Прикладная нелинейная оптика: Генераторы второй гармоники и параметрические генераторы света - Дмитриев В.Г.
Скачать (прямая ссылка):
при этом соответствующий лучевой вектор (вектор S,) повернется на такой же угол и в результате совместится с лучевым вектором SJ (см. рис. 3.37, б). Векторная сумма kj -f kf определит новое направление вектора Ке; угол между Ке и kj обозначим через у. В соответствии с новым направлением вектора Ке лучевой вектор S2 будет теперь образовывать с SJ угол |32 — у. Если на рис. 3.37, а волно-
т
Гл. 3. Специальные вопросы генерации второй гармоники
Рис. 3.37
вые векторы коллинеарны, а лучевые неколлинеарны, то на рис. 3.37, б, напротив, волновые векторы неколлинеарны, зато лучевые векторы SJ и Sf коллинеарны.
Таким образом, за счет перехода от скалярного оее-синхронизма к векторному можно совместить лучевые векторы S° и Sf (и, кроме того, приблизить к ним лучевой вектор S2). Иными словами, использование векторного синхронизма позволяет в данном случае исключить снос необыкновенной волны на основной частоте и одновременно уменьшить снос волны второй гармоники.
Заметим, что при оее-взаимодействии требуются две волны основного излучения с разными поляризациями. Поэтому вектор напряженности Ех поля плоскополяризован-ного лазерного излучения надо предварительно разложить на две взаимно перпендикулярные составляющие. Для этого достаточно ориентировать кристалл так, чтобы плоскость синхронизма составляла угол 45°с плоскостью поляризации излучения лазера.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Ахманов С. А., Чиркин А. С. Статистические явления в нелинейной оптике. —М.: МГУ, 1971. — 128 с.
2. Рябцев Н. Г. Материалы квантовой электроники. — М.: Сов. радио, 1972—¦ 382 с.
3. Кузьмииов Ю. С. Ниобат и танталат лития (материалы для нелинейной оптики). —М.: Наука, 1975. — 223 с.
4. Бутягии О. Ф., Зоренко В. П., Ильинский Ю. А. Влияние поперечной неоднородности показателя преломления нелинейного кристалла на генерацию второй гармоники. — В кн.: Квантовая электроника/Под ред. Н. Г. Басова. — М.: Сов. радио, 1971, вып. 4, с. 103—107.
5. Бутягин О. Ф. Влияние линейной неоднородности показателя преломления нелинейных кристаллов на генерацию вто-
3.7. Список литературы
223
рой гармоники. — В кн.: Квантовая электроника/Под ред. Н. Г. Басова, —М.: Сов. радио, 1972, вып. 7, с.-26—32.
6. Бутягин О. Ф., Ваксман В. М., Казаков А. А., Швом Е. М. Влияние линейной неоднородности среды на генерацию второй гармоники в нелинейном режиме. — Квантовая электроника, 1974, т. 1, № 4, с. 812—819.
7. Тагиев 3. А., Чиркин А. С. Об эффективности преобразования оптических частот в неоднородных нелинейных средах. — Квантовая электроника, 1977, т. 4, № 7, с. 1503—1508.
8. Градштейи И. С., Рыжик И. М. Таблицы интегралов, сумм, рядов и произведений. — М.: ГИФМЛ, 1963.
9. Янке Е., Эмде Ф., Леш Ф. Специальные функции: Пер. с
нем./Под ред. И. И. Седова. — М.: Наука, 1977. — 343 с.
10. Борн М., Вольф Э. Основы оптики: Пер. с англ ./Под ред.
Г. П. Мотулевич. — М.: Наука, 1970, 855 с.
11. Калитеевский Н. И. Волновая оптика. —М.: Наука, 1971,
— 376 с.
12. Иванова 3. И., Холодных А. И. Влияние оптических неоднородностей на эффективную длину нелинейных кристаллов.— Квантовая электроника, 1980, т. 7, № 3, с. 608—612.
13. Тарасов JI. В. Физика процессов в генераторах когерентного оптического излучения. — М.: Сов. радио, 1981. — 440 с.
14. Дмитриев В. Г., Ицхоки И. Я- Оптические умножители частоты. — В кн.: Справочник по лазерам в 2-х т./Под ред. А.-М. Прохорова. —М.: Сов. радио, 1978. —Т. 2, с. 292—319.
15. Сухорукое А. П., Фельд С. Я-, Хачатрян А. М., Шумилов
Э. Н. Стационарная тепловая самофокусировка лазерных пучков. В кн.: Квантовая электроника /Под ред. Н. Г. Басова. — М.: Сов. радио, 1972, вып. 2, с. 53—60.
16. Сухорукое А. П. Тепловые самовоздействия интенсивных световых волн. — УФН, 1970, т. 101, № 1, с. 81—83.
17. Юдаев Б. Н. Теплопередача. — М.: Высшая школа, 1973. — 359 с.
18. Okada М., Ieiri S. Influences of self-induced thermal effects on phase-matching in nonlinear optical crystals. — IEEE, 1971, v. QE-7, № 12, p. 560—563.
19. Михина Т. В., Сухорукое А. П., Томов И. В. Влияние тепловых самовоздействий на протекание когерентных нелинейных оптических процессов. — Ж- прикл. спектр, 1971, т. 15, № 6, с. 1001 — 1007.
20. Brugger К. Exact solutions for the temperature rise in a laser-heated slab. — J. Appl. Phys., 1972, v. 43, № 2, p. 577—583.
21. Дмитриев В. Г., Коновалов В. А., Шалаев Е. А. К теории теплового самовоздействия при генерации второй гармоники в нелинейных кристаллах. — Квантовая электроника, 1975, т. 2, № 3, с. 496—502.
22. Дмитриев В. Г., Злодеев А. Г., Коновалов В. А., Шалаев Е. А. Гистерезис температурной кривой синхронизма. — Квантовая электроника, 1979, т. 6, № 12, с. .2603—2606.
23. Дмитриев В. Г., Чередниченко О. Б. Перестраиваемые лазеры с^импульсной накачкой. — Изв. АН СССР. Сер. Физическая, 1980, т. 44, № 8.
224
Гл. 3. Специальные вопросы генерации второй гармоники
24. Лохов Ю. Н., Моспанов В. С., Фивейский Ю. Д. Предельная длительность импульса при ГВГ в кристалле KDP — В кн.: Квантовая электроника/Под ред. Н. Г. Басова. — М.: Сов. радио, 1972, вып. 2, с. 103—105.
