Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Данюшевский Е.Э. -> "Основные линейного отжига оптического стекла" -> 37

Основные линейного отжига оптического стекла - Данюшевский Е.Э.

Данюшевский Е.Э. Основные линейного отжига оптического стекла — М.: Оборонная промышленность, 1959. — 100 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviotjigaopticheskogostekla1959.djvu
Предыдущая << 1 .. 31 32 33 34 35 36 < 37 > 38 39 .. 40 >> Следующая

Проще всего требовать постоянства значения ? во всей области применения формулы (40): ?=const=?o>3. Отсюда получим значение А' для температуры закалки, а затем и температуру закалки» Действительно, из условия ?=?о следует:
где h —¦ скорость охлаждения стекла при закалке;
А0' и h0 относятся к медленному производственному отжигу (Л0= =2,5°/час).
Отсюда нетрудно получить требуемую температуру О, при которой нужно закаливать стекло:
Подставляя сюда Л0=2,5, Л—6000, К=0,03, получим
Итак, чтобы основную формулу применить к случаю закалки, температура закалки должна быть взята по крайней мере на 110—120° выше температуры производственного отжига стекла. При еще большей температуре хотя ? и будет еще больше, «о показатель преломления закаленного стекла останется тем же, так как при ?, большем
3, он практически перестает зависеть от в. И это действительно наблюдается на практике. По мере возрастания температуры закалки при одной и той же большой скорости охлаждения h абсолютное значение приращения Ап показателя преломления постепенно- возрастает от нуля (температура производственного отжига) до некоторого предельного значения, называемого закалочным числом, и этот предел достигается при температуре по крайней мере на 110—120° выше температуры отжига. При нагревании стекла до еще более высокой температуры закалочное число, соответствующее одной и той же скорости снижения, перестает возрастать, оставаясь неизменным. С увеличением скорости снижения увеличивается и закалочное число.
Итак, теоретическое значение закалочного числа равно
где Аэ — скорость охлаждения стекла при его закалке; Л<» — скорость остывания стекла по 2-му режиму отжига, т. е. при Ло=2,5°/час. Тео-
этом
большим.
, Л3 An3 = m)g-^,
(40д)
94
ретическое значение полного закалочного числа, равного разности Л/г между показателем nD преломления стекла, закаленного' и отожженного по какому-нибудь режиму, составляет '
&n = m\g-^-, (40е)
где h — фактическая скорость снижения по какому-нибудь режиму отжига.
Формула (40д) была тщательно проверена нами на стекле трех марок: К8, БКЮ и Ф2, на которых она оправдалась даже при скорости закалки порядка 6000 °/час, измерявшейся секундомером.
Поэтому если постоянная т измерена достаточно точно, то данная методика определения закалочных чисел (точнее, полных закалочных чисел) может быть с успехом применена в производстве, 'причем точность результатов не уступает принятому 'методу. Кроме того, здесь отпадает необходимость в пользовании контрольным стеклом и измерении его nD . Но зато этот метод требует знания коэффициента т для всех марок стекол. Приведем примеры вычисления закалочных чисел.
Пример 1. Быстро определить основной показатель преломлении стекла марки БК4 по его пробе, взятой из расплава в горшке. Пусть показатель преломления пробы стекла, закаленной в закалочной печи, оказался равным
1.5280. Стаканчик с этой пробой остывал в области отжига со скоростью 6000°/час. Коэффициент т для марки БК4 равен 6,0 ¦ 10"4.Закалоч-„ , 6 000 _ „
«ое число равно 6-10 4 lg ¦ ^ - =20-10 4,откуда основной по =1,5280+20X
X10 = 1,5*300.
Пример 2. Вычислить закалочное число у стекла марки ТКД0, если скорость закалки равна 10 000 °/час.
10 000
Ответ: Дя3 = 11,3¦ 10-4lg———- = 41 • 10—4.
Приложение 2
ПОНЯТИЕ О РАЗРЕШАЮЩЕЙ СИЛЕ ЗАГОТОВОК ОПТИЧЕСКОГО СТЕКЛА И МЕТОДАХ ЕЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ
Понятие о разрешающей силе, определяющей степень оптической однородности заготовки, сложнее, чем 'понятие об ее волновой аберрации. Изложим сущность этого понятия.
Если в ясную ночь 'В хороший телескоп посмотреть на отдаленную светящуюся точку (огонек), то вместо изображения этой точки, как бы она ни была мала, мы увидим дифракционную картину, состоящую из светлого диска весьма малого диаметра, окруженного двумя-тремя концентричными кольцами, менее яркими, чем диск. Это — дифракция от края объектива телескопа. Такое изображение называется «идеальной точкой», так как его можно наблюдать только в хороший телескоп с идеальным объективом.
По теории дифракции чем больше диаметр объектива, тем меньше угловой диаметр а0 дифракционного диска. Если его выражать в секундах, а диаметр D объектива в миллиметрах, то
а =1^1
0 D '
95
Отсюда видно-, что Оц не зависит от истинного углового размера 1 самой светящейся точки.
При весьма малом размере такой точки угловой размер ее изображения, даже при наблюдении в самый лучший телескоп, равен «о, а не ее истинному угловому размеру. Поэтому если геометрический угол между двумя рядом расположенными светящимися точками меньше 1/г а« или угол между двумя рядом расположенными светлыми линиями предмета меньше afl, то мы не увидим их раздельно-: они почти сольются в один кружок в первом случае, в одну полосу уд венной толщины — во втором.
Это свойство телескопа (и любого другого оптического -прибора, в том числе и глаза), ограничивающее его -способность различать или разрешать мелкие подробности (например, частые штрихи, брусья отдаленной решетки или забора и т. д.) рассматриваемого- предмета, носит название разрешающей силы, или, что то же, разрешающей способности телескопа.
Предыдущая << 1 .. 31 32 33 34 35 36 < 37 > 38 39 .. 40 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed