Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чжен П. -> "Отрывные течения. Том 2" -> 76

Отрывные течения. Том 2 - Чжен П.

Чжен П. Отрывные течения. Том 2 — М.: Мир, 1973. — 280 c.
Скачать (прямая ссылка): otrivnietecheniyatom21973.pdf
Предыдущая << 1 .. 70 71 72 73 74 75 < 76 > 77 78 79 80 81 82 .. 90 >> Следующая

вычислен коэффициент сопротивления. Сопротивление трения не учитывалось и
предполагалось, что давление
232
ГЛАВА IX
на донную часть тела равно статическому давлению набегающего потока [46].
Коэффициент сопротивления CD определяется по формуле
°D = (1/гР<*0(л'Ш)= °'36,
где D - сопротивление. Сравнение значений CD для тела с иглой и без иглы
показало, что с помощью выступающей иглы перед цилиндром с
полусферической носовой частью можно уменьшить
Фиг. 38. Распределение давления по телу с полусферической носовой частью
и выступающей иглой (l/d - 1,44) [46].
ре - давление торможения набегающего потока, d - диаметр тела вращения,
з' - расстояние вдоль поверхности тела, измеренное от передней
критической точки; 0 - угловая координата на полусферической носовой
части.
сопротивление почти на 50%. Расчетное значение CD для цилиндрического
тела с конической носовой частью (с полууглом конуса 16,7°) составляет
0,25, т. е. всего около двух третей от величины CD для тела с
полусферической носовой частью и иглой.
5.4.2. Распределение давления и сопротивление при М.. = 12,7 -14,0
Для измерения давления на теле с выступающей острой иглой и без нее при
гиперзвуковых скоростях использовались модели цилиндра с плоским торцом и
полусферическими носовыми частями [54]. Единственный скачок уплотнения
оставался присоединенным к концу иглы, что свидетельствовало о
расположении точки
ОТРЫВ ПОТОКА С ПЕРЕДНЕЙ КРОМКИ
233
отрыва также на конце иглы и об отсутствии пульсаций течения. Хотя при М"
= 1,96 угол конической области отрыва по измерениям Мэйра [46] составляет
16,7°, при М" = 12,7 - 14,0 этот угол уменьшается до 6,25-5° при длине
иглы от 4 до 8 диаметров
Ф и г. 39. Распределение давления по плоской носовой части цилиндра при
различных значениях lid [54].
------ нулевое давление.
тела. Результаты измерения распределения давления по носовой части при
гиперзвуковых скоростях, представленные в виде Ср!Срл.лка (Фиг- 39-42),
наглядно свидетельствуют об изменении давления, связанном с наличием
иглы. На этих фигурах
Ср =-(р- Р ")/(уР "ML) , Срмт,с ~ (pt ~ Р "УСтгР <*>му,
234
ГЛАВА IX
где pt - полное давление за прямым скачком уплотнения, s - расстояние
вдоль поверхности, измеренное от критической точки, I - длина иглы, d -
диаметр тела. Измеренное распределение давления на теле без иглы хорошо
согласуется с результатами расчета по ньютоновской теории.
На фиг. 39-41 наблюдается внезапное изменение в распределении давления
при l/d > 4 для цилиндра с плоским торцом и при
1,0 Д9 0,8 0,7
0,5
0,4
0,3
0,2
0.1
О 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 1,2 1,4
s/d
Фиг. 40. Распределение давления по полусферической носовой части цилиндра
при различных значениях l/d [54].
l/d > 1,5 для цилиндра с полусферической носовой частью, причем при l/d >
4 это изменение усугубляется. На поверхности цилиндра с плоским торцом
давление быстро падает в интервале отношений l/d от 1 до 1,5, а при l/d >
6 изменение длины иглы не оказывает существенного влияния на давление. На
цилиндре с полусферической носовой частью точка присоединения
перемещается от 0 = 45° при l/d = 0,5 до 0 = 70° при максимальных
исследованных значениях l/d.
ОТРЫВ ПОТОКА С ПЕРЕДНЕЙ КРОМКИ
235
При установке иглы перед цилиндром с плоским торцом происходит более
слабое расширение потока около торцевой кромки, что вызывает постепенное
уменьшение давления вдоль цилиндри-
Ф и г. 41. Распределение давления по цилиндру с плоским торцом при
различных значениях l/d [54].
0,06
0,05
0,04
Рманс
0,03
0,02
0,01
- l/d О 0 Д 0,2 ? 0,5 V 1,6 ? 2,0 X 4,0 • 5,0
г

.Линия " 1 | сопряжения 1 X- 1 1
a/d
Фиг. 42. Распределение давления по цилиндру с полусферической носовой
частью при различных значениях 1/d [54].
ческой части тела. Увеличение длины иглы от двух до четырех диаметров
тела оказывает слабое влияние на распределение
ДдВЛбНИЯ*
236
ГЛАВА IX
В случае полусферической носовой части вблизи точки присоединения
наблюдается пик давления, однако уровень значений давления на линии
сопряжения полусферического носка и цилиндра и на цилиндрической части
тела значительно ниже, чем
на цилиндре без иглы.
Результаты измерений коэффициента сопротивления приведены на фиг. 43.
Коэффициент сопротивления СD рассчитывался путем интегрирования
измеренного давления на лобовой части тупого тела. Максимальное значение
коэффициента сопротивления СВмакс, к которому отнесены коэффициенты CD,
рассчитано по давлению за прямым скачком уплотнения и площади лобовой
части. Как видно из фиг. 43, в случае цилиндра с плоским тор-
1,0
0,9
0.8
0.7
0,6
Ср
Ср
"макс
0,5
0,4
аз
а 2
0,1
\ \ \ Ньютонос -Д (плоская скал теория носовая часть)
-
V \^-HbJomoHO& д 1 (полусферг с кая теория 1ческая носовая чс ешь)
- \1
Л л . л
, у
6
l/d
10
цом Си1Си^акс достигает единицы при отсутствии иглы, однако в случае
цилиндра с полусферической носовой частью это отношение достигает только
0,5. Значения падают до 0,02 - 0,03 при l/d > 4 в случае цилиндра с
Предыдущая << 1 .. 70 71 72 73 74 75 < 76 > 77 78 79 80 81 82 .. 90 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed