Гравитация и относительность - Цзю Х.
Скачать (прямая ссылка):
нейтроны
CsF А ю о I < 1,3 • IO-16
KF А о і CO < 1,7 - IO-15
н? < 2 - IO-15 < 1-Ю-15 Цорн, Чемберлен и
D2 < 2,8 IO-15 < 0,7- IO-16 Хьюз [9, 10]
К (—3,8± 11,8) - IO-'7 (—1 ±3) ¦ IO-18
Cs (1,3±5,6) • IO-17 (1 ±4,2)-IO-*9
>) С помощью эффекта Мессбауэра Гродзинсом, Энгельбергом и Бертоцци (18) была установлена верхняя граница заряда фотона, равная 1*10”15 qg.
Мир Литтлтона—Бонди и равенство зарядов
433
привлекательного варианта теории Литтлтона — Бонди, в котором предполагается, что протонов во Вселенной больше, чем электронов.
В описанных и других проведенных недавно экспериментах с необычайно высокой степенью точности подтверждено равенство абсолютных величин зарядов электрона и протона. Таким образом, опыт не подтверждает предположения о том, что закон сохранения числа барионов является просто следствием закона сохранения заряда. Более того, по-видимому, любой вариант теории элементарных частиц должен требовать равенства абсолютных величин перенормированных зарядов электрона и протона.
Как указали Цзю и Гоффман (см. введение), опыты, подтверждающие предположение об электрической нейтральности атомов, одновременно доказывают, что электрический заряд электрона не зависит от его скорости. Конечно, независимость заряда от скорости можно вывести из того факта, что электроны на разных орбитах в различных атомах движутся с различными средними скоростями. Так, если внешний электрон в атоме с атомным номером Z движется со средней скоростью, приблизительно равной ас (с — скорость света, а а— постоянная тонкой структуры, равная 1/137), то внутренний электрон движется со средней скоростью, приблизительно равной Zac. Отсюда видно, что электрическая нейтральность таких легких атомов и молекул, как He или H2 (заряд которых меньше IO'19 </е), указывает на равенство зарядов электрона и протона при нерелятивистских скоростях или в состоянии покоя. Если предположить, что заряд электрона изменяется со скоростью по закону
?.(®) = ?Л0)[1 + а(т)*]’ (34)
и в дальнейшем приписывать результирующий заряд атомов с большими Z (например, Ar, Z= 18, причем заряд < 10"19?) существованию такой зависимости заряда от скорости, проявляющейся у внутренних электронов, то мы получим а<3-10~18. Такова максимальная точность, с которой к настоящему моменту проверено
28 Зак. 174Q
434
Глава 13
утверждение о независимости заряда электрона от скорости. Независимость же величины заряда от скорости является основной предпосылкой лоренц-инвариантности электродинамики.
ЛИТЕРАТУРА
1. Gell- Mann М., Proc. of the Tenth Annual International Conference on High-Energy Physics, New York, 1960, p. 792.
2. Feinberg G., Goldhaber M., Proc. Natl. Acad. Sci. U. S., 45, 1301 (1959).
3. Swann W. F. G., Phil. Mag., 3, 1088 (1927); Astrophys. Journ., 133, 733 (1961).
4. Piccard A., Kessler E., Arch. Sci. Phys. et Nat. (Geneva), 7, 340 (1925).
5. Blackett P. M. S., Nature, 159, 658 (1947).
6. Littleton R. A., Bondi H., Proc. Roy. Soc., A252, 313
(1959).
7. HoyleF., Proc. Roy. Soc., A257, 431 П960).
8. M і 11 і k a n R. A., The Electron, 1st ed., Chicago. 1917, p. 80 (имеется перевод: P. Милликен, Электрон, М., 1924).
9. Zorn J. С., Chamberlain G. E., Hughes V. W., Bull. Am.
Phys. Soc., 6, 63 (1961); Proceedings of the Tenth Annual International Conference on High-Energy Physics, New York, 1960,
p. 790; Bull. Am. Phys. Soc., 5, 36 (1960).
10. Zorn J. C., Chamberlain G. E., Hughes V. W., Phys. Rev., 129, 2566 (1963).
11. Hughes V. W., Phys. Rev., 76, 474 (1949); 105, 170 (1957).
12. Kusch P., Hughes V. W., в книге Handbuch der Physikt
37/1, Heidelberg, 1959.
13. Allen J. S., The Neutrino, Princeton, N J., 1958 (имеется перевод: Дж. Аллен, Нейтрино, ИЛ, 1960).
14. Шапиро И. С., Эстулин И. В., ЖЭТФ, 3, 626 (1956).
15. KingJ. G., Phys. Rev. Lett., 5, 562 (1960).
16. H і 11 a s А. М., Cranshaw Т. E., Nature, 184, 892 (1959);
186, 459 (1960).
17. Bondi H., Lyttleton R. A., Nature, 184, 974 (1959).
18. Grodzins, Engelberg, Bertozz і, Bull. Am. Phys. Soc.,
6, 63 (1961).
14
Квантование общей теорий относительности
ДЖ. АНДЕРСОН
Историческая перспектива
С самых первых дней существования квантовой механики многие понимали, что в полную квантованную теорию материи должна входить и теория гравитации. Поэтому прилагались большие усилия для объединения этих двух важнейших аспектов физического мировоззрения. Одна из самых первых попыток такого объединения была предпринята Бергманом [1] в 1947 г. За время, протекшее с тех пор, было выдвинуто много других предложений *).
До настоящего времени разработка квантовой теории гравитации ограничивается главным образом поисками лучшего варианта классической формулировки общей теории относительности, к которому затем применяется один из существующих методов квантования. Исторически сложившийся и самый обычный метод квантования некоторой данной классической системы основывается на гамильтоновой формулировке теории. Если даны канонические координаты и импульсы, описывающие состояние системы, а также гамильтониан как функция этих переменных, то тем самым более или менее однозначно определен алгоритм построения соответствующей квантовой теории системы. Поэтому усилия по разработке квантовой теории относительности в зна-
