Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Долгова А.Н. -> "Сборник задач по физике с решениями и ответами: Механика: Для абитуриентов и учащихся 9 — 11 классов" -> 12

Сборник задач по физике с решениями и ответами: Механика: Для абитуриентов и учащихся 9 — 11 классов - Долгова А.Н.

Долгова А.Н. , Протасов В.П., Соболев Б.Н. Сборник задач по физике с решениями и ответами: Механика: Для абитуриентов и учащихся 9 — 11 классов — M.: МИФИ, 2000. — 132 c.
Скачать (прямая ссылка): sbornikzadachpofizmehanika2000.djvu
Предыдущая << 1 .. 6 7 8 9 10 11 < 12 > 13 14 15 16 17 18 .. 30 >> Следующая


а) OD - DB, AD = DC ;

б) AO = OD, BD = DC;

в) AO = OB ;

г) AB = BC.

42

О D_

В а)

О

В

О D

б)

О

С

с

в

с

в)

г)

S. M

S. M

5.10. Цилиндрический сосуд с площадью основания S разделен массивным поршнем массой М. который может свободно перемещаться в горизонтальном направлении, на две части объемом V каждая. В каждой половине сосуда содержится V молей идеального газа при постоянной температуре Т. Поршень соединен невесомой пружиной жесткостью к с основанием сосуда. Каков период малых колебаний поршня?

5.11? Замкнутый цилиндрический сосуд с площадью основания S разделен массивным поршнем массой M, который может свободно перемещаться в горизон-тальном направлении. В одной части сосуда содержится V] молей идеального газа, в другой— V2 молей при постоянной температуре Т. Каков период малых колебаний поршня?

5.12? Замкнутый цилиндрический сосуд с площадью основания S и объемом V разделен массивным поршнем массой М. который может свободно перемещаться в горизонтальном направлении. В левой и правой частях сосуда содержится по v мо-

43

V1,Г щ v,. T
yA

S. M лей идеального газа и поддерживаются постоянные температуры 7] и T1 соответственно. Теплообмен отсутствует. Каков период малых колебаний поршня?

5.13* Замкнутый цилиндрический сосуд с площадью основания S разделен на две части массивным поршнем, который может без трения перемещаться в вертикальном направлении. В каждой из частей сосуда содержится v молей идеального газа при постоянной температуре Т, давление в верхней части равно р\. в нижней — Jp2 . Каков период малых колебаний поршня '



Р, • v- T

44 6. МЕХАНИКА ЖИДКОСТЕЙ И ГАЗОВ

Этот раздел физики включает в себя подразделы «Гидростатика» и «Аэростатика», а также «Гидродинамика» и «Аэродинамика».

Воздействие отдельных частей жидкости или газа друг на друга характеризуют скалярной физической величиной, называемой давлением.

Основной закон статики жидкостей и газов — закон Паскаля, согласно которому давление, производимое внешними силами в каком-либо месте среды (жидкости или газа), передается по всем направлениям без изменения. Проявлением этого закона служит закон сообщающихся сосудов, в соответствии с которым однородная жидкость в сообщающихся сосудах устанавливается на одном уровне.

Если несжимаемая жидкость находится в поле тяжести, то на глубине H ее гидростатическое давление

P = PgH,

где р — плотность жидкости, g— ускорение свободного падения. При выводе этого соотношения полагается, что в точках жидкости, отстоящих друг от друга на расстоянии H поле тяжести можно считать однородным. Неоднородность давления в жидкости на разных уровнях приводит к тому, что на погруженное в жидкость (или газ) тело действует выталкивающая сила, равная по величине весу вытесненной этим телом жидкости. Эту силу называют силой Архимеда.

При описании движущейся жидкости вводят понятие линий тока, под которыми понимают такие линии, касательные к которым в любой точке совпадают с направлением вектора скорости жидко-

45 сти V в этих точках. Если вектор скорости v в каждой точке жидкости не зависит от времени, то картина линий тока не будет меняться во времени, а движение жидкости в этом случае называют стационарным. При стационарном движении несжимаемой жидкости справедливо уравнение неразрывности:

VjiS11 = V2S2,

где Л'] и Л'2 — площади поперечных сечений потока жидкости, перпендикулярных направлению скорости, а V] и V2 — скорости течения жидкости в этих сечениях.

Уравнение неразрывности при стационарном движении жидкости означает постоянство расхода ее в единицу времени.

Жидкость называют идеальной, если при движении жидкости можно пренебречь ее вязкостью, т.е. силами трения между слоями жидкости. Для идеальной жидкости математическим выражением закона сохранения механической энергии является уравнение Бер-нулли:

тт PV2

р + pgH + —= const.

В данной формуле H — высота некоторой точки линии тока, р и V — давление и скорость жидкости в этой точке соответственно. Высота H любой точки отсчитывается от одного уровня, условно принятого за нулевой.

ЗАДАЧИ

6.1. Почему не устраивают газонапорные башни по аналогии с водонапорными?

6.2. Каково соотношение (больше, меньше, равно) между весом налитой в сосуд жидкости и силой давления на дно S сосуда? Сосуды выполнены из цилиндрических и конических поверхностей

46 (штрихпунктирной линией обозначена ось симметрии соответствующей поверхности).

а)

б)

W

в)

's г)

xS е)

S

ж)

S з)

и)



к)

4S" о)



п)

6.3. Сосуд без дна, стенки которого образованы двумя цилиндрическими и одной плоской поверхностями, имеющий размеры, показанные на рисунке, стоит на столе. Края сосуда плотно прилегают к поверхности стола. Вес сосуда равен G. В сосуд, наливают жидкость. После того, как уровень жидкости дос-

47

H

I L 2 г

ч

2 R

7777/77777777 7777777777777

тигнет верхнего края сосуда, сосуд приподнимается. Определите плотность налитой жидкости.
Предыдущая << 1 .. 6 7 8 9 10 11 < 12 > 13 14 15 16 17 18 .. 30 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed