогичное (77.2). Расходимость этого тензора не дает однако ожидаемого выражения механической силы F Н™

или F J*. С другой стороны, если взять величины (Fv)) т0

— —JlV

плотность действия принимает симметричный вид Fliv F и вывод выражения F Fia для механической силы удается без всяких затруднений.

Макроскопически непрерывные величины, во всяком случае являются фикциями, н имеется известный произвол в выборе тех фиктивных величин, которые мы склонны рассматривать как обобщение величин, первоначально определенных для пустого пространства. Согласно первоначальному пониманию теории Максвелла электрическое смещение было величиной, существенно отличной от электрической силы, и поляризация среды выражалась только в изменении констант в уравнениях, связывавших обе величины. Согласно же новейшему пониманию обе величины, смещение и сила, по существу являются одним и тем же, и благодаря наличию поляризации среды численные значения обеих величин (в среднем) увеличиваются. Метод де Дондера соответствует последнему представлению и является, повндимому, лучшим приближением к процессам, действительно разыгрывающимся в микроскопических областях. Вместе с тем представляется желательным сохранить также введенные выше величины F и 11“. Их теоретический интерес заключается прежде всего в том, что они подсказывают возможное обобщение теории Максвелла в напра-

*) Т. de Donder, С. R. 9 июля 1923 г.: см. также La gravitique Einsteinienne.
Электричество

влении введения при некоторых обстоятельствах, например внутри электрона, двух независимых электромагнитных тензоров (кова-риантного и контравариантного). Это представление лежит в основе теории материи, развитой Г. Ми.

Добавим, наконец, несколько замечаний о связи выводов пп. 76, 77 с макроскопической теорией. Уравнение (76.2), из которого определяютса механические действия электромагнитного ноля, является существенно макроскопическим уравнением, в котором содержатся результаты экспериментов с материей в больших областях. Отсюда еще не следует, что они имеют место также для одного электрона; повидимому, они как раз и неприменимы в последнем случае.

Это ограничение сферы действия указанного уравнения несколько Затемняется тем фактом, что эмпирически найденный'закон движения отдельного электрона обладает сходством с (76.2), способным ввести в заблуждение. Ho мы уже раз7>яснили в п. 80, что «действующая» при этом на электрон сила будет равна J' , где F' есть внешнее приложенное поле, а н.е измененное присутствием ускоренного электрона «наличное» в действительности поле F^. При макроскопическом непрерывном распределении четырехмерного вектора , тока разница между F и F' не играет роли, если мы не рассматриваем поляризации; но при дискретном распределении Электронов F — F' будет того же порядка величины, что и F', и при том как раз в тех точках, которые нас интересуют, т. е. там, где ф 0. Согласно п. 80 условие для пустого пространства F F^s = 0 должно быть заменено требованием, чтобы интеграл от F Fv^, взятый по всему электрону, равнялся нулю, или каким-либо иным эквивалентным этому по существу условием. Наличие интегрального уравнения в законах физического микрокосма согласуется с современными представлениями.

Уравнение (76.2) привело нас к выражению E1tj для электромагнитного тензора энергии. Поэтому этот тензор также относится только к макроскопическому электромагнитному полю и, следовательно, не имеет ничего общего с силами большой величины внутри атомов и между НИМИ. Затем МЫ видели, что весь тензор энергии, для которого тождественно выполняется закон сохрайе-ния, составлен из двух частей ЛГ и , которые можно рас-
82. Макроскопические уравнения

369

одатривать как доли от непрерывно распределенной материи и непрерывного электромагнитного поля. Вопрос о том, можем ли мы обойтись без Hf , при макроскопической трактовке не имеет смысла, так как в этом случае вообще нельзя рассматривать полей отдельных Электронов.

При переходе к «микроскопическому» рассмотрению МЫ исходим из предположения, что состояние мнра в каждой точке может быть описано при помощи величин н р . В этом случае мы также формально образуем общие выражения и на основании (54.3) и (77.2). Выражение T , очевидно, сохраняет свое значение, так как оно тождественно удовлетворяет закону сохранения; но выражение E , с другой стороны, представляет интерес лишь постольку, поскольку его можно рассматривать как аналог первоначальному электромагнитному тензору энергии, существующему вне материн. Тензоры T^i н вне материи
Предыдущая << 1 .. 118 119 120 121 122 123 < 124 > 125 126 127 128 129 130 .. 176 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed