Рассеяние электромагнитного излучения сферическими полидисперсными частицами - Дейрменджан Д.
Скачать (прямая ссылка):
180.0 0.03863 0.03-ib 1 -O.Oj863 0
С XXXV
m = 1.28 X = 0.441 - 1.37/ /' Table Т. 124 Model: Iron cloud С.З x: 7.20(0.20)51 = 2.940 km-1 ¦m = 0.6441
в />,/417 PJ 477 P3/4t7 PJ4n
0.0 67.56 67.56 67.56 0
2.0 47.17 45.70 46.42 -0.6459
4.0 15.12 12.99 13.98 -0 . 8800
6.0 2.232 1.495 1 . 775 -0.1877
8.0 0.9861 0.8139 0.8601 0.06902
10.0 0.7122 0.5091 0.5822 0.02756
12.0 0.4043 0.2522 0.2990 0.03252
16.0 0.2120 0 .11 23 0.1388 0.03465
20.0 0.1350 0.05844 0.07534 0.03120
30.0 0.06943 0.01912 0.02383 0.02420
40.0 0.04843 0.01004 0.007614 0.01982
50.0 0.03851 0.00 743 5 -0.000362 0.01666
60.0 0.03265 0.006959 -0.005251 0.01405
70.0 0.02866 0.0073/1 -0.008553 0.01172
80.0 0.02567 0.008196 -0.01086 0.009606
90.0 0.02330 0.009205 -0.01246 0.007693
100 .0 0.02138 0.01027 -0.01355 0.005993
110.0 0.01980 0.01132 -0.01427 0.004516
120.0 0.01851 0.01229 -0.01472 0.003 263
130.0 0.01746 0.01315 -0.01499 0.002229
140.0 0.01664 0.01388 -0.01513 0.001406
150.0 0.01601 0.01447 -0.01520 0.000781
160.0 0.01558 0.01489 -0.01522 0.000344
170.0 0.01532 0.015!5 -0.01523 10.000085
180.0 0.01523 0-01523 -0.01523 0
В табл. Т.124 - T. 125 ‘:,дель: облако из частиц железа
CXXXVI
Table T.I25
m *s 1.70 — l.84i Model: Iron cloud С.З /3ex = 3.079 km'1
Я = 0.668 ft x 4 125(0.125)34 та-= 0.6586
e PJ 4* Л/4я Р*14тт Pj4n
0.0 30.02 30.02 30.02 0
2.0 25.62 25.09 25.35 -0.3504
4.0 15.74 14.39 15.02 -0.8883
6.0 6.739 5.343 5.923 -0.8864
8.0 2.002 1.222 1.462 -0.4234
10.0 0.6407 0.3655 0.3920 -0.04427
12.0 0.4860 0.3372 0.3508 0.04789
14.0 0.4144 0.2479 0.2869 0.01878
16.0 0.2961 0.1412 0.1719 0.007758
18.0 0.2133 0.09009 0.1055 0.01749
20.0 0.1701 0.06675 0.07661 0.02306
30.0 0.08267 0.01822 0.01623 0.02068
40.0 0.05535 0.009143 -0.000454 0.01733
50.0 0.04308 0.007684 -0.007539 0.01450
60.0 0.0362г. 0.008301 -0.01146 0.01212
70.0 0.03184 0.009555 -0.01394 0.01005
80.0 0.02872 0.01097 -0.01562 0.008215
90.0 0.02635 0.01237 -0.01677 0.006583
100.0 0.02449 0.01368 -0.01754 0.005142
110.0 0.02299 0.01485 -0.01805 0.003891
120.0 0.02177 0.01587 -0.01837 0.002825
130.0 0.02079 0.01674 -0.01855 0.001939
140.0 0.02001 0.01744 -0.01864 0.001229
150.0 0.01943 0.01799 -0.01868 0.000685
160.0 0.01902 0.01839 -0.01870 0.000302
170.0 0.01878 0.01862 -0.01870 0.000075
180.0 0.01870 0.01870 -0v01870 0
Глава 4. Анализ и применение полученных результатов 113
В своей первоначальной попытке определить роль аэрозоля в образовании околосолнечного ореола [8—10] автор использовал слегка видоизмененную методику Секеры [41], согласно которой влияние частиц Ми рассматривается как возмущение, накладываемое на известное поле диффузного излучения в релеевской атмосфере. Если учитывать только однократное рассеяние солнечного излучения, то можно показать, что уравнение (104) принимает форму
Выражение в скобках в правой части уравнения (108) то же самое, что и в (106). Оно удовлетворяет условию нормировки (107), т. е. интеграл от суммы компонент ~P1Jr~P2 разностной матрицы (109) по всему пространству равен нулю но определению. Когда аэрозольное рассеяние мало, уравнение вида (108) имеет определенные преимущества, особенно в направлениях, отличных от направления падающего солнечного излучения. Имеется единственное значение отношения смеси p{Jic/(Ppac i-Ppac), которое можно рассматривать в качестве коэффициента мутности, зависящего от h или т в нижних слоях атмосферы. Если пренебрегать многократным рассеянием, как делалось в упомянутой выше работе 110], то этот коэффициент можно считать постоянным в эквивалентной однородной атмосфере.
В более общем случае, когда необходимо учитывать многократное рассеяние и оптическая толщина аэрозоля сравнима с оптической толщиной молекулярной атмосферы, разделение матрицы рассеяния Р (0), проведенное в (108), дает слишком мало преимуществ. Кроме того, введение отрицательных значений интенсивности, как это предполагает данная методика, не очень обосновано с физической точки зрения.
Очевидно, что в случае околосолнечного ореола аэрозольное рассеяние при любых обстоятельствах будет преобладать над релеевским в интервале углов О^0^4Ои. Это показано на рис. 23, где построены компоненты матрицы рассеяния Р, (0) и Р2 (0) для воздуха на уровне моря, содержащего в 1 см3 100 водяных капель; водяные капли распределены по размерам согласно модели дымки L (табл. 5, Т. 16 и Т. 17). Значения Ррас при X -0,450 и 0,700 мкм выбраны равными 0,0252 и 0,0040 км~1 [691. Соответствующие значения взяты из имеющихся таблиц. В синей области спектра, согласно рис. 23, а, ореол наиболее отчетливо выражен при малых углах 0. В интервале углов 6О°^0^16О° преобладают релеевское рассеяние и релеевская поляризация вследствие большого значения отношения смеси. В красной области спектра (рис. 23, б) влияние релсевского рассеяния намного слабее. На рис. 23,а и б для сравнения нанесены также функции Рц> и Р2р в случае чисто релсевского рассеяния.
11 Росл (h)dh
d I
a*_(A)_ /
4a I
4
где
F = Pm— Pp •
(109)
8 № 1770
